Решение - второе
Cтраница 2
Для решения второго и третьего интегралов применим графический метод. Имеющиеся экспериментальные данные Ср ( Г) пересчитываем в зависимость Ср / Тр ( Т) и сводим в таблицу. [16]
Для решения второго варианта задачи вносятся незначительные изменения в алгоритм и программу в соответствии с тем, что погрешности измерения наибольшего и наименьшего размеров в этом случае представляют собой сумму систематической и случайной составляющих. Для каждой детали систематические части погрешностей измерений наибольшего и наименьшего размеров совпадают, в то время как случайные составляющие формируются независимо друг от друга. [17]
Относительно решений второго типа можно привести аналогичные соображения, которые указывают, что в этом случае устойчивые стационарные колебания невозможны. Это означает, что амплитуды 8v01 будут уменьшаться со временем и автоколебания прекратятся. Поэтому решения второго типа помечены в таблице звездочками и в дальнейшем анализе учитываться не будут. [18]
При решении второго из уравнений (9.3.26) предположим, что температурной зависимостью коэффициента теплопроводности можно пренебречь. Тогда получаем уравнение V2T 0, которое нужно решать с заданными граничными условиями для температуры. [19]
При решении второго варианта задачи, когда рассматриваются отклонения формы, распределенные по закону Рэлея, соответствующий моделирующий алгоритм оказывается достаточно близким к описанному выше алгоритму. [20]
Алгоритмы для решения второго этапа - трассировки можно назвать геометрическими. [21]
Напротив, решения второго типа оказались абсолютно неустойчивыми при любых Re. Это лишний раз свидетельствует о нефизичности ламинарных решений второго типа. [22]
Что касается решений второго и более высоких приближений, то во многих граничных задачах они также могут быть представлены в таком виде. [23]
 |
Зависимость степени диссоциации Н2 от общего давления х / ( р0, Т const. [24] |
Анализируя результаты решения второго примера, можно сделать вывод, что давление влияет на процессы диссоциации: чем выше давление, тем меньше степень диссоциации, равновесие реакции смещается при этом в сторону образования молекулярного водорода или в сторону меньшего количества газообразных молекул. [25]
I является решением второго неравенства, но не является решением первого. Нет, так как все - х л0 являются решениями второго неравенства. Нет, так как, например, х 0 есть решение второго неравенства и не есть решение первого. Нет, так как, например, х1 есть решение второго неравенства, но не является решением первого, 68) Нет, так как, например, х - 5 есть решение второго неравенства, но не является решением первого. [26]
На первый взгляд решение второго тина весьма нохоже па движение во вращающемся стакане, где возникает циркуляционная зона. [27]
Напротив, определение решения второго или эквивалентного ему третьего типа уравнений (37.54) не требует рассмотрения замкнутой области на плоскости х, у. Решение может быть полностью определено внутри двух полос, лежащих между двумя парами характеристик, которые можно провести через концевые точки данной кривой. Таким образом, решение z, удовлетворяющее второму ( или третьему) уравнению (37.54), определяется в треугольной области, по которой пересекаются две полосы, лежащие между двумя парами характеристик, по одну сторону от данной граничной кривой. [28]
Переходим к построению решения второго векторного уравнения, указанного выше: из точки р надо было бы отложить скорость vCi, но она равна нулю, поэтому точку с4 совмещаем с точкой р; из точки с4 или, что то же, р проводим направление скорости vcc - линию, параллельную Ах, до пересечения с линией, проведенной перпендикулярно ВС, и получаем точку с - конец вектора скорости точки С. Помещаем в полюс плана точку а и на этом заканчиваем построение плана скоростей для всего механизма. [29]
Переходим к построению решения второго векторного уравнения, указанного выше. [30]
Страницы: 1 2 3 4