Cтраница 1
Мнимые значения ш ( сверхпроводящая неустойчивость) отвечают заштрихованной на рис. 2 области и требуют для своего появления достаточной узости диэлектрической щели. [1]
Мнимые значения р, как уже было указано, соответствуют экспоненциально затухающим неоднородным плоским волнам. Вполне естественно, что именно эта часть флук-туационного поля ( а не незатухающие, истинные плоские волны) дает основной вклад в силу взаимодействия на расстояниях, на которых еще не играют роли эффекты запаздывания. [2]
Для мнимых значений / 3 функция S определяет затухающую часть излучения. Мы увидим, что при kr - оо интеграл в (4.9.2) можна вычислить методом стационарной фазы [ см. разд. [3]
Получение мнимых значений L или С свидетельствует о том, что при данных сочетаниях параметров резонанс невозможен. [4]
Получение мнимых значений L и С свидетельствует о том, что при данных сочетаниях параметров резонанс невозможен. [5]
Получение мнимых значений L n С свидетельствует о том, что при данных сочетаниях параметров резонанс невозможен. [6]
В случае чисто мнимых значений фиксированных точек ( гиперболический случай) симметричному Т - образному звену соответствует диаграмма трансформации, которая со стоит из семейства I всех окружностей, проходящих через фиксированные точки Zi и Z2 с чисто мнимыми значениями, расположенные симметрично по отношению к началу координат, и из семейства II всех окружностей, ортогональных окружностям семейства I. Точки, соответствующие сопротивлениям, при трансформации перемещаются вдоль окружностей семейства I так, что окружности семейства II переходят в другие окружности того же семейства. Для удобства пользования данную диаграмму целесообразно объединить с диаграммой трансформации реактивных сопротивлений. [7]
При ха получаем мнимые значения у. Следовательно, точек эллипса, у которых ха, не существует. [8]
Во всех случаях мнимым значениям ртж соответствует максимум поля на границе х 0 периодической системы. [9]
D и и имеют мнимые значения. [10]
При 2 4 получаем мнимые значения для z, что указывает на невозможность получить при г С 4 одинаковые количества передач в группах у множительного и сложенного приводов, так как при z 4 нельзя образовать привода с множительной структурой. [11]
Другие члены ряда имеют мнимые значения kmn j & mn их амплитуды уменьшаются с возрастанием z по экспоненциальному закону. [12]
По волновой же теории мнимое значение импульса ( см. § 5, приближенный метод ВКБ) соответствует лишь экспоненциальной зависимости волновой функции от координат. Поскольку волновая функция внутри потенциального барьера в нуль не обращается, то вполне возможно и просачивание частицы сквозь потенциальный барьер. Для микрочастиц это явление может стать даже вполне наблюдаемым. [13]
В частности, при мнимых значениях а и аа к этому случаю относятся гармонические колебания теплообмена. [14]
Таким образом, при мнимом значении параметра 8 мы не можем удовлетворить граничным условиям и, следовательно, интересующих нас решений не существует. В соответствии со смыслом условия ( 76), отсюда вытекает, что ТМ-волны интересующего нас вида при п Ф 0 вообще невозможны. [15]