Оптическая ветвь - колебание
Cтраница 2
Этот член с ростом температуры увеличивается, так как возрастает число Nc ( p, т) фононов в системе. Однако при условии, что значительное число атомов колеблется в оптических ветвях колебаний, можно показать, что вплоть до температур, сравнимых с энергией этих колебаний, возбуждения фононов почти не происходит, а поэтому температурная зависимость величины f оказывается слабой. Анализ условий, при которых излучающий или поглощающий атом колеблется в оптических ветвях колебаний [37 - 39], привел Кагана к выводу, что в случае, когда мессбауэровские атомы гораздо тяжелее других атомов в решетке и связи между ними прочнее всех других связей, вероятность / в основном определяется оптическими ветвями колебаний, а потому она достаточно велика при Т 0 и вдобавок обладает слабой температурной зависимостью. [16]
Наличие отличной от нуля частоты для предельно длинноволновых колебаний является характерным для оптических ветвей кристалла. Поэтому Мы можем заключить, что в сложной кристаллической решетке имеются Зд - 3 оптические ветви колебаний. [17]
Из литературных данных [9] известно, что ионная составляющая связей в рассматриваемых сплавах мала. Так как расчеты проводились для температур, значительно ниже характеристической [7], то возбуждение оптической ветви колебаний представлялось маловероятным. [18]
При известных условиях большую роль может играть рассеяние на оптических колебаниях решетки. Вследствие большого дипольного момента, порождаемого оптическими колебаниями в полярных кристаллах, взаимодействие электронов с оптической ветвью колебаний в таких кристаллах должно быть значительно более сильным, чем в неполярных кристаллах. [19]
BV, в какой-то степени понижает в них подвижность носителей тока. При небольшой доле ионности произведение рс 2 определяет подвижность и тогда можно пренебречь рассеянием носителей на оптической ветви колебаний решетки. К таким соединениям относятся InSb, InAs, GaSb, GaAs. [20]
Халькогениды свинца обладают полярной решеткой с относительно высокой концентрацией свободных носителей. Электромагнитное излучение на частотах ниже фундаментальной полосы поглощения может возбудить как плазменные колебания, так и оптическую ветвь колебаний решетки. Здесь мы приводим краткое рассмотрение зависимости оптических констант от микроскопических процессов. [21]
Этот член с ростом температуры увеличивается, так как возрастает число Nc ( p, т) фононов в системе. Однако при условии, что значительное число атомов колеблется в оптических ветвях колебаний, можно показать, что вплоть до температур, сравнимых с энергией этих колебаний, возбуждения фононов почти не происходит, а поэтому температурная зависимость величины f оказывается слабой. Анализ условий, при которых излучающий или поглощающий атом колеблется в оптических ветвях колебаний [37 - 39], привел Кагана к выводу, что в случае, когда мессбауэровские атомы гораздо тяжелее других атомов в решетке и связи между ними прочнее всех других связей, вероятность / в основном определяется оптическими ветвями колебаний, а потому она достаточно велика при Т 0 и вдобавок обладает слабой температурной зависимостью. [22]
 |
Зависимость со ( К для двухатомной одномерной цепочки. а приведенная, б расширенная зонная схема. [23] |
Нижняя ветвь, начинающаяся от ш 0, называется акустической, верхняя - оптической. Стоит указать, что при сближении масс колеблющихся атомов период цепочки становится вдвое меньше ( вместо 2а станет равным а), период пространства волновых чисел - вдвое больше, и оптическая ветвь колебаний цепочки из атомов двух сортов превратится в верхнюю часть кривой дисперсии моноатомной решетки. [24]
Этот член с ростом температуры увеличивается, так как возрастает число Nc ( p, т) фононов в системе. Однако при условии, что значительное число атомов колеблется в оптических ветвях колебаний, можно показать, что вплоть до температур, сравнимых с энергией этих колебаний, возбуждения фононов почти не происходит, а поэтому температурная зависимость величины f оказывается слабой. Анализ условий, при которых излучающий или поглощающий атом колеблется в оптических ветвях колебаний [37 - 39], привел Кагана к выводу, что в случае, когда мессбауэровские атомы гораздо тяжелее других атомов в решетке и связи между ними прочнее всех других связей, вероятность / в основном определяется оптическими ветвями колебаний, а потому она достаточно велика при Т 0 и вдобавок обладает слабой температурной зависимостью. [25]
