Изложенное решение - задача
Cтраница 1
Изложенное решение задачи о5 упругом состоянии сферического сегмента является, конечно, приближенным. [1]
 |
Графики экспериментальных зависимостей производительности ( / и вероятности а захвата ( 2 от числа п качаний ныряла в минуту ( по данным В. Ф. Прейс. [2] |
Изложенное решение задачи носит приближенный характер, но для практического использования точность решения достаточна, и нет надобности прибегать к более сложным построениям. [3]
В изложенном решении задачи неустойчивость поверхности разрыва не учитывается. Формальная корректность такой постановки задачи связана с тем, что звуковые волны н неустойчивые поверхностные ( затухающие при г - - оо) волны представляют собой линейно независимые колебательные моды. Физическая же корректность требует соблюдения специальных условий ( например, начальных), в которых поверхностные волны еще достаточно слабы. [4]
В изложенном решении задачи неустойчивость поверхности разрыва не учитывается, формальная корректность такой постановки задачи связана с тем, что звуковые волны и неустойчивые поверхностные ( затухающие при z - оо) волны представляют собой линейно независимые колебательные моды. Физическая же корректность требует соблюдения специальных условий ( например, начальных), в которых поверхностные волны еще достаточно слабы. [5]
В изложенном решении задачи неустойчивость поверхности разрыва не учитывается. Формальная корректность такой постановки задачи связана с тем, что звуковые волны и неустойчивые поверхностные ( затухающие при z - - oo) волны представляют собой линейно независимые колебательные моды. Физическая же корректность требует соблюдения специальных условий ( например, начальных), в которых поверхностные волны еще достаточно слабы. [6]
В изложенном решении задачи неустойчивость поверхности разрыва не учитывается. Формальная корректность такой постановки задачи связана с тем, что звуковые волны и неустойчивые поверхностные ( затухающие при г - - оо) волны представляют собой линейно независимые колебательные моды. Физическая же корректность требует соблюдения специальных условий ( например, начальных), в которых поверхностные волны еще достаточно слабы. [7]
При изложенном решении задачи синтеза этого шарнирного шести-звенного механизма ряд параметров его схемы выбирался свободно. Откажемся от произвольного выбора этих параметров схемы и поставим задачу о нахождении таких их значений, при которых абсолютная величина малого угла размаха Д будет минимальной. [8]
Выше было отмечено, что изложенное решение задачи синтеза кривошипно-шатунного механизма дает несколько завышенные значения отклонений по сравнению с наилучшим приближением. [9]
Отметим еще, что в изложенном решении задачи об обтекании вогнутого угла неявно принималось условие о совпадении границы области движущегося газа с обтекаемой стенкой. При несоблюдении этого условия возможны и другие-автомодельные и неавтомодельные - решения задачи. На рис. 3.14.1 6 и в приведены простейшие примеры таких решений, в которых с обтекаемой стенки сходят вихревые поверхности - контактные разрывы, отделяющие от движущегося газа пристенные застойные области газа с постоянным давлением. [10]
Влияние возмущения стыка на сферическую часть прибора в работе не рассматривалось, однако, как замечает А. М. Гуткин, нет оснований считать, что эта ошибка будет больше, чем рассмотренная. Следует отметить, что изложенное решение задачи является также приближенным, так как возмущение от стыка захватывает как цилиндрическую, так и сферическую части прибора, так что граничное условие при 2 0 является в известной мере произвольным. Однако точное решение задачи о течении вязкой жидкости в зазоре между указанными на рис. 160 поверхностями вряд ли возможно. [11]
Мы не излагали решения задачи о ламинарной струе, так как это движение не представляет практического интереса. Решение задачи о ламинарной струе имеет много общего с только что изложенным решением задачи о турбулентной струе, так как и в том и в другом случае предполагается, что коэффициент внутреннего трения ( молекулярной или турбулентной вязкости) постоянен по сечению струи. Однако не следует забывать, что в ламинарной струе коэффициент вязкости постоянен во всей области течения, а не только по сечению струи. Кроме того, наличие влияния вязкости изменяет вид основного аргумента т и форму границы струи. [12]
Страницы: 1