Cтраница 3
Эксперименты проведены при Гг308 - 361 К, Гс 318 - 440 К, Re ( 5 6 - 68 2) - 103, / с ( 2 - 7) 103 вт / м2, Р 1 - 1 8 бар в трубе с DBH 5 1 мм длиной 900 мм. Экспериментально определены локальные значения температуры стенки, по которым вычислены коэффициенты теплоотдачи и определено влияние определяющих параметров. [31]
Интенсивность процессов ламинарного и турбулентного переноса в факеле характеризуется законом падения температуры за счет подмешивания окружающей жидкости. Он выражается в виде зависимости от х локальных значений температуры в средней йяйскости или на оси факела. Возможны четыре случая, соответствующие ламинарному ( L) либо турбулентному ( Т) режиму течения в плоском ( Р) либо осесимметричном ( А) факеле. [32]
Интенсивность процессов ламинарного и турбулентного переноса в факеле характеризуется законом падения температуры за счет подмешивания окружающей жидкости. Он выражается в виде зависимости от х локальных значений температуры в средней плоскости или на оси факела. Возможны четыре случая, соответствующие ламинарному ( L) либо турбулентному ( Т) режиму течения в плоском ( Р) либо осесимметричном ( А) факеле. [33]
Указанная выше универсальность кинетической картины фазового перехода проявляется, если предположить, что поведение системы определяется не только параметром порядка, но и другой термодинамической степенью свободы 5, характерное время релаксации TS которой соизмеримо с соответствующим значением тп для параметра порядка. В этой связи в работе [13] предложен еще один механизм проявления принципа Ле-Шателье - за счет нагревания области, прилегающей к выделению 4 фазы, образованному в результате резкого охлаждения системы ниже точки фазового перехода первого рода. При этом роль управляющего па - раметра 5 играет локальное значение температуры в области выделений фазы. Исследование их фазового портрета т) ( 8) и вида самих временных зависимостей ij ( t), S ( t) показывает, что все фазовые траектории разбиваются на два участка. На первом величины т /, 5 сравнительно быстро эволюционируют со временем, и он не сказывается существенным образом на кинетическом поведении системы. Оно представляется медленным изменением величин ri ( t), S ( t) на втором участке, положение которого определяется близостью к сепаратрисе и образно обозначено в [13] как русло большой реки. [34]
Для дальнейшего анализа существенна зависимость кинетики сушки индивидуальной частицы от ее текущего влагосодержания. В обоих периодах скорость сушки принимается линейно зависящей от локального значения температуры сушильного агента. [35]
Здесь также, зная действительные теплоизбытки, начинают с полного пересчета системы. Вначале рекомендуется рассчитать вариант с увеличением рабочей разности температур при том же количестве приточного воздуха. Затем, если этого окажется недостаточно, увеличивают количество приточного воздуха. При этом следует помнить, что каждая схема воздухораспределения имеет ограниченные возможности, за пределами которых в рабочей зоне помещений уже не могут быть обеспечены условия, заданные санитарными нормами. В этом случае повышается подвижность воздуха в рабочей зоне, увеличиваются отклонения локальных значений температур от заданных. Поэтому, если расчет показывает, что возможности этой схемы воздухораспределения уже полностью исчерпаны, то необходимо переходить на другую систему, даже если это вызовет значительные переделки. [36]
Что касается влияния излучения на неравновесность плазмы, то можно показать, что, если частота столкповительных процессов много больше частоты радиационных переходов, отклонения от равновесия незначительны. Так, оценки по формулам [19], выполненные для воздушной плазмы атмосферного давления, показали, что заселенность возбужденных уровней может отличаться от больцмановской лишь при температурах ниже 10 000 К. В оптически тонкой плазме выход излучения может привести к отклонениям в распределении свободных электронов по энергиям. Как показано в [20-22], максвелловская функция распределения электронов по энергиям нарушается, когда частота куло-новских взаимодействий меньше или сравнима с частотой соударений электрон-атом. Пр наличии градиентов температуры заселенность возбужденных уровней атомов может определяться не локальным значением температуры, а ее величинами на расстояниях порядка длины диффузии невозбужденного атома. [37]