Частное решение - неоднородное дифференциальное уравнение
Cтраница 1
Частное решение неоднородного дифференциального уравнения в данном случае имеет вид постоянной величины. [1]
Частные решения неоднородных дифференциальных уравнений для М2 и Щ существуют, если правые части ортогональны сопряженной линейной задаче. Из этого требования находится выражение для групповой скорости сд и выводится уравнение для А, которое представляет собой нелинейное кубическое уравнение Шредингера. [2]
Принужденный ток представляет собой частное решение неоднородного дифференциального уравнения ( 13 - 1), а именно такое, которое получается из общего решения неоднородного дифференциального уравнения при равных нулю постоянных интегрирования. Иными словами, в составе принужденного тока не должно быть слагающих свободного тока. Тогда переходный ток i, равный сумме Jnp и г св ( 13 - 5), и будет общим решением того же самого неоднородного дифференциального уравнения. [3]
 |
Различные виды переходных характеристик h ( t. [4] |
Вынужденное движение соответствует частному решению неоднородного дифференциального уравнения и определяется характером внешних воздействий. Вынужденное движение, соответствующее предельному переходу t - - oo, будет установившимся. Таким образом, в устойчивой системе движение с течением времени переходит в установившееся. [5]
Итак, мы продемонстрировали процедуру построения асимптотических предстаЕ лений частных решений неоднородных дифференциальных уравнений для того случая, когда внешние силы являются осциллирующими функциями времени и система имеет одну степень свободы. [6]
Оно характеризует переходный режим системы; i / yCT - частное решение неоднородного дифференциального уравнения (4.1), соответствующее вынужденному установившемуся режиму системы под действием внешних возмущений. [7]
Итак, мы продемонстрировали процедуру построения асим птотических представлений - частных решений неоднородных дифференциальных уравнений для того случая, когда внешние силы являются осциллирующими функциями времени5 и система имеет одну степень свободы. [8]
Далее следует составить общее решение полученного неоднородного дифференциального уравнения цепи в виде суммы частного решения неоднородного дифференциального уравнения и общего решения соответствующего однородного дифференциального уравнения. [9]
Общее решение неоднородного дифференциального уравнения складывается из общего решения однородного дифференциального уравнения ( при равной нулю правой части) и частного решения неоднородного дифференциального уравнения при заданной правой части. [10]
Решение задач плоской теории упругости значительно упрощается, если массовыми силами пренебречь либо в силу их малости, либо, имея в виду, что всегда задачу при наличии массовых сил можно свести к задаче без массовых сил, если найти какое-либо частное решение соответствующих неоднородных дифференциальных уравнений равновесия, В дальнейшем будем предполагать, что массовые силы отсутствуют. [11]
Решение задач плоской теории упругости значительно упрощается, если массовыми силами пренебречь либо в силу их малости, либо, имея в виду, что всегда задачу при наличии массовых сил можно свести к задаче без массовых сил, если найти какое-либо частное решение соответствующих неоднородных дифференциальных уравнений равновесия. В дальнейшем будем предполагать, что массовые силы отсутствуют. [12]
Внутренние силы и деформированное состояние оболочек вращения, находящихся под воздействием осесиммет-ричной нагрузки, направленной перпендикулярно срединной поверхности оболочки, могут быть определены решением дифференциальных уравнений четвертого ( табл. 3.1) порядка. Из частного решения неоднородного дифференциального уравнения получают внутренние силы в сечениях оболочки и ее деформированное состояние при нагрузках, приложенных к поверхности оболочки. [14]
Математическое обоснование метода двух расчетов состоит в следующем. Напряжения первого расчета связаны с частным решением неоднородного дифференциального уравнения диска, напряжения второго расчета - с решением однородного уравнения. [15]
Страницы: 1 2