Ветвь - жидкость
Cтраница 1
Ветви жидкости и пара изобары равновесия Т - N2 при критическом давлении азеотропа подойдут к критической точке с общей горизонтальной касательной ( как и изотерма Р - jV2; см. разд. [1]
Изотерма Р - х бинарной системы может, проходить через экстремум, в котором ветви жидкости и пара соприкасаются. [2]
К критической точке, в которой ( dT / dN2) PiCOC: K Q, ветви жидкости и газа изобары равновесия Т - N2 подходят, как и изотермы Р - / V2, с касательными противоположных знаков. [3]
 |
Изобары вблизи критического состояния. [4] |
Кривая давления пара для смеси имеет две ветви, причем критическое состояние в этом случае ( точка К - стык ветвей жидкости и пара) не совпадает ни с максимумом температуры / макс, ни с максимумом давления РМакс - При критическом расширении от состояния F до состояния А пар между точками Е и В проходит область двух фаз и частично конденсируется, а потом испаряется. [5]
Следствие второе: отношение квадрата высоты дерева к кубу диаметра ствола постоянно для любого вида деревьев и равно отношению куба линейной меры объема впитываемой ветвью жидкости к квадрату диаметра ветви. Можно также ожидать, что у деревьев разных видов величина этого отношения различается незначительно. Заметим, что сила, прилагаемая ветром к лишенному листьев дереву ( или к дереву с листьями) приблизительно пропорциональна площади поверхности ветвей ( или, соответственно, ветвей и листьев), а также пропорциональна кубу высоты дерева в данной модели. Сопротивление же ствола ветру пропорционально квадрату его диаметра. Следовательно, можно предположить, что отношение этих величин представляет собой коэффициент прочности дерева. [6]
Изобарическое сечение пространственной диаграммы равновесия Р - Т - V, отличается от изотермического в первую очередь тем, что на изобарах ветвь пара лежит при более высоких температурах, чем ветвь жидкости ( см. гл. [7]
Каждая из изотерм типа / ( eb b b, cd d d) состоит из трех частей; крайние криволинейны и поднимаются справа налево, средняя ( b b, d d), прямолинейна, параллельна оси OV; один ее конец лежит на ветви пара, другой - на ветви жидкости. Чем выше температура изотермы, тем короче прямолинейный участок; и так как касательная к линии насыщения в точке k параллельна оси OV, то на изотерме hkl средний участок обращается в точку. [8]
Критическая кривая, которая на рис. III-7 показана одной линией ( FDEG), на пространственной диаграмме не может быть изображена также одной линией, так как состоит из ветвей KA-KZ и К1 - КВ - Кроме того, нужно отметить еще три ветви: dK2 - ветвь пара, / i / C2 - ветвь жидкости и K FI - ветвь второй жидкости. [9]
 |
Диаграмма Р - Nt с критической кривой в системах без. [10] |
Изотермы равновесия Р - N2 не будут доходить до оси чистого первого компонента. Ветви жидкости и газа будут плавно сходиться в критических точках смеск. [11]
Производная в правой части уравнения в общем случае имеет конечную величину. Значит, при критической температуре более летучего компонента ветви жидкости и газа изотермы подходят к критической точке с общей наклонной касательной. [12]
Здесь сжатие смеси состава х приводит к точке / С бинодали на ветви жидкости и в верхней части сосуда появляется пузырек пара состава К. [13]
 |
Баротропное явление в бинарной системе. [14] |
Так, при наличии экстремума давления вероятен обратный экстремум на изотермах объема. Переход к температурам выше критической температуры для одного из компонентов приводит к смыканию ветвей жидкости и пара и образованию интервала концентраций, в котором отсутствуют фазовые переходы. [15]
Страницы: 1 2