Cтраница 3
Специфичные свойства металлов связаны с малым количеством внешних электронов в атомах, что проявляется в малых значениях энергии ионизации и сродства к электрону в малой их электроотрицательности. Из-за малой электроотрицательности металлов в их соединениях с неметаллами электронная плотность распределяется так, что отрицательный заряд в поле ядра атома металла оказывается меньше, чем заряд ядра, а в поле ядра атома неметалла соответственно больше. Суммарное электронное облако, охватывающее ядра атомов, как бы уплотняется в поле ядра атома неметалла, смещается к атому неметалла. [31]
После первых опытов по присадке никеля, показавших, что в никеле содержатся акцепторные примеси с малым значением энергии ионизации, все кристаллы выращивались из расплава, в который для компенсации акцепторных примесей вводились в небольшом количестве разбавленные сплавы As-Ge или Sb-Ge. Монокристаллы германия, легированные соответствующим количеством мышьяка или сурьмы, оказались наиболее подходящими для этой цели вследствие их большей однородности. В поисках акцепторных уровней, расположенных выше, чем на 0 22 эв над потолком валентной зоны, в кристалл вводилось такое количество донорного сплава, которого было достаточно для заполнения как уровней с энергией ионизации 0 22 эв, так и других акцепторов. Такими методами были получены образцы электронного и дырочного типов; температурная зависимость их удельного сопротивления соответствует уровням, расположенным иа расстояниях 0 22 эв от потолка валентной зоны и 0 30 эв от дна зоны проводимости. Все образцы, легированные никелем, можно было разбить на четыре категории в соответствии с моделью двух акцепторных состояний. Пусть / V-концентрация атомов никеля, р-концентрация дырок, возникших в валентной зоне за счет примесей в никеле, п-концентрация электронов в зоне проводимости, обусловленная компенсирующим сплавом. Если п-р 0, то образец оказывается дырочным, удельное сопротивление его невелико. Благодаря захвату дырок атомами никеля удельное сопротивление при понижении температуры сначала растет, а затем принимает постоянное значение, определяемое акцепторами с малой энергией ионизации. При 0га - p N образец оказывается дырочным, с большим удельным сопротивлением, температурная зависимость которого соответствует нижнему акцепторному состоянию никеля. Если Nn - /) 2 / V, то образец обладает большим удельным сопротивлением п-типа, а температурная зависимость удельного сопротивления соответствует верхнему уровню никеля. Наконец, при 2Nя - р образец оказывается электронным и имеет низкое сопротивление, возрастающее при охлаждении до значения, определяемого избыточными донорами с малой энергией ионизации. [32]
Наличие большого числа возможных распределений электронов по - состояниям приводит к большому числу энергетических состояний и, следовательно, к малым значениям энергий перехода из одного состояния в другое. [33]
Наличие большого числа возможных распределений электронов по d - состояниям приводит к большому числу энергетических состояний и, следовательно, к малым значениям энергий перехода из одного состояния в другое. [34]
Эти выводы были сделаны до опубликования фундаментальных исследований о V-полосах поглощения [75-78], показавших, что отдельные виды дырочных центров действительно характеризуются малыми значениями энергии термической активации. [35]
График функции распределения Бозе-Эйнштейна представлен на рис. 3.13. Из графика на рис. 3.14 видно, что с уменьшением температуры падает число бозонов с малыми значениями энергии. [36]
Можно утверждать, что наибольшей энергией структурной сетки обладают силикаты, имеющие наибольшую химическую стойкость и повышенную твердость, и, наоборот, силикаты с малыми значениями энергии структуры имеют малую устойчивость и обладают меньшей твердостью. [37]
Более предпочтительны для радиационной дефектоскопии источники излучения 252Cf и ( 210Ро Ве), так как они обеспечивают высокий выход нейтронов на 1 г изотопа при малых значениях энергии и мощности экспозиционной дозы сопутствующего уизлучения. Источник ( I24Sb Be) имеет высокий уровень собственного у-фо-на и требует таких методов детектирования, которые были бы нечувствительны к у-излу-чению. Однако эти источники обеспечивают получение низкоэнергетических нейтронов, что создает им некоторые преимущества при получении тепловых нейтронов. [38]
В итоге условия, благоприятные для точного измерения координаты электрона ( малая длина волны), оказываются несовместимыми с условиями, необходимыми для точного измерения его импульса ( малое значение энергии кванта света) и наоборот. [39]
Малые значения энергии протонов ( 1 МэВ) позволили значительно уменьшить фон от матрицы и исключить влияние реакции ( р, п), которая при указанной энергии протонов невозможна для большинства элементов. [40]
У атома натрия, как и у других металлов, имеется избыток валентных орбиталей и недостаток валентных электронов. Из-за малого значения энергии ионизации валентный электрон слабо удерживается ядром. Поэтому он достаточно свободно перемещается в пределах всех 9 свободных орбиталей. [41]
Полные потери энергии электронами складываются из ионизационных и радиационных потерь. При малых значениях энергии электронов потери происходят в основном за счет ионизации. [42]
Молекулы рассмотренных углеводородов не полярны, дипольный момент их практически равен нулю, а следовательно, между такими молекулами проявляется только дисперсионное взаимодействие. Несмотря на малые значения энергии межмолекулярного взаимодействия 4 18 кДж ( 1 ккал) на группу СН3 ее суммарная величина по всей длине молекулы оказывается больше энергии химической связи. Начиная с пентаоктана С50Н102 это обусловливает разложение парафинов при температуре ниже температуры их кипения и отсутствие у них газообразного агрегатного состояния. [43]
Молекулы рассмотренных углеводородов не полярны, дипольный момент их практически равен нулю, а следовательно, между такими молекулами проявляется только дисперсионное взаимодействие. Несмотря на малые значения энергии межмолекулярного взаимодействия 4 18 кДж ( 1 ккал) на группу СН3 ее суммарная величина но всей длине молекулы оказывается больше энергии химической связи. Начиная с пентаоктана CsoHio2 это обусловливает разложение парафинов при температуре ниже температуры их кипения и отсутствие у них газообразного агрегатного состояния. [44]
Восстановление UF4 магнием в стационарной бомбе при больших количествах вещества осуществимо в полупромышленных или промышленных масштабах. При этом малое значение энергии Гиббса реакции компенсируется высокой теплоемкостью шихты. Варианты метода: Ames-процесс и Dingot-процесс - отличаются только формой бомбы. Температура воспламенения составляет 550 - 700 С. [45]