Cтраница 4
Указанное соотношение получено для случая роста пузыря к бесконечной среде. [46]
При низких значениях АО период роста пузыря был очень малым и пузыри достигали поверхности жидкости, оставаясь относительно малыми по размерам. Не было обнаружено заметного инжектирующего действия пара, и пар проходил в виде дискретных пузырей. Пузыри, выходящие из прорезей, продолжали расти до достижения поверхности жидкости. [47]
В статье детально рассмотрен пример роста пузыря пара в умеренно перегретой воде, причем в этом случае приведены доказательства обоснованности основных предпосылок. [48]
Дергарабедяном недавно были проведены исследования роста пузырей пара в чистом четыреххлористом углероде. Для умеренных перегревов кривая давления пара ССЦ приблизительно параллельна кривой давления пара для воды, смещенной в сторону более низких температур. Если сравнить скорости роста пузырей в этих двух жидкостях при одинаковых перепадах температуры ( Т0 - Ть), то они должны относиться друг к другу приблизительно так же, как k / ( Lp Dl2) для этих двух жидкостей. Эта постоянная для воды приблизительно в 3 5 раза больше, чем для четыреххлористого углерода. [49]
При сравнении опытных данных по росту пузырей с теориями возникает двоякая трудность. Во - первых, рост реального пузыря носит статистическйш - Тарактер, чего современные теории не учитывают. Во-вторых, выражения для скорости роста на стенках содержат эмпирические параметры, которые затрудняют сопоставление ре - зультатов. Существуют уравнения ( 2), ( 3) и ( 4), не содержащие эмпирических констант, но они не относятся к росту пузыря на стенках. [50]
Малая величина f предполагает, что рост пузыря из состояния нестабильного равновесия ( р - I, р 0) происходит очень медленно до тех пор, пока радиус пузыря не увеличится настолько, что влияние поверхностного. Этот первоначальный медленный рост представляет собой период задержки роста пузыря, так как радиус пузыря изменяется очень мало до тех пор, пока члены правой части уравнения ( 236) не станут заметными. [51]
Бэнков [1] и Форстер [11] рассматривали рост пузыря и его разрушение и в переохлажденной жидкости. Эти интересные работы здесь не рассматриваются, поскольку переохлажденные жидкости нас не интересовали. [52]
При этом на скорости подъема и роста пузыря Ub ( t) и fb ( f) должны быть наложены некоторые ограничения, которые и приводят к искомым уравнениям для этих величин. [53]
Проанализируем теперь работы, посвященные анализу роста пузырей во взвешенном слое. Выше отмечалось, что при высоких скоростях газа в плотной фазе пузыри быстро увеличиваются в объеме. В случае высоких скоростей роста скорость массообмена пузыря с плотной фазой определяется скоростью увеличения его объема. [54]
Для промежуточных размеров пузыря зависимость скорости роста пузыря от его радиуса удовлетворяет нелинейному обыкновенному дифференциальному уравнению. Следует отметить, что нелинейность силы межфазного взаимодействия приводит к повышению скорости роста пузыря. [55]
Оно выражает то, что скорость роста пузыря ограничивается скоростью диффузии растворенного вещества в жидкой фазе. Считается, что жидкий растворитель летучестью не обладает. [56]
По мере снижения температуры потока скорость роста пузырей увеличивается. В результате возрастает роль инерционных эффектов. Очевидно, что должна существовать область параметров, где рост пузырей определяется силами инерции окружающей жидкости. Оценки показывают, что в потоке воды с температурой выше 100 С в области любых значений реальных скоростей воды и перегревов жидкости относительно температуры насыщения в результате падения давления при кавитации скорость роста паровых пузырей определяется процессом теплопередачи. [57]