Решение - задача - электродинамика
Cтраница 1
Решение задач электродинамики существенно упрощается, если рассматривать только диэлектрическую часть пространства, в которой сосредоточены источники возбуждения поля, а влияние проводящей среды учитывать с помощью краевых условий, связывающих составляющие поля и их производные по нормали на поверхности раздела со стороны диэлектрика с электромагнитными постоянными [ Л и у обеих сред. [1]
 |
К доказа - единственности, определяющая эти. [2] |
Решение задач электродинамики в конечном счете сводится к интегрированию уравнений Максвелла, которые, как нетрудно видеть, представляют собой систему векторных линейных неоднородных дифференциальных уравнений в частных производных. [3]
Решение задач электродинамики и электроупругости показывает, что в некоторых случаях должна быть изменена постановка краевых задач. Так, в задачах электростатики предполагается фиксированной форма тел, подверженных воздействию электрического поля. Это допустимо в тех случаях, когда деформацией тел под действием пондеромоторных сил можно пренебречь. В рассмотренных задачах пондеромоторные силы и силы другой физической природы ( упругости, натяжения, гравитации) сравнимы по величине. Это обстоятельство приводит к необходимости формулировки самосогласованных краевых задач с неизвестной границей. Приближенное решение таких задач приводит к исследованию интегро-дифференциальных уравнений. [4]
При решении задач электродинамики с начальными условиями часто приходится пользоваться методом Лапласа-Меллина. [5]
Чаще всего при решении задач электродинамики используют уравнения Максвелла в дифференциальной форме. При этом достаточно определить один электрический и один магнитный вектор, так как остальные два вектора могут быть однозначно получены из материальных уравнений поля. [6]
Все рассмотренные вопросы являются типичными и дают общее представление о методах решения задач электродинамики. [7]
Мы убедились, что математический аппарат, основанный на ко-вариантных свойствах физических соотношений, представляет собой мощный метод решения задач электродинамики. Однако для того чтобы результаты, полученные с его помощью, сравнивать с опытом, их необходимо преобразовать к обычным пространственно-временн у м координатам, связанным с наблюдателем. Большая часть результатов классической теории излучения была получена до создания теории относительности. При этом предполагалось, что в системе отсчета, связанной с наблюдателем, уравнения Максвелла справедливы. Для физической интерпретации соответствующих формул весьма поучительно повторить некоторые из этих расчетов. Сейчас это особенно полезно сделать, так как из теории относительности мы знаем, что правомочность этих выводов носит гораздо более общий характер, нежели можно было предполагать первоначально. [8]
Мы убедились, что математический аппарат, основанный на ко-вариантных свойствах физических соотношений, представляет собой мощный метод решения задач электродинамики. Однако для того чтобы результаты, полученные с его помощью, сравнивать с опытом, их необходимо преобразовать к обычным пространственно-временн лм координатам, связанным с наблюдателем. При этом предполагалось, что в системе отсчета, связанной с наблюдателем, уравнения Максвелла справедливы. Для физической интерпретации соответствующих формул весьма поучительно повторить некоторые из этих расчетов. Сейчас это особенно полезно сделать, так как из теории относительности мы знаем, что правомочность этих выводов носит гораздо более общий характер, нежели можно было предполагать первоначально. [9]
Это свойство уравнений Максвелла называют принципом двойственности. Его применяют для решения задач электродинамики, двойственных уже решенным. [10]
Это свойство уравнений Максвелла называют принципом двойственности. Его применяют для решения задач электродинамики, двойственных уже решенным. [11]
В этом случае режим вмораживания магнитного поля без поверхностных токов невозможен. Действительно, в наших рассуждениях использовалась идея о единственности решения задач электродинамики для произвольного объема в нестационарной среде. Однако при сверхсветовом движении границы отраженное поле возникнуть не может и вместо него нужно ввести в граничное условие неизвестный пока поверхностный ток. Он должен быть найден ( равно как и магнитное поле в проводящей среде) в результате решения конкретной задачи. [12]
Это свойство уравнений Максвелла называют принципом двойственности. Его применяют для решения задач электродинамики, двойственных уже решенным. [13]
Страницы: 1