Поскольку для внутримолекулярных колебаний характерен дискретный набор частот ( п V2) со. Из выражения (1.50) видно, что эта величина ( при не очень высоких температурах) определяется в основном частотой нулевых колебаний резонансного ядра в молекуле. Как правило, эта частота достаточно велика, и возбуждение других уровней начинается при высоких температурах. На основании сказанного выше относительно оптических ветвей колебаний и в данном случае можно предположить, что величина / м достаточно велика при низких температурах ( - 1) и слабо зависит от температуры. [26]
Рассмотрим кристаллическую решетку, в узлах которой расположены двухатомные молекулы. Оптическая ветвь колебаний такого кристалла описывает согласованные внутримолекулярные движения, слабо зависящие от межмолекулярных взаимодействий. Эти движения характеризуются частотами, близкими к собственным частотам свободной молекулы. В такой ситуации обычно со0 - ш сош, со0 - со со0, и оптическая ветвь колебаний обладает узкой высоколежащей полосой частот. [27]
Термоэлементы работают в области температур, соответствующей примесной электропроводности полупроводникового материала. При этом, как правило, уровни примесей расположены близко ко дну свободной зоны или к потолку заполненной зоны. Поэтому они практически полностью ионизированы уже при низких температурах. Вплоть до наступления собственной электропроводности концентрация носителей не растет, а подвижность их уменьшается вследствие увеличения рассеяния кристаллической решеткой и влияния более сложных процессов рассеяния ( двухфононного, на оптической ветви колебаний), характерных для большинства термоэлектрических материалов. Все это приводит к возрастанию удельного сопротивления полупроводникового материала с повышением температуры и к уменьшению эффективности ( Z) термоэлектрического материала при переходе в область высоких температур. [28]
Принципиальным отличием лазеров на конденсированных средах от газовых является то, что атомы и молекулы в них либо совсем не могут совершать какого-либо направленного поступательного движения, что имеет место в твердых телах, либо, если могут, то это движение настолько ограниченно и не существенно по сравнению с колебательным или вращательным ( характерными для жидкостей), что его можно не учитывать. Колебательное или вращательное движение структурных элементов в конденсированных средах определяют главным образом релаксационные процессы и спектральное уширение линий, соответствующих переходам между парами отдельных энергетических уровней. Для твердых активных сред, которые в большинстве случаев представляют собой ионные кристаллы, характерно колебатель-г ное движение, которое, в зависимости от типа кристаллической решетки, может соответствовать либо только акустическим ветвям колебаний, либо - акустическим и оптическим. В настоящее время наиболее широкое применение находят лазеры на растворах органических красителей, состоящих из сложных молекул, имеющих сложную систему энергетических уровней, сводимую в большинстве случаев к четырехуровневой схеме. В молекулах жидкостей могут также совершаться колебательные движения, которые, как и в кристаллах, сопоставимы либо с акустическими, либо с оптическими ветвями колебаний. Основное различие заключается в том, что в сложных молекулах на уширение и усложнение системы энергетических уровней существенное влияние могут оказать вращательные движения. Кроме того в молекулах, как правило, отсутствует трансляционная симметрия, существенная для кристаллов и определяющая зонную структуру энергетических уровней твердых тел. [29]
У ядра-капли есть еще одна своеобразная степень свободы, а именно колебания всей массы нейтронов относительно всей массы протонов. При введении этой степени свободы фактически делается допущение о том, что ядро как бы состоит из двух жидкостей - протонной и нейтронной, растворенных друг в друге. Поляризационные возбуждения связаны с глубоким изменением структуры ядра. Поэтому им соответствуют довольно высокие энергии - примерно 15 - 20 МэВ в тяжелых ядрах и 20 - 25 МэВ в легких. Колебания такого типа были использованы А. Б. Мигдалом ( 1945) для объяснения механизма поглощения у-излучения ядрами. Поляризационные колебания ядра аналогичны оптической ветви колебаний в ионном кристалле. [30]
Страницы: 1 2 3