Полученное аналитическое решение

Cтраница 2

Проведенные исследования показали достаточно хорошо совпадение результатов моделирования с полученными аналитическими решениями и экспериментальными данными. [16]

Хотя значение V /, составлящее не менее 30 от скорости установившегося движения конденсата, представляется вполне возможным, но окончательное суждение о точности полученных аналитических решений можно делать только после сравнения с численным решением исследуемой краевой задачи. [17]

В данной главе приводятся результаты последних работ в области нестационарного переноса тепла и массы в капиллярнопористых телах и пористых средах. Полученные аналитические решения могут быть использованы для расчета взаимосвязанного тепломас-сопереноса в других системах. [18]

В данном разделе приводятся результаты последних работ в области нестационарного переноса теплоты и массы в капиллярно-пористых телах и пористых средах. Полученные аналитические решения могут быть использованы для расчета взаимосвязанного тешюмассопереноса в других системах. [19]

Графики изменения сопротивления скважины, обусловленного кольматажом, в зависимости от соотношения, про-ницаемостей пласта и фильтра. [20]

Отметим, что при N6ln0 0 5 интенсивность роста сопротивления замедляется, a npa / V0 / n0 0 1 - 0 2 кольматаж вообще не сказывается на работе скважин. Полученное аналитическое решение уравнения ( 111 29) дает возможность оценить степень насыщения норового пространства кольматантом. Однако определение параметров химического кольматажа возможно лишь с использованием ЭЦВМ. [21]

Полученное аналитическое решение задачи позволяет проводить строгий учет лучистой составляющей при вычислении коэффициента теплопроводности прозрачных сред во всех температурных интервалах для образцов произвольной толщины. Для этого прежде всего производится оценка ( 17), и если она оказывается значительной по сравнению с первым членом решения, проводится вычисление величины N на основе равенства ( 16) или его части. [22]

В ней в линейном приближении рассмотрены однонаправленные однородные потоки - сверхзвуковой в одной полуплоскости и дозвуковой в другой, возмущенные идущей из сверхзвуковой области к границе раздела волной давления общего вида. Полученное аналитическое решение задачи применено, в частности, для расчета возмущенного течения, генерируемого локализованной непрерывной волной повышения давления треугольной формы. По естественной причине ( неограниченная по ширине дозвуковая область требует постоянства давления в бесконечности) автор не рассмотрел волну давления в виде ступеньки, приближенно описывающую слабый скачок уплотнения. [23]

Колебания полосы толщиной Л 0 008 м при воздействии теплового удара. [24]

Решение связанных задач динамической термоупругости для пластин сопряжено с большими математическими трудностями, ибо используются системы дифференциальных уравнений в частных производных. Поэтому полученные аналитические решения относятся к простейшим задачам с рядом упрощающих предпосылок. Численные результаты, оценивающие термоупругий эффект при колебаниях пластин в тепловом поле с условиями конвективного теплообмена на поверхностях z ft / 2 отсутствуют. [25]

Как отмечалось, уравнение непрерывности для нэсителей заряда при фотомагнитоэлектрическом эффекте имеет тот же самый вид и те же граничные условия, что и при вычислении фотопроводимости. Поэтому можно использовать уже полученные аналитические решения, имея, однако, в виду различия в определена коэффициента диффузии и диффузионной длины. [26]

Поскольку это приближение справедливо на ранней стадии ВКР и позволяет понять физику явления, рассмотрим его более детально. Полученное аналитическое решение включает эффекты ФКМ и разбегания импульсов. Эффекты группового разбегания без ФКМ [19, 85] и ФКМ без разбегания [91] были рассмотрены относительно давно. [27]

Профили скорости при ламинарном МГД-течении в плоском канале в зависимости от числа На. [28]

На характер течения проводящей жидкости в магнитном поле существенное влияние оказывает геометрия поперечного сечения канала. Задача в этом случае решается просто, и полученное аналитическое решение позволяет описать основные особенности течения, обусловленные наложением магнитного поля. [29]

В работе исследуются частоты собственных колебаний прямоугольных пластинок с круговыми вырезами. Для нахождения перемещений, выраженных через балочные функции, удовлетворяющие заданным граничным условиям, используется метод Ритца. Выражения для кинетической и потенциальной энергий даны для случаев защемленных, свободных и шарнирно опертых краев. Приводятся результаты вычислений для пластинки с различным образом закрепленными краями и отношением длин сторон 1 / 2, имеющей центральное круговое отверстие. Полученное аналитическое решение рассматриваемой задачи хорошо согласуется с приведенными экспериментальными данными. [30]

Страницы: 1 2 3