Cтраница 1
Решение рассматриваемого класса задач о двумерных телах с трещинами сводится к решению аналогичных задач для тел без трещин. Из этих решений находят распределения напряжений в плоскостях трещин. [1]
Для решения рассматриваемого класса задач математической физики наряду с описанным методом во многих случаях может также быть с успехом использован метод интегральных преобразований Фурье. [2]
При решении рассматриваемого класса задач в качестве начальных данных, как правило, используются результаты расчета параметров в ближней зоне взрыва, который проводится по какой-либо из высокотемпературных радиационных газодинамических методик. Непосредственное продолжение расчета по указанным методикам в дальней зоне взрыва становится не вполне оправданным. [3]
Достаточно высокая эффективность применения метода точечной последовательной верхней релаксации для решения рассматриваемого класса задач обусловлена следующими факторами. [4]
При т без аналитических оценок с из [8, 9], по-видимому, трудно рассчитывать на выделение ядра малой мощности и, следовательно, на создание почти всегда эффективных методов решения рассматриваемого класса задач целочисленного линейного программирования. [5]
SIP-метод, алгоритм которого излагается в предыдущих главах. Очевидно, что при решении рассматриваемого класса задач большое значение имеет правильное моделирование скважин. [6]
Выбор системы операторов для представления моделирующего алгоритма играет существенную роль, так как он определяет наглядность изображения алгоритма и удобство его дальнейшего использования. Обычно к системе операторов, используемых при решении рассматриваемого класса задач, предъявляют два основных требования. Во-первых, желательно, чтобы каждый оператор имел достаточно ясный наглядный смысл, связанный с природой моделируемого процесса. [7]
Выбор системы операторов для представления алгоритма играет важную роль, так как определяет наглядность изображения алгоритма и степень удобства его использования. Обычно к системе операторов, используемых для составления алгоритма решения рассматриваемого класса задач, предъявляют два основных требования: 1) желательно, чтобы каждый используемый оператор имел ясный смысл, связанный с природой исследуемой системы ( процесса); 2) должна быть полная уверенность, что каждый из операторов может быть реализован с помощью последовательности элементарных операций. [8]
Разработанный метод расчете позволяет использовать сетку, адаптированную к особенностям течения. При этом сетка адаптируется к градиентам параметров так, чтобы на ячейке обеспечить примерно одинаковые приращения функций. При решении рассматриваемого класса задач со сдвиговыми слоями смешения, скачками уплотнения и зонами химических реакций желательно сгущать сетку в слое смешения, в зонах размазанных скачков и в зоне реакций. Сгущение производилось по градиенту числа М или по специальным образом составленной комбинации концентраций водорода и кислорода, равной 1 на стехиометрической поверхности и 0 там, где реагенты не смешаны. Последнее приводит к сгущению сетки в зонах со стехиометрическим составом еще до воспламенения. [9]
Основными преимуществами асимптотических методов решения НДКЗ являются: компактность ( обозримость) получаемых с их помощью аналитических результатов; доступность их анализа и дальнейшего использования; расширение класса решаемых в аналитической форме контактных задач. На настоящий момент времени работ, связанных с разработкой асимптотических методов решения НДКЗ или систематически их применяющих для решения этих задач, мало, как в отечественной научной литературе, так и в зарубежной. Различные авторы в той или другой форме в ходе решения рассматриваемого класса задач, в основном, эпизодически используют асимптотический поход к их решению. Так, например, в работах [7, 22] для решения динамических задач применяется метод асимптотически эквивалентных функций, что позволило получить обозримые приближенные решения рассмотренных там задач. [10]
Специфика и общность указанного комплекса процессов и задач энергомассообмена состоит в следующем. Для значительного кол-ичества интересующего инженерную практику задач энергомассообмена характерна относительно высокая погрешность исходной информации, величина которой в несколько раз превосходит погрешность счета современных прецизионных аналоговых ( квазианалоговых) машин. В общем случае процессы энергомассообмена протекают в многомерном пространстве при наличии попутных ( распределенных или сосредоточенных) стоков и источников ( массы или энергии) и относятся к нелинейным задачам теории поля в многосвязной области. Применение обобщенных функций Хависайда и Дирака с целью внесения в математическую модель задач нестационарного энергомассообмена эффектов, обусловленных наличием попутных стоков и источников ( трактуя это как своеобразный переход от задачи теории поля в многосвязной области к задаче теории поля в односвязной), не вносит ничего радикального и конструктивного в методику решения рассматриваемого класса задач. [11]