Cтраница 1
Решение выражения (111.97) при действительных значениях корней характеристического уравнения не рассматривается, поскольку этот случай, как правило, не имеет места. [1]
Решение выражения ( 36) может быть выполнено, если величины V и / -, -) будут выражены как функции давления. [2]
Решение выражения (1.4.3) найдем с помощью метода Крылова - Боголюбова - Митропольского. [3]
Решение выражений ( 1) и ( 2) приводит к экспоненциальной зависимости распределения концентрации и температуры от расстояния. Причем, в силу значительного различия коэффициентов диффузии И температуропроводности характер распределения существенно отличается. [4]
Для решения выражения ( 111 62) определим значение парциальных давлений. [5]
Из решения выражения (111.60) можно найти уравнение температурного поля для граничных условий первого рода на границе пластины Q 1; для этого случая следует считать Bi оо. [6]
Для решения выражений ( VII, 63) и (VII.64) применяется метод графического интегрирования. [7]
Форма решения выражения ( 214) предыдущая. Подбираются гармонические функции орА ( х), которые являются решениями уравнения y2s 0 - Постоянные Ak определяют исходя из требования наилучшего выполнения ( в среднеквадр этическом смысле) граничных условий. [8]
При решении выражения ( 11) могут возникнуть ситуации х max ( %, ж2) min ( yv г / 2) у и а; ] у. Если х у, что вытекает из хг у2 ( х % т / а) или a t г / х ( 2 у2), то необходимо либо требовать изменения временных параметров ФУ, либо использовать алгоритм с переменной длительностью Т0, либо разрабатывать специальный алгоритм со специальной программой установления связи. [9]
При решении выражения (7.54) определяются площади живых сечений на входе воздуха в канал ( межтрубное пространство), выходе и в зонах местных сопротивлений. Если выражение (7.54) не удовлетворяется, то необходимо установить вентилятор. [10]
Таким образом задача сведена к решению выражения (1.133) при условиях, что а) к ] конечно при 1 / 0, б) ц конечно при V 1, в) выполняется условие излучения. Чтобы решить эту задачу, Слаткин [581] определил собственные функции ( различные возможные волновые моды), соответствующие однородной части уравнения (1.133) и выразил величину G через эти функции. В результате оказалось, что длинные волны могут быть захвачены в прибрежной полосе и распространяться вдоль берега со скоростью У gD и энергия этих волн затухает скорее как х - 1 / 2, чем как лг 1, так что у берега энергия оказывается больше, чем можно было бы ожидать, судя по амплитудам волн на глубокой воде. [11]
Ввиду малого количества величин k можно составить таблицы решений выражений (2.74) и (2.75), где по величине ai - aOKmodpi находится соответствующее а для j - основания, по которому округляется дробь. [12]
На рис. 5.15 - 5.16 в качестве примера приведены решения выражения (5.37) для. [13]
Другое уравнение, связывающее концентрацию, время и высоту насадки, может быть также получено решением выражения (4.47) с соответствующими граничными условиями. Это решение ( градиенты в радиальном направлении не учитываются) дает связь между с, расстоянием х и временем t, основанную на диффузионной модели. [14]
Далее в § § 4 - 7 рассмотрены решения гидродинамических задач об обтекании сферических дисперсных частиц в ячейках в двух предельных постановках (3.3.23) и (3.3.24), а также следующие из этих решений выражения для макроскопических или осредненных величин. [15]