Cтраница 2
Произведение вектора плотности потока j на векто градиента - величина скалярная, это - произведение ве личин векторов на косинус угла между ними. Если векто ры перпендикулярны, она равна нулю, а если направлены в противоположные стороны, то перед произведением ставится минус. В изолированной системе все потоки направлены в сторону уменьшающихся потенциалов, поэтому все произведения j grad отрицательны, а рождение энтропии as положительно, как того и требует второй закон термодинамики. [16]
Они переносятся в систему управления положением частицы. А сама частица превращается в открытую систему, из которой постоянно удаляется шлак избыточной энтропии, возникающей за счет диссипации. При этом суммарная энтропия частицы и устройства контроля, разумеется, возрастает, но это возрастание происходит где-то вдали от интересующего нас объекта. Данный пример показывает, что рождение энтропии не обязательно должно происходить строго локально, а может осуществляться где-то далеко от рассматриваемой системы. [17]
Поясним, что это означает, на примере плазменного шара. Как мы видим, змейки существуют только вследствие локального разогрева газа внутри шнурового разряда. Другими словами, внутри шнура газ должен подогреться, а в целом все устройство находится при комнатной температуре, т.е. избыточное тепло передается в воздух через стеклянную оболочку. Если есть поток тепла, то это означает рождение энтропии. Плазменный шар превращает часть хорошо организованной электрической энергии в тепло, которое рассеивается затем в окружающем пространстве. Внутри шара все время рождается энтропия, которая вытекает затем вместе с теплом в окружающее пространство. [18]