Рост - пограничный слой
Cтраница 2
Однако в пограничном слое атмосферы горизонтальный градиент давления, который в слоях ниже градиентной высоты лишь частично уравновешивается силой Кориолиса ( см. рис. 1.13), перевозбуждает среду и противодействует росту пограничного слоя. [16]
Поток за фронтом ударной волны испытывает воздействие сил трения между пограничными слоями газа и стенками ударной трубы. Рост пограничного слоя газа за фронтом ударной волны обусловлен взаимодействием со стенкой из-за вязкости и теплопроводности, что приводит к изменению параметров газа по сечению трубы. Постепенное уменьшение интенсивности ударной волны в зависимости от пройденного расстояния также объясняется развитием пограничного слоя. Обычно изменение условий во фронте ударной волны в сравнении с рассчитанными по стационарной одномерной теории велико на боль ших расстояниях от фронта волны, и для данного расстояния отклонения значительнее при низких рабочих давлениях. Достаточно отметить, что в ранних кинетических работах, включая и исследование реакции водорода с кислородом, никаких поправок на неидеальность течения не делалось. В той или иной степени такая коррекция необходима для всех изученных систем. Повышение рабочих плотностей, являющееся результатом разбавления реагирующей смеси инертным одноатомным газом, благотворно влияет на независимость условий за ударной волной от пристеночных эффектов. [17]
 |
Влияние переменной электропроводности на теплообмен в сжи. [18] |
Такой результат получился, несмотря на различие в конфигурации магнитного поля: в исследованиях Буша поле изменялось вдоль пластины, в то время как Блевисс использовал постоянное поле. Однако в теплообмене имеются существенные изменения: рост пограничного слоя допускает снижение теплоотдачи, чего нельзя сказать о течении Куэтта. [19]
Магнитное поле, воздействуя на слой сжатого газа, в состав которого входят, кроме нейтральных молекул и атомов, электрически заряженные ионы и электроны, увеличивает расстояние между ударной волной и поверхностью тела. Это приводит к росту пограничного слоя, а следовательно, к уменьшению градиентов скорости и температуры. [20]
Он называется участком гидродинамической стабилизации. При ламинарном режиме течения, начиная с входного сечения, па поверхности появляется пограничный слой, толщина которого растет по мере удаления от входа. Коэффициент теплоотдачи с ростом пограничного слоя уменьшается и на стабилизированном участке сохраняет постоянное значение. При турбулентном режиме при входе жидкости в трубу на внутренней ее поверхности образуется, как и в первом случае, ламинарный пограничный слой, который затем переходит в турбулентный. [21]
Здесь может наблюдаться явление, подобное тому, какое имеет место в горле сопла Лаваля. Следовательно, условие Чепмена - Жуге нужно использовать в точке х, где скорость роста пограничного слоя соответствующим образом связана со скоростью химической реакции. При этом характеристики течения в области, расположенной вниз по потоку от этой плоскости ( М 1), не могут влиять на детонационную волну, так как в этой области скорость газа относительно волны превышает скорость звука как внутри, так и вне пограничного слоя. [22]
Относительно первого допущения уже говорилось в разд. Было показано, что при течении Куэтта давление, обусловленное индуктированным магнитным полем, может вызвать отрыв потока при давлении окружающей среды ниже px - 10 - 3 атм. Воздействие индуктированного поля на пограничный слой сказывается, по-видимому, в том, что оно способствует росту пограничного слоя и уменьшает теплообмен. Однако индуктированное поле становится существенным только при таких давлениях, при которых начинают играть роль токи Холла. Следовательно, предположение о том, что ет-0, по-видимому, оправдано в случае, когда можно пренебречь токами Холла. [23]
На рис. 5 приведены шлиренфотографии ламинарного, переходного и турбулентного пограничных слоев. Поскольку связь между этой кажущейся толщиной пограничного слоя и толщиной, определяемой обычными методами, установить трудно, данные фотографии могут дать лишь качественную картину процесса в пограничном слое. Несмотря на то, что кажущийся рост пограничного слоя на шлиренфотографии протекает со скоростью, меньшей, чем отмечается интерферометрическими измерениями, оба метода дают качественно согласующиеся результаты. [24]
 |
Распределение статического давления по стенке кольцевого канала, Н 14 мм. кривая а - непрерывное торможение сверхзвукового. [25] |
В точке В достигается некоторое предельное значение статического давления. Как указывалось выше, участок А В соответствует переходу от сверхзвуковой к дозвуковой скорости потока. В зависимости от места расположения замыкающего скачка изменяется как отношение давлений, взятых в точках В и Л, так и расстояние между точками А и 5, подсчитанное вдоль оси кольцевого канала. За точкой В поток дозвуковой. Его скорость из-за роста пристеночного пограничного слоя увеличивается, а статическое давление падает. [26]
Страницы: 1 2