Cтраница 2
Теперь нетрудно вычислить ротор глобального поля. [16]
Предел, получаемый при указанной операции, представляет собой скалярную величину, которая ведет себя как проекция некоторого вектора на направление нормали п к плоскости контура, по которому берется циркуляция. Этот вектор называют ротором поля В и обозначают символом rot В. [17]
Итак, мы пришли к ВЫВОДУ, что поле в сверхпроводнике экспоненциально убывает от границы и на глубине г KL уменьшается в е раз. Так как ток пропорционален ротору поля, то на такую же глубину будет проникать и ток. [18]
В переходном процессе, возникающем после короткого замыкания обмотки статора ( в отличие от переходных процессов при изменениях в цепи возбуждения) появляются свободные апериодически затухающие переходные токи не только в контурах ротора, но и в контурах статора. Свободные апериодически затухающие токи в контурах ротора образуют неподвижные относительно ротора поля, которые индуктируют в фазах статора переменные периодически изменяющиеся токи. Потери в активных сопротивлениях статора от этих токов покрываются за счет механической мощности, в связи с чем постоянные времени затухания свободных токов ротора не зависят от активных сопротивлений статора, и последние, не делая заметной. [19]
В переходном процессе, возникающем после короткого замыкания обмотки статора ( в отличие от переходных процессов при изменениях в цепи возбуждения) появляются свободные апериодически затухающие переходные токи не только в контурах ротора, но и в контурах статора. Свободные апериодически затухающие токи в контурах ротора образуют неподвижные относительно ротора поля, которые индуктируют в фазах статора переменные периодически изменяющиеся токи. Потери в активных сопротивлениях статора от этих токов покрываются за счет механической мощности, в связи с чем постоянные времени затухания свободных токов ротора не зависят от активных сопротивлений статора, и последние, не делая заметной ошибки, можно принять равными нулю. [20]
При этом йка р йс, а наблюдатель помещается на ротор. Находясь на роторе, наблюдатель видит в воздушном зазоре неподвижные относительно ротора поля статора и ротора. [21]
Третий пример изображает поле скоростей при вращении абсолютно твердого тела вокруг оси z с угловой скоростью ш; из рис. 327, в следует, что при таком вращении поле линейных скоростей имеет постоянный ротор, равный удвоенному вектору угловой скорости. Так как ненулевой ротор получается лишь для вращательного движения, то мы видим, что при произвольном движении среды ротор поля линейных скоростей частиц равен в каждой точке удвоенному вектору угловой скорости соответствующей частицы. Конечно, в общем случае ротор получается в различных точках различным. [22]
Чение хромосферы и короны над активными обла - ми Но, насколько можно судить, механизм кратковременного цвоподобного выделения энергии, в котором и заключается / пышка, должен быть другим. Напрашивается аналогия с пружи-й которую сначала медленно и сильно сжимают, а затем неожиданно отпускают, высвобождая за короткое время большое количество энергии. Поле после вспышки обладает гораздо меньшей энергией чем до нее. После того как было выяснено это требование и была осознана плавность быстрых перезамыканий в областях со сложной неравновесной топологией поля над развивающимися активными областями, было высказано предположение, что вспышка происходит, если ротор поля где-нибудь в окрестности нейтраль-вой точки становится достаточно большим, а газ оказывается достаточно разреженным, чтобы токовая скорость электронов сравнилась по величине со звуковой скоростью ионов. При этом могут развиваться несколько плазменных неустойчивостей, главная из которых - иоино-звуковая. Ионно-звуковая неустойчивость развивается быстро и скоро создает сильную нелинейную плазменную турбулентность. Затем рассеяние электронов проводимости хаотическими электрическими полями резко увеличивает эффективное сопротивление среды. Повышенное сопротивление в свою очередь ускоряет быстрые перезамыкания, вызывая утолщение области Диссипации. [23]
Одна из многих областей научных интересов академика А. Ю. Ишлинского связана с механикой сыпучей среды. В [2] было показано, что переход к неортогональным линиям скольжения приводит к появлению в уравнениях относительно скоростей новой кинематической