Cтраница 3
Зная составляющие токов в любой ветви, подсчитывают действительный ток в каждой фазе и составляющие падений напряжения различных последовательностей, а затем и фазные напряжения на отдельных участках схемы. [31]
Чтобы получить полный ток в любой ветви, достаточно, как известно, к найденной для нее собственно аварийной составляющей тока прибавить ее ток предшествующего режима. [32]
Другими словами, при соединении любой ветви связи с деревом образуется главный контур. [33]
Определим усилие S, в любой ветви полиспаста ( рис. 2.6), имеющего а рабочих ветвей и нагруженного силой Qn. [34]
Отсюда следует метод расчета тока любой ветви сложной цепи. Вначале определяются напряжение на зажимах ветви при ее размыкании ( /, О) и внутреннее сопротивление активного двухполюсника ге. Ток ветви будет равен алгебраической сумме напряжения Uab и ЭДС, действующей в ветви, деленной на сумму сопротивления ветви и внутреннего сопротивления эквивалентного генератора. [35]
Аналогично можно показать, что отключение любой ветви, не содержащей индуктивности, можно свести к включению в нее источника тока с током, равным и противоположным то направлению току в этой ветви до коммутации. [36]
А и В, измеренная по любой ветви схемы, соединяющей эти точки, одинакова и равна напряжению между точками А и В. Иногда это правило формулируется так: сумма падений напряжения в любом замкнутом контуре схемы равна нулю. [37]
Согласно принципу наложения ток ( напряжение) любой ветви, вызванный действием нескольких источников, равен алгебраической сумме токов ( напряжений), вызванных каждым источником в отдельности. Поэтому необходимо изобразить столько схем, сколько источников имеется в схеме, каждый раз полагая тождественно равным нулю все задающие напряжения и токи источников, крОме одного. Источник напряжения с нулевым задающим напряжением эквивалентен короткому замыканию его зажимов, а источник тока с нулевым задающим током эквивалентен обрыву ветви. [38]
Аналогично можно показать, ri что отключение любой ветви, не содержащей индуктивности, можно свести к включению в нее источника тока с током, равным и противоположным по направлению току в этой ветви до коммутации. [39]
Согласно принципу наложения, мгновенное значение тока любой ветви схемы равно сумме мгновенных значений токов отдельных гармоник. [40]
Согласно принципу наложения, мгновенное значение тока любой ветви схемы равно сумме мгновенных значений токов отдельных гармоник. Аналогично, мгновенное значение напряжения на любом уча-стке схемы равно сумме мгновенных значений напряжений отдельных гармоник на этом участке. [41]
Следует отметить, что ток и напряжение любой ветви схемы с несколькими источниками могут быть найдены с помощью топологической формулы на основании принципа наложения. [42]
Согласно принципу наложения, мгновенное значение тока любой ветви схемы равно сумме мгновенных значений токов отдельных гармоник. Аналогично, мгновенное значение напряжения на любом участке схемы равно сумме мгновенных значений напряжений отдельных гармоник на этом участке. Расчет производят для каждой из гармоник в отдельности с помощью уже известных приемов. [43]
При расчете по методу наложения ток в любой ветви электрической цепи определяется как алгебраическая сумма токов, вызываемых в данной ветви каждой из ЭДС в отдельности, в предположении равенства нулю всех остальных ЭДС. [44]
Для nD ( t) можно выбрать любую ветвь, поскольку окончательный результат не зависит от ее выбора. Таким образом, необходимо найти кусочно аналитическую функцию In Ф ( г) по заданному на L скачку. [45]