Низкочастотная ветвь

Cтраница 2

Еще более интересным является изучение аналогичных взаимодействий с качественно иными типами возбуждений в кристалле, поскольку оно открывает путь изучения этих возбуждений методом антиферромагнитного резонанса. Боровиком-Романовым и Мещеряковым [4] обнаружено расщепление низкочастотной ветви в СоСОз, вызванное взаимодействием неизвестного происхождения. [16]

Еще более интересным является изучение аналогичных взаимодействий с качественно иными типами возбуждений в кристалле, поскольку оно открывает путь изучения этих возбуждений методом антиферромагнитного резонанса. Боровиком-Романовым и Мещеряковым [4] обнаружено расщепление низкочастотной ветви в СоСО3, вызванное взаимодействием неизвестного происхождения. [17]

Схема усилителя следящей системы вибростенда. [18]

На рис. 3.30 приведена схема усилителя, предназначенного для питания параллельно включенных обмоток управления двигателя ДГ-3. В критической области на низких частотах ЛАХ усилителя формируется за счет эмит-терных емкостей С2 и С4 и низкочастотной ветви ЛАХ двигателя. На высоких частотах ЛАХ формируется цепочкой R5Ci и высокочастотной ветвью ЛАХ двигателя. Звено RnCs в основном предназначено для компенсации фазового сдвига, вносимого звеном низкочастотной коррекции. [19]

При произвольных k вид закона дисперсии весьма сильно зависит от свойств силовых матриц. Тогда график зависимостей со юа ( k) вдоль некоторого хорошего направления в обратной решетке схематически может быть представлен на рис. 28, где b - период обратной решетки в выбранном направлении. Низкочастотная ветвь закона дисперсии ( со соот) описывает так называемые акустические колебания, а высокочастотная ( о1 со &0) - оптические колебания кристалла. [20]

В этом случае строится цепь ОС, обеспечивающая заданные частотные свойства, а желаемая ЛАХ собственно усилителя получается как разность желаемой ЛАХ разомкнутой системы и ЛАХ цепи ОС. Здесь рассматривается наиболее распространенный в системах автоматики и наиболее наглядный случай расчета усилителя на фиксированную частоту с нулевым фазовым сдвигом на ней. Поэтому синтез высоко - и низкочастотных ветвей ЛАХ усилителя можно производить раздельно. [21]

Область допустимых параметров ограничивается одной из двух низкочастотных ветвей границы D - разбиения. [22]

Границы области заданного / в плоскости параметров настройки. [23]

Эта зона делит линию равного затухания на две ветви. Восходящая ветвь линии равного затухания, на которой лежат точки / и 2, является низкочастотной, нисходящая - высокочастотной. Переходный процесс, соответствующий настройкам в точке / низкочастотной ветви, характеризуется большими периодом колебаний, динамической ошибкой и площадью под кривой переходного процесса. Переходный процесс, соответствующий точке 4 высокочастотной ветви, характеризуется наличием апериодической составляющей и, следовательно, затянутостью переходного процесса. [24]

Решено уравнение, описывающее конденсатное поле в конечной системе. Выясняется влияние конденсации на деформацию и моменты инерции ядер. Показано, что конденсация способствует вытянутости ядер и могла бы привести к изомерии формы. Исследованы голдстоунов-ские низкочастотные ветви, возникающие в результате конденсации. Оцениваются частоты наинизших колебаний. Показано, что конденсация в конечной системе не нарушает сохранения четности. [25]

Формулы (5.3.31) и (5.3.32) показывают, что из измерений антиферромагнитного резонанса в слабых ферромагнетиках можно определить не только эффективное поле анизотропии, но п поле Дзялошинского Нц, что особенно важно для слабых ферромагнетиков. Следует обратить особое внимание на низкочастотную ветвь антиферромагнитного резонанса в слабых ферро - у / у. Эксперимеч - ты показали [4], что формула (5.3.31) нуждается в уточнении. Дело в том, что взаимодействие с другими типами возбуждений существенно искажает низкочастотную ветвь антиферромагнитного резонанса, приводя в области пересечения к смешиванию разных типов колебаний н возникновению связанных волн. [26]

Формулы (5.3.31) и (5.3.32) показывают, что из измерений антиферромагнитного резонанса в слабых ферромагнетиках можно определить не только эффективное поле анизотропии, но п поле Дзялошинского Нц, что особенно важно для слабых ферромагнетиков. Следует обратить особое внимание на низкочастотную ветвь антиферромагнитного резонанса в слабых ферромагнетиках. Эксперименты показали [4], что формула (5.3.31) нуждается в уточнении. Дело в том, что взаимодействие с другими типами возбуждений существенно искажает низкочастотную ветвь антиферромагшгг-ного резонанса, приводя в области пересечения к смешиванию разных типов колебаний н возникновению связанных волн. [27]

Видеоизображение продольных волн плотности пылевых частиц.| Вид функции р. х, у, Д1, по оси абсцисс отложено количество обработанных кадров. [28]

В плазме в отсутствие внешнего магнитного поля могут существовать три ветви колебаний: поперечные - электромагнитные, и продольные ленгмюровские и ионно-звуковые. Наличие в плазме макрочастиц не только изменяет зарядовый состав плазмы, но и приводит к появлению новых временных и пространственных масштабов в системе. Тем самым следует ожидать модификации существующих продольных плазменных мод, а также к появлению новых и изменению дисперсионных соотношений. Наряду с характеризующими плазму электронной и ионной плазменными частотами, появляется плазменно-пылевая частота и возникает новая низкочастотная ветвь продольных колебаний - пылевой звук. Физическая природа пылевого звука аналогична ионному звуку в обычной плазме, только в данном случае инерционной компонентой являются не ионы, а пылевые частицы. [29]

Страницы: 1 2