Cтраница 1
Решение полной задачи (3.20), (3.21) проводится в два этапа: сначала по известному распределению магнитного поля из системы (3.20) определяем значения газодинамических функций р, и, v, Т, а затем из системы (3.21) - новые значения напряженности магнитного поля. [1]
Решение полной задачи расчета электромагнитного поля в индукционной системе методом конечных разностей ( МКР) и методом конечных элементов ( МКЭ) наталкивается на ряд трудностей. [2]
Для решения полной задачи в каждом случае требуется определить скорости. Затем можно использовать конечно-разностный аналог уравнения для скоростей (73.11) или уравнения (73.9); выбор того или другого уравнения зависит от того, каковы в действительности начальные данные. [3]
Тогда имеется возможность существенно упростить решение полной задачи. [4]
Мы рассмотрели далеко не единственный пример того, как решение полной задачи не удовлетворяет условиям усеченной задачи. Нетрудно убедиться в том, что если вычеркнуть условие ( 7), а остальные условия оставить прежними, то значения истинности утверждений ( 8) и ( 9) изменятся на обратные. Тогда о девушках В и С можно будет сказать то же, что было сказано о девушках А и В: они не могут быть родом ни из одного селения на острове Буяне. [5]
Другими словами, минимизация функционала ( 161) равносильна решению почти полной задачи теории упругости. [6]
Монография впервые дает систематическое изложение основных методов и результатов использования функционалов от условий задачи для оценки искомых величин без решения полной задачи в приложениях механики сплошных сред. Подробно рассмотрены задачи теории фильтрации, теории упругости, механики разрушения. [7]
На первом уровне решаются подзадачи по отдельным установкам, а второй уровень имеет функцию согласования решений подзадач с целью решения полной задачи. [8]
Можно теперь использовать это прямое интегральное тождество, чтобы получить необходимое уравнение для точки на границе, что в свою очередь, как и прежде, приводит к алгоритму решения полной задачи с заданными граничными и начальными условиями. [9]
Прежде всего, в правой части уравнений движения зарядов ( 48) кроме силы Лоренца могут стоять еще и другие силы, действующие на заряды-сторонние силы, и если эти последние превосходят силу Лоренца, то найденные выражения ( 69) для поля при заданном движении зарядов приобретают ясный смысл в рамках теории возмущений - решения полной задачи последовательными приближениями. [10]
Позже мы выясним, чему соответствуют решения, не обладающие сферической симметрией. Сейчас лишь отметим, что решение полной задачи не приводит к появлению новых уровней энергии. [11]
Поскольку внешняя и внутренняя задачи представляют собой асимптотики решения полной задачи, естественно считать, что в промежуточной области d r lk) Lp значения напряжений, определяемые по обеим асимптотикам, должны совпадать. [12]
Решение этих подзадач составляет первую ступень двухуровневого алгоритма, являющегося результатом декомпозиции. Вторая ступень предназначена для согласования решений подзадач с целью решения полной задачи оптимизации ХТС. [13]
Анализ этих результатов приводит к выводу о том, что необходимость решения полной задачи о взаимодействии солнечного ветра с локальной межзвездной средой могло привести к понижению разрешения в окрестности сложной ударно-волновой картины, имеющей место при нерегулярном режиме течения. С другой стороны, при решении двумерной задачи есть возможность введения возмущений, которые невозможны при ограничениях, накладываемых осевой симметрией задачи. [14]
Эти оценки Но и LO, естественно, являются завышенными. Более точно Я0 и L0 могут быть найдены методом проб при решении полной задачи с учетом поляризации обоих электродов. [15]