Решение - задача - течение
Cтраница 1
 |
Результаты расчетов функции чисел Рейнольдса и Фруда ( пояснение в тексте. [1] |
Решение задачи течения даже в приближении пограничного слоя с исключением эффектов, связанных с действием поверхностного натяжения, требует упрощения постановки, что достигается введением функции тока т и переходом в соответствующей системе дифференциальных уравнений к новым координатам - углу поворота и функции тока. Это позволяет определить форму свободной поверхности вращающейся жидкости, которая будет являться граничной линией тока. [2]
Решение задачи течения сжимаемого рабочего тела по каналу произвольной формы осуществляется на СЭМУ итерационным методом. [3]
 |
К определению течения жидкости через зазор между двумя параллельными неподвижными плоскостями. [4] |
Ниже рассматривается решение задач течения жидкости в зазорах между деталями объемной гидравлической машины. [5]
Прямым методом решения задач плоских разрывных течений, так же как и в теории непрерывных движений, служит метод конформных отображений. [6]
Прямым методом решения задач плоских разрывных течений служит метод конформных отображений. [7]
Основные допущения для решения задачи течения в данном случае остаются теми же, что и для течения между параллельными пластинами. [8]
Менее совершенной методикой решения задач течения, которое с трудом подвергается точному анализу, является построение графическим путем распределения потенциала и линии тока. Сетки такого распределения могут быть получены с последовательно возрастающей точностью, следуя определенным правилам их построения, вытекающим из решения диференциальных уравнений. Когда такое графическое интегрирование уравнения Лапласа будет представлено в виде квадратной сетки эквипотенциальных линий и линий тока, то расход в системе на единицу падения величины потенциала будет представлен отношением числа квадратов, лежащих между двумя соседними эквипотенциальными линиями, простирающимися от одной граничной поверхности линии тока к другой, к числу квадратов, лежащих между двумя соседними линиями тока, простирающимися между контурами высокого и низкого потенциала [ уравнение ( 9), гл. [9]
Преобладание явных схем при решении задач течения сжимаемой среды вызвано существенной зависимостью коэффициентов от искомых функций, поэтому выбор их значений с предыдущего, временного шага приводит к значительным погрешностям в вычислениях. [10]
Численный метод использован и для решения задачи течения упруговязких материалов [249], однако в качестве уравнения состояния приняты соотношения для модели Максвелла, а также допущение о том, что нормальные напряжения равны гидростатическому давлению. Такое допущение, как показано в [250], оправдано, если разделять в общей деформации обратимую и необратимую составляющие, а напряжение считать одинаковым для той и другой, что можно сделать, например, для модели из последовательно соединенных вязкого и высокоэластического элементов. [11]
Уже было отмечено, что метод построения решения задачи осесимметричного изоэитролического течения газа с помощью характеристик аналогичен соответствующему методу при плоскопараллельном движении газа. Следует, однако, заметить, что при осесимметричном движении газа, как следует из уравнений характеристик (2.16), (2.17) и (2.23), вблизи оси имеется особенность, которая требует дополнительного анализа этих уравнений. Кроме того, эти уравнения в плоскости годографа не интегрируются в конечном виде, как это имело место в случае плоскопараллельного движения. [12]
На основании системы уравнений (6.2), (6.3) рассмотрим алгоритм решения задачи течения плазмы в окрестности нулевой поверхности магнитного поля. [13]
Разумеется, для лучшего понимания процесса литья под давлением необходимо решение задачи фонтанного течения на участке фронта потока. [14]
Модель идеальной жидкости обычно используется в качестве первого приближения при анализе задач обтекания тел; решение задачи течения идеальной жидкости используется для определения полей скорости вдали от твердых поверхностей и распределения статического давления по длине потока. [15]
Страницы: 1 2