Рост - импульс
Cтраница 1
 |
Зависимость импульса от [ IMAGE ] Зависимость удельного. [1] |
Рост импульса в данном случае объясняется существенным возрастанием активной части заряда с увеличением его диаметра. [2]
Естественно, что в промежуточной ( релятивистской) области рост импульса происходит за счет возрастания обоих сомножителей - как скорости, так и массы. При этом скорость растет медленнее, чем в ньютоновской области, именно из-за возрастания массы ускоряемого тела. [3]
Допустим, циркуляция вихря неизменна, тогда, используя (3.22), имеем, что с ростом импульсов при Г canst радиус вихря увеличивается. Это явление обычно объясняется определяющим влиянием сил тяжести и неустойчивостью тейлоровского типа, возникающей в гравитационном поле. [4]
Правая часть уравнения ( 5 - 74) и ( 5 - 75) ответственна за рост импульса и энергии по времени в рассматриваемой волне. [5]
В отличие от акустических оптические фононы имеют большую энергию и частоту, причем энергия убывает с ростом импульса. [6]
Далее, для того чтобы при возрастании энергии частиц радиус орбиты не менялся, необходимо согласно (41.5) с ростом импульса протона увеличивать индукцию магнитного поля так, чтобы их отношение оставалось постоянной величиной. Этим синхрофазотрон принципиально отличается от циклотрона, где индукция магнитного поля в процессе ускорения частиц не меняется. [7]
Далее, для того чтобы при возрастании энергии частиц радиус орбиты не менялся, необходимо, согласно (41.5), с ростом импульса протона увеличивать индукцию магнитного поля так, чтобы их отношение оставалось постоянной величиной. Этим синхрофазотрон принципиально отличается от циклотрона, где индукция магнитного поля в процессе ускорения частиц не меняется. [8]
Конформная КТП является пределом КТП в области, где все импульсы много больше масс частиц ( в единицах Л - е1), при условии, что эффективный заряд стремится с ростом импульсов к пост, значению. [9]
Делались попытки объяснить сильную зависимость подвижности температуры, исходя из допущения многоквантовых переходов при рекомбинации или предполагая, что электроны взаимодействуют не с фононами малых энергий, число которых в спектре растет с ростом импульса, а с фонопами высоких частот, число которых мало зависит от частоты. Но трудно обосновать эти гипотезы. [10]
В приведенном в действие бетатроне импульс электрона, согласно выражению ( 17 - 7), растет пропорционально Вср, и, чтобы электрон продолжал двигаться по собственной окружности, равенство (17.11) должно по-прежнему выполняться вместе с ростом импульса электрона. [11]
Увеличение уИмп с ростом напряжения связано с возрастанием тянущего электрического поля и увеличением накопленного в конденсаторе заряда Q ( U - U0ct) C. Последнее вызывает рост импульса тока разряда конденсатора. Увеличение емкости способствует улучшению условий запуска следующего элемента линии. [12]
Траектории струй, истекающих в окружающую среду с тем же уровнем стратификации, при числах Фруда 100 и 200 имеют такую же форму, как и при Fr 50, однако с увеличением числа Фруда резко уменьшается максимальная высота подъема струи. Это объясняется тем, что с ростом импульса струи при повышении числа Фруда происходит более быстрое уменьшение по траектории струи выталкивающей силы, действующей вверх, на единицу массы струи, что связано с интенсификацией процесса подсасывания. [13]
Траектории струй, истекающих в окружающую среду с тем же уровнем стратификации, при числах Фруда 100 и 200 имеют такую же форму, как и при Fr - 50, однако с увеличением числа Фруда резко уменьшается максимальная высота подъема струи. Это объясняется тем, что с ростом импульса струи при повышении числа Фруда происходит более быстрое уменьшение по траектории струи выталкивающей силы, действующей вверх, на единицу массы струи, что связано с интенсификацией процесса подсасывания. [14]
Основной недостаток модели ОКП состоит в предельно упрощенном учете заряда противоположного знака, представляющего собой бесструктурный компенсирующий фон. Более совершенные модели плазмы предполагают явный учет структуры и взаимодействия зарядов всех знаков с обязательным описанием квантовых эффектов при кулоновском взаимодействии. В квантовой теории подобная расходимость естественно устраняется ростом среднего импульса и кинетической энергии при локализации зарядов, что и обеспечивает стабильность всей системы. При этом квантовые эффекты приводят к образованию связанных состояний ( молекул, атомов, ионов) и, в свою очередь, влияют на взаимодействие свободных зарядов. Известны многочисленные попытки сохранить классический формализм введением обрезания кулоновского потенциала на малых расстояниях с принудительным исключением конфигураций со сблизившимися зарядами. При этом в окончательный ответ входит параметр обрезания, а сами модели теряют термодинамическую устойчивость при 7 1, когда радиус обрезания становится сравнимым с межчастичным расстоянием. [15]
Страницы: 1 2