Рождение - пары
Cтраница 2
При этом оказывается возможным спонтанное рождение пар частица античастица ( или одиночных частиц, если они истинно нейтральные), и это обстоятельство является причиной возникновения отмеченной выше неустойчивости решения одночастнчной задачи. [16]
Таким образом, процесс рождения пар играет существенную роль при прохождении у-квантов больших энергий в тяжелых элементах. [17]
Если энергия недостаточна для реального рождения пар, могут существовать переходы, в которых пары сначала появляются, а потом вновь исчезают. Промежуточные состояния имеют столь малую длительность, что их энергия совершенно не определена, как у альфа-частицы под потенциальным барьером при вылете из ядра. Такие промежуточные состояния проявляют себя в наблюдаемых физических эффектах. [18]
Сильные взаимодействия ведут к рождению только барионно-антибарионных пар. [19]
Сочетание тормозного излучения с рождением пар и создает возможность возникновения ливней за счет космических лучей. Происходящее быстрое, увеличение числа частиц сопровождается соответствующим уменьшением их энергий. Изучение иногда возникающих в атмосфере очень больших ливней показало, что энергия их родоначальников может доходить до огромных значений порядка 1020 эв. [20]
Сочетание тормозного излучения с рождением пар и создает возможность возникновения ливней за счет космических лучей. Происходящее быстрое увеличение числа частиц сопровождается соответствующим уменьшением их энергий. Изучение иногда возникающих в атмосфере очень больших ливней показало, что энергия их родоначальников может доходить до огромных значений порядка 10 - эн. [21]
В результате этого неустойчивость относительно рождения пар я - Яд ( со - - f - coj 0) не возникает - она возникала только без учета поля ns - конденсата. [22]
 |
Зонная схема кристалла, в котором возможно возбуждение носителей тока с примесных уровней и из заполненной зоны. [23] |
В этом последнем случае происходят рождения пар электрон - дырка, причем, вообще говоря, в электрическом токе принимают участие оба вида носителей. [24]
Есть также два других способа рождения пар, изображенные на рис. 26 - 2, виг. [25]
Это подтверждается экспериментально в процессах рождения лептонных пар в п учках гс - иК - л-р - - и. [26]
 |
Схема работы и внешний вид кристаллов 76Ge детектора двойного бета-распада эксперимента Гейдельберг-Москва. [27] |
Ядра германия-76 являются внутренними источниками рождения пар электронов, которые при энергии 2 МэВ имеют длину пробега в кристаллическом германии порядка единиц миллиметров и в большинстве своем остаются внутри кристалла детектора. Нейтрино же, обладая высокой проникающей способностью, уносят всю свою энергию вовне и в детекторе не регистрируются. [28]
Распад части этих плазмонов сопровождается рождением электрон-дырочных пар. Дырки, двигаясь по валентной зоне оксида, захватываются в дефектной межфазной области границы Si-SiC и ответственны за появление в ней положительного заряда. [29]
В их теории радиационные потери и рождение пар описываются, как обычно, асимптотическими формулами и предполагается, что потери на столкновения не зависят от энергии электронов. При этих предположениях Б - Ч получают решение уравнения теории ливней в виде ряда и показывают, что для энергий, превышающих одну треть критической энергии, достаточно удержать только первый член этого ряда. При более низких энергиях недостаточно учитывать только первый член или даже несколько первых членов ряда. [30]
Страницы: 1 2 3 4