Решение - начально-краевая задача
Cтраница 1
Решение начально-краевой задачи (5.6) - (5.8) проводится методом Бубнова-Галеркина. [1]
 |
Нечетное периодическое продолжение функции, заданной на ( 0, 21.| Четное периодическое продолжение функции, заданной на ( 0, 21. [2] |
Изложенный метод решения начально-краевых задач известен как метод продолжения. Метод продолжения был продемонстрирован на примере задачи о распространении тепла в стержне конечных размеров. [3]
Таким образом, решение начально-краевой задачи асимптотически стремится либо к одному из двух устойчивых стационарных решений, либо к периодическому решению. [4]
Такой подход к решению начально-краевых задач в литературе носит название метода бегущих волн. [5]
Аналогичным образом можно получать решения начально-краевых задач для более общих классов уравнений ( 1), при этом роль теории рядов Фурье, связанных с разложением ( 7), играет спектральная теория линейных операторов. [6]
Рассмотрим вопрос об устойчивости решений начально-краевых задач для волнового уравнения. [7]
При доказательстве единственности и устойчивости решений начально-краевых задач для волнового уравнение используются так называемый интеграл энергии, закон сохранения энергии, энергетическое неравенство. [8]
Монография посвящена быстро развивающемуся методу решения краевых и начально-краевых задач механики деформируемого твердого тела - методу граничных элементов, известному также под навваяием метода граничных интегральных уравнений. Книга содержит описание новых эффективных численно-аналитических подходов к решению трехмерных задач теории упругости, термо-упругостн н вязкоупругости. [9]
Метод разделения переменных, используемый для решения начально-краевых задач, является более мощным методом, чем метод продолжения, он не требует предварительного решения соответствующей начальной задачи и с его помощью могут быть решены многие задачи, решение которых не удается получить методом продолжения. [10]
Интерес представляет также сходимость к бегущим волнам решений начально-краевых задач. [11]
Таким образом, динамические задачи термовязкоупругости сводятся к решению начально-краевых задач для систем нелинейных дифференциальных, интегральных и интегродиффе-ренциальных уравнений. [12]
Итак, если w ( x, t, т) - решение начально-краевой задачи (4.38) с однородным уравнением, то функция (4.41) есть решение задачи (4.37) с неоднородным уравнением. Доказанное положение сводит решение начально-краевой задачи для неоднородного уравнения (4.37) к решению соответствующей задачи (4.38) для однородного уравнения. [13]
В книге изложены основы механики твердого деформируемого тела, методы и алгоритмы решения соответствующих краевых и начально-краевых задач на ЭВМ и некоторые вопросы математического исследования этих задач и алгоритмов. Основное внимание уделено задачам и методам классической теории упругости. [14]
Как следствие из описанных ранее свойств кривой Гюгонио установлено, что лишь в случае сильных волн детонации следующие из законов сохранения граничные условия на разрыве достаточны для решения начально-краевых задач и, в частности, для определения при этом скорости распространения разрыва. В случае слабых волн детонации и дефлаграции кроме законов сохранения необходимо еще одно граничное условие на разрыве, а в случае сильной дефлаграции - еще два условия. [15]
Страницы: 1 2