Cтраница 2
Необходимо еще раз подчеркнуть, что полученные решения уравнения диффузии для различных граничных условий справедливы в том случае, если коэффициент диффузии - постоянная величина при температуре диффузии. При высоких концентрациях легирующей примеси может наблюдаться зависимость коэффициента диффузии от концентрации примеси. В качестве примера на рис. 5.7 приведен экспериментальный график диффузионного распределения концентрации фосфора в кремнии. В зависимости хорошо прослеживаются участки, характеризуемые различными значениями коэффициента диффузии. [16]
Эти уровни энергии Wt можно найти, иеследуя полученное решение уравнения Шредингера для vjj - функции. [17]
Амплитуды электрического поля в уравнениях (8.80) являются комплексными, однако полученные решения уравнений оказывается удобным выразить через действительные величины. [18]
Удовлетворения граничных условий, однако, еще не достаточно для того, чтобы гарантировать пригодность полученного решения уравнения Чаплыгина для определения реального течения во всей области движения в физической плоскости. [19]
Рассмотрим случай, когда в р-германий вводится сурьма. Диффундируя в глубь германия, сурьма создает там какую-то концентрацию донорных примесей, меняющуюся в соответствии с полученным решением уравнения. Если концентрация акцепторных примесей в исходной пластинке р-типа германия достигает N0, то когда концентрация сурьмы с превысит NO, в германии образуется участок - типа и возникает электронно-дырочный переход. [20]
Поскольку наша цель - качественно оценить влияние горения вещества, инжектируемого в слой, анализ в этой статье излагается в самой простой форме. В связи с этим необходимо сделать некоторые предположения, которые позволили бы получить решения, выраженные через параметры, входящие в ранее полученные решения уравнений пограничного слоя. [21]
Заметим еще, что принцип Стонера - Паули вначале был сформулирован на основании спектральных закономерностей и периодической системы элементов и поэтому не может рассматриваться как одно из теоретических обоснований ( необходимых, хотя и недостаточных) периодического закона. Требование антисимметричности электронных функций является просто иным выражением принципа Стонера - Паули, хотя весьма вероятно, что оно вытекает из никем еще не полученного решения уравнения Дирака для многоэлектронных систем. Поэтому проблема теоретического обоснования периодической системы элементов Менделеева до сих пор еще не может считаться решенной. [22]
В монографии [81] получены необходимые условия равновесности управлений на основе принципа максимума в непрерывном и дискретном варианте при малом времени и при максиминной интерпретации равновесия в бескоалиционной дифференциальной игре. В [139] для ЛКДИ получены Нэш - и Парето-решения на основе принципа максимума. В [286] сформированы достаточные условия ( при условии дифференцируемой цены игры и принадлежности решения к некоторой нормализованной игре в форме Понтрягина) для оптимальных стратегий, как функций полученных решений уравнения Га-мильтона - Якоби, предложен метод характеристик на основе принципа максимума для решения уравнения Гамильтона-Якоби относительно градиента цены, рассмотрен пример решения на основе модели ЛКДИ. [23]
Рассмотрим простейшую модель - атом водорода. В этом случае единственный электрон вращается вокруг ядра, находящегося в начале координат. При этом он может находиться на различных энергетических уровнях и соответственно этим уровням может существовать в нескольких энергетических состояниях, причем основное состояние отвечает минимуму энергии. Для атома водорода в основном состоянии полученные решения уравнения Шредингера ( 1 з) имеют сферическую симметрию. Существует несколько способов их изображения. Мы рассмотрим наиболее наглядные. [24]
Рассмотрим простейшую модель - атом водорода. В этом случае единственный электрон вращается вокруг ядра, находящегося в начале координат. При этом он может находиться на различных энергетических уровнях и соответственно этим уровням может находиться в нескольких энергетических состояниях, причем основное состояние отвечает минимуму энергии. Для атома водорода в основном состоянии полученные решения уравнения Шредингера ( Ч) имеют сферическую симметрию. Существует несколько способов их изображения. Мы рассмотрим наиболее наглядные. [25]