Квазиклассическое решение

Cтраница 1

Квазиклассическое решение выбираем именно таким образом, чтобы оно при х - - оо убывало и удовлетворяло условию нормировки. При а % & квазиклассическое решение имеет вид ( ом. [1]

Потребовав совпадения квазиклассического решения с полученным асимптотическим выражением, мы сможем определить соответствующие постоянные. [2]

Поле двойной потенциальной ямы в задаче 7. [3]

Ввиду того что квазиклассическое решение должно удовлетворять условию нормировки, оно на бесконечности должно обращаться в нуль. [4]

Получаем формулу, связывающую коэффициенты Сп и Drt квазиклассического решения внутри д-го потенциального барьера с коэффициентами Cn i и Dn решения внутри ( д 1) - го потенциального барьера. [5]

Объяснение равенства между евклидовым действием инстантона и туннельной экспонентой вновь, так же, как и в разделе 11.1, дает квазиклассическое решение уравнения Шредин-гера для в подбарьерной области, сводящееся к евклидову уравнению Гамильтона-Якоби. Соответствующий анализ вполне аналогичен выполненному в разделе 11.1, и мы не будем его приводить. [6]

Фпа ( г) - Объяснение равенства между евклидовым действием инстантона и туннельной экспонентой вновь, так же, как и в разделе 11.1, дает квазиклассическое решение уравнения Шредингера для i / ( в подбарьерной области, сводящееся к евклидову уравнению Гамильтона-Якоби. Соответствующий анализ вполне аналогичен выполненному в разделе 11.1, и мы не будем его приводить. [7]

Квазиклассическое приближение (23.18.4) соответствует тому, что гравитоны не рождаются и не исчезают. Но квазиклассическое решение является приближенным, и именно отступление от него и означает, что уравнение не конформно-инвариантно, потому что переход от метрики Минковского ( aconst) к эволюционирующей Вселенной ( например, а-г или а-г 2), является примером конформного преобразования. [8]

Квазиклассическое решение выбираем именно таким образом, чтобы оно при х - - оо убывало и удовлетворяло условию нормировки. При а % & квазиклассическое решение имеет вид ( ом. [9]

Вначале нужно найти внешнее разложение решения. Это разложение является линейной комбинацией двух линейно независимых квазиклассических решений уравнения. Для краткости это разложение здесь не выписано. Оно пригодно вне малой окрестности точки поворота. [10]

Эти решения имеют смысл, если поправки, вносимые последующими приближениями, малы. Это означает, что, во-первых, должно быть выполнено условие квазиклассичности (5.4) и, во-вторых, поправки к фазе векторного потенциала за счет последующих приближений не должны существенно накапливаться на расстояниях, где е испытывает заметное изменение. Кроме того, квазиклассические решения (5.10) непригодны вблизи точек поворота, где величина А близка к нулю. [11]

Как ясно из последующего, вблизи точки поворота квазиклассическое приближение становится неприменимым. Иными словами, нельзя определить постоянные, фигурирующие в осциллирующем и экспоненциальном выражениях, без чего квазиклассические волновые функции не имеют никакой практической ценности. Однако прежде чем перейти к расчету волновой функции в точке поворота, следует выяснить, почему в этой точке квазиклассическое решение теряет смысл. [12]

Страницы: 1