Соответствующее решение

Cтраница 1

Соответствующие решения при е - - 0 удовлетворяют обычному уравнению Лиувилля и в то же время позволяют описать неравновесные процессы. [1]

Соответствующее решение при i - - оо асимптотично к х ( t; vn tn), а при t - - 00 амплитуда его колебаний неограниченно растет. [2]

Соответствующее решение было рас-смотрено выше. [3]

Соответствующее решение в прежних переменных может быть получено из только что приведенных формул при полшщи формул контактного преобразования, выражающих старые переменные через новые. [4]

Соответствующие решения для исследованного ротора представлены графически на фиг. [5]

Соответствующее решение для амплитуд представляют крайние правые ветви на фиг. [6]

Концентрация напряжений при растяжении. Эпюра напряжений в упруго пластической стадии деформации. [7]

Соответствующее решение А. В. Верховского для чисто упругой деформации не имеет преимуществ по сравнению с решением Нейбера. Поэтому мы не будем его рассматривать, а рассмотрим решение этой же задачи для случая нелинейных зависимостей между напряжениями и деформациями. [8]

Распределение температур в различные моменты времени в цилиндре радиуса а для случая нулевой начальной температуры и температуры поверхности, равной V. [9]

Соответствующие решения, пригодные для расчетов при малых Т, приводятся в § 3 гл. [10]

Соответствующие решения описывают монохроматический процесс рассеяния, при котором векторы напряженности вторичного поля являются строго периодичными функциями времени. Несмотря на то что данная модельная ситуация, даже в простейших случаях, учитывает далеко не все детали реализуемых процессов, ее изучение необходимо для понимания и всестороннего исследования ряда важных проблем прикладной электродинамики. Основные задачи стационарной дифракции связаны с изучением пространственного распределения поля. В отличие от них основной проблемой теории рассеяния является изучение эволюции полей во времени. Здесь первичное поле определяется начальными данными с компактными ( в полосе, соответствующей периоду структуры) пространственными носителями, а вторичное - существенно зависит как от пространственных, так и временного параметров. [11]

Распределение температур в различные моменты времени в цилиндре радиуса а для случая нулевой начальной температуры и температуры поверхности, равной V. [12]

Соответствующие решения, пригодные для расчетов при малых Т, приводятся в § 3 гл. [13]

Соответствующее решение будет периодическим, с периодом 2я по фазовой переменной §, которая линейно зависит от времени. [14]

Соответствующее решение для движения эллипсоида параллельно оси у или оси z может быть написано сразу из соображений симметрии. [15]

Страницы: 1 2 3 4