Cтраница 2
Максимальное значение проекции квантового момента ft / не равно модулю момента ft / / ( / 1), а меньше его. Мы уже подчеркивали, что в силу соотношения неопределенностей у микрочастицы не могут быть одновременно известны проекции момента на две различные оси. Зафиксировав состояние с определенным LZ -) мы вносим неопределенность в проекции Lx и Ly. В квантовой механике задание L2 и одной из проекций момента импульса полностью определяет вращательное состояние тела. [16]
Электрон в атоме находится в f - состоянии. Определить: 1) момент импульса ( орбитальный) Le электрона; 2) максимальное значение проекции момента импульса Lez на направление внешнего магнитного поля. [17]
Электрон в атоме находится в / - состоянии. Определить: I) момент импульса ( орбитальный) L, электрона; 2) максимальное значение проекции момента импульса / г на направление внешнего магнитного поля. [18]
Во-первых, хотя сама черная дыра визуально не наблюдается, вращение видимой звезды вокруг общего центра масс приводит к периодическому изменению, связанному с эффектом Доплера, длин волн принимаемого излучения. Если массу видимой звезды найти, воспользовавшись известной зависимостью спектральных характеристик звезд от их массы, то, зная период вращения и максимальное значение проекции скорости видимой звезды на луч зрения наблюдателя, определяемые по характеристикам эффекта Доплера, можно вычислить минимальное значение массы невидимой компоненты. [19]
Если в реакции участвуют частицы с ненулевыми спинами, то сечение зависит от ориентации спинов. Количественно ориентация спинов пучка ( и вообще любой системы) частиц описывается вектором поляризации, который равен среднему значению вектора спина, деленному на максимальное значение проекции этого спина. Абсолютную величину вектора поляризации часто называют просто поляризацией и измеряют в процентах. [20]
Фактически от меня требовалось перенести результаты АИ для ферромагнетиков на антиферромагнетики. Формальным отличием фсрро - и антиферромагнетиков в модели Гсйзенберга является знак обменного интеграла для ближайших соседей, положительный в первом случае и отрицательный во втором. Классическое рассмотрение приводит к тому, что в ферромагнетике минимальное значение энергии достигается при параллельной ориентации ближайших соседей. Спектр элементарных возбуждений, с классической точки зрения, есть спектр вращательных малых колебаний спинов около положений равновесия. В низкотемпературной области квантовые эффекты играют определяющую роль. Поэтому проблема квантования для низколежащих состояний является одной из основных. Для гейзенберговского ферромагнетика эта проблема решается просто: основным квантовым состоянием является состояние с максимальным значением проекции всех спинов на избранное направление, а элементарное возбуждение ( магнон) - это состояние с минимальным отклонением. Оба эти результата строго доказаны, причем закон дисперсии магнона совпадает с законом дисперсии соответствующего нормального колебания. [21]