Решение - бесконечная система
Cтраница 1
Решение бесконечной системы здесь получено приближенно по схеме (1.16) с использованием аппроксимации (1.13) при В А. [1]
На первый взгляд решение бесконечной системы зацепляющихся уравнений (1.1), в которых неизвестная функция un ( t) связана с соседними неизвестными функциями un l ( t) и un l ( t), представляет большие трудности. [2]
Первый набор связан с решением бесконечной системы (2.35), (2.56), второй набор с этим не связан, но учитывает малость параметра с. Об области применимости этих результатов сказано ниже. [3]
Достигается общий критерий применимости метода Фурье для решения бесконечной системы линейных уравнений с бесконечным множеством неизвестных. [4]
Решение интегрального уравнения ( 1) эквивалентно решению бесконечной системы линейных алгебраич. [5]
Билла [57], где задача сведена к решению бесконечной системы алгебраических уравнений, а численное решение получено путем урезания системы до шести уравнений с шестью неизвестными. [7]
Все изложенное дает возможность рассмотреть вопрос о решении бесконечных систем методом редукции. [8]
Анализировались вопросы сходимости при определении коэффициентов Фурье из решения бесконечной системы алгебраических уравнений. [9]
В этом параграфе будет рассмотрен совершенно иной метод решения бесконечной системы уравнений, описывающих задачу о разветвленном волноводе. Рассматриваемый метод основан на использовании теории функций комплексного переменного, причем решение системы уравнений производится посредством вычисления вычетов. [10]
В случае редкой решетки, когда параметр all мал, решение бесконечных систем из [25] при любых фиксированных значениях остальных параметров можно получить методом последовательных приближений. В рамках первых двух приближений ( с погрешностью О ( а4 / / 4)) в [25] проанализирован вклад в величины комплексных амплитуд гармоник дифракционного спектра Ап и Вп, обусловленный токами, наводимыми падающей волной на каждом отдельном элементе ( основной вклад), и дифракционным взаимодействием между элементами решетки. Слагаемые величин Ап и Вп, связанные с взаимодействием, ответственны во взятом приближении за изломы на кривых зависимостей А и В от параметров и или ср в точках возникновения новых уходящих от решетки плоских волн. [11]
Важнейшим практическим вопросом с точки зрения анализа эффективности изложенного способа решения бесконечных систем является оценка скорости стремления неизвестных к своим предельным значениям. [12]
В предыдущих разделах было показано, что задача вычисления эффективных сечений сводится к решению бесконечной системы интегро-дифференциальных или интегральных уравнений. Решая эту систему методом последовательных приближений, можно получить другую формулировку задачи, одним из преимуществ которой является возможность наглядного физического истолкования. [13]
При этом требуется установить, будет ли решение таких укороченных систем в пределе стремиться к решению бесконечной системы. Фактически при этом получается совокупность бесконечных систем, в которых каждый коэффициент или обращается в нуль, или имеет фиксированное значение. В итоге представляется возможным использовать предыдущие результаты для случая регулярных систем. При этом достаточно говорить уже не о главном решении, поскольку конечная система) будет иметь единственное решение. [14]
При этом требуется установить, будет ли решение таких укороченных систем в пределе стремитьс я к решению бесконечной системы. Фактически при этом получается совокупность бес конечных систем, в которых каждый коэффициент или обращается в нуль, или имеет фиксированное значение. В итоге представляется возможным использовать предыдущие результаты для случая регулярных систем. При этом достаточно говорить уже не о главном решении, поскольку конечная система) будет иметь единственное решение. [15]
Страницы: 1 2 3