Cтраница 1
Роль обобщенной силы в этом уравнении выполняет величины - тт. [1]
Здесь температура Т играет роль обобщенной силы, а энтропия S - роль обобщенной координаты. [2]
ЦН, выступающая в роли обобщенной силы, а в роли обобщенной деформации выступает плотность газа в процессе сжатия. [3]
Здесь температура Т играет роль обобщенной силы, а энтропия 5 -роль обобщенной координаты. [4]
Применительно к количеству тепла температура играет роль обобщенной силы, а энтропия - обобщенной координаты. [5]
Согласно нулевому закону термодинамики температура Т играет роль обобщенной силы в явлениях теплообмена. [6]
В уравнении ( X, 5) поверхностное натяжение играет роль обобщенной силы, поверхность раздела - обобщенной координаты. [7]
Таким образом, частные производные - - и - - - играют роль обобщенных сил. Вследствие этого они были названы химическими потенциалами. Химическими потому, что изменение масс компонентов сопровождается часто химическими превращениями. [8]
В уравнении ( X, 5) поверхностное натяжение играет роль обобщенной силы, а поверхность раздела-обобщенной координаты. [9]
Это сходство не является неожиданным, коль скоро в обоих случаях рассматриваются линейные системы, а взаимодействие токов внутри многополюсника по существу есть частный случай взаимодействия необратимых процессов в стационарном состоянии. В данном случае токи играют роль потоков, а напряжения - роль обобщенных сил, а коэффициенты проводимости представляют собой частный случай кинетических коэффициентов. [10]
Все производные внутренней энергии по независимым параметрам ( например, S, V, ) при условии постоянства остальных параметров играют роль обобщенных сил. [11]
КС; В - расход топливного газа газотурбинным агрегатом; Q - расход транспортируемого газа одним ГГПА или группы работающих агрегатов на КС; k - коэффициент, учитывающий превышение расхода топливного газа за счет остальных статей расхода его на собственные нужды; Q p - низшая, рабочая теплотворная способность топлива. Природа возникновения в данном случае связана с совершением потенциальной работы сжатия газа в ЦН ( w 2) которая выполняется за счет изменения попарно сопряженных, деформационных координат: в нашем случае это абсолютное давление газа в ЦН, выступающая в роли обобщенной силы, а в роли обобщенной деформации выступает плотность газа в процессе сжатия. [12]
Рассмотрим выражение для элементарной полезной работы dL, которая может быть произведена ш данном физическом процессе над внешним объектом работы. В простейшем случае это выражение имеет вид Ada, где а - внешний параметр, характеризующий данное явление, а А - так называемая обобщенная сила, относящаяся к этому параметру. В случае тепловых процессов dL - V dp, откуда видно, что внешним параметром является взятое с обратным знаком давление окружающей среды, а роль обобщенной силы играет объем тела. Поэтому, заменив в найденных выше термодинамических соотношениях ( ом. V эквивалентной величиной А, получим искомое соотношение, определяющее особенности данного явления. На первый взгляд этот прием кажется формальным, однако это не так. Действительно, искомое соотношение могло бы быть получено и непосредственно из первого и второго начал термодинамики; для этого достаточно было бы проделать все те выкладки, которые были проделаны при выводе приведенных в § 4 - 11 соотношений. С помощью указанного приема можно избежать повторения выкладок; ясно также, что, поскольку используемое термодинамическое соотношение является следствием первого и второго начал термодинамики, а соответствие между величинами р и а и V и А установлено верно, нет оснований сомневаться в правильности окончательного результата. [13]