Последний рисунок

Cтраница 4

На рис. 21, г показано движение двух цилиндрических деревянных разделителей. Здесь зафиксирована картина отставания впереди идущей жидкости от разделителя. Из последнего рисунка следует, что присутствие другого однотипного разделителя на близком расстоянии от первого не оказывает существенного влияния на характер смешения отстающей жидкости. Видно, что шлейф отстающего продукта на расстоянии 2 - 3 диаметров даже не успевает заметно распространиться и почти целиком проскакивает за второй разделитель. Поэтому при чрезмерном сокращении расстояния между разделителями роль последнего с точки зрения защиты отстающей жидкости от ее дальнейшего распространения вдоль основного потока становится совсем незначительной. [46]

Соотношение алканов и аренов в топливах. [47]

Для опытных образцов высоковязких топлив, как видно, указанное соотношение имеет величину в три и более раз меньшую. Отсюда следует, что небольшие количества высоковязкого топлива, не меняя лиофобного характера смеси, приводят к ассоциации вводимых и имеющихся асфальтенов. По данным последнего рисунка, этот диапазон ограничен 20 % высоковязкого компонента в смеси. [48]

Нагревостойкость проводов с эпО ксидной изоляцией [ Л. 15 - 1 ].| Удельное объемное сопротивление DQEBA. [49]

Движение этого носителя тока в электрическом поле зависит от активности иона. Активность пропорциональна внутренней вязкости огверждепного полимера. Как видно из последнего рисунка, объемное сопротивление уменьшается с увеличением температуры, так как уменьшается внутренняя вязкость. Острые изломы кривой возрастают в области температуры тепловой деформации. Кроме того, действие температуры уменьшает объемное электрическое сопротивление, так как увеличиваются продукты ионизации. [50]

Расположение шаров в гексагональной плот-нейшей упаковке. [51]

Третий слой может быть наложен дй умя способами: либо так, чтобы его шары приходились точно над шарами первого слоя ( как на рис. 70) либо над пустотами первого слоя, которые остались незанятыми шарами второго слоя. Если все шары эквивалентны, то выбор одной из этих возможностей определяет всю структуру. Она называется гексагональной плотнейшей упаковкой. Последний рисунок заимствован из одной из работ Барлоу. [52]

На рис. VI-26, А [565] иллюстрируется характер движения ожижающего агента в различных системах. Как видно из этого рисунка, в условиях опыта псевдоожиженный слой приближался к системам с полным перемешиванием. Аналогичные данные ( рис. VI-26, Б) получены [229] в условиях, когда слой, ожиженный воздухом, быстро переключался на ожижение углекислым газом. Последний рисунок интересен тем, что на нем представлена характеристика движения газа в пустом аппарате. Заметим, что по данным первых опытов [565] интенсивность обратного перемешивания газа при его движении в пустом аппарате и неподвижном слое практически одинакова. [53]

Третья оптическая иллюзия допускает сразу три интерпретации. Для большинства людей труднее всего увидеть блок с кубической выемкой, поскольку такие выемки встречаются сравнительно редко. Но если вы, глядя на рисунок, попытаетесь представить себе, что перед вами блок, из которого вырезан ку бик, то сможете увидеть выемку. Обучение видению трех возможных интерпретаций последнего рисунка тесно связано с вашей способностью интерпретировать геометрические чертежи. [54]

Как будет показано в конце этого раздела, такое предположение действительно оправдывается. Концентрации собственных дефектов в различных областях для кристаллов чистого теллурида кадмия и легированного индием или золотом приведены в табл. XVI.3. Сначала рассмотрим кристаллы, содержащие индий. В соответствии с экспериментальными данными имеется область, где [ e l UnJtot-При уменьшении величины К рсл ( R) концентрация электронов изменяется пропорционально R1 / z и при низких значениях этого параметра кристаллы имеют высокое сопротивление. Наконец, нужно ожидать, что кристаллы будут иметь высокое сопротивление, если электроны захватываются центрами Vcd - Положения этих трех областей показаны на рис. XVI.26, причем рис. XVI.26 a отвечает высоким температурам, а рис. XVI.26 6 - состоянию кристалла после быстрого охлаждения. Последний рисунок построен исходя из предположения, что при быстром охлаждении смещения атомов не происходит, а наблюдается только перераспределение электронов. На рис. XVI.26, б отдельно показано состояние при Т 0 К ( донорные центры не ионизированы, все электроны занимают уровни с минимальной энергией) и состояние при комнатной температуре, когда мелкие доноры ионизированы полностью, а глубокие акцепторы ионизированы частично. [55]

Величины кажущихся констант равновесия характеризуют свойства фазы ионита. Поскольку количество воды в ионите, который находится в равновесии с растворами электролитов изменяющихся концентраций и состава, не остается постоянным, фазу набухающего ионита в свою очередь можно рассматривать как концентрированный раствор электролитов ( резинатов), концентрация и ионный состав которого также изменяется. На рис. 2 приведена такая диаграмма для системы К - H ( SO. Из последнего рисунка следует, что в указанных системах увеличение общей концентрации ионов в ионите неодинаково влияет на селективность ионита. [56]

На рис. 50а и b изображена сферически-симметричная черная дыра, возникающая при коллапсе сферической звезды. Это, как мы знаем, простейший вид черной дыры. На рис. 50а показано пространство-время такой дыры в координатах Эддингтона - Финкельштейна, на рис. 50Ь - диаграмма Пенроуза для соответствующего пространства-времени. Как ьидно из последнего рисунка, поверхность гравитационного радиуса вне коллапсирующего тела совпадает с / /, область внутри Н является черной дырой. Бесконечность данного пространства-времени ( рис. 50Ь) устроена так же, как и бесконечность пространства-времени Минковского. Следует обратить внимание на то, что область, из которой лучи света не могут выйти на бесконечность ( т.е. черная дыра), возникает не в момент времени, когда звезда сжимается до размера, равного ее гравитационному радиусу ( не в момент TI), а раньше - в момент TQ. Горизонт событий п образуют сигналы, идущие со скоростью света и вышедшие из центра звезды как раз в такой момент т0, что достигают поверхности звезды, когда она сжимается до гравитационного радиуса. [57]

Страницы: 1 2 3 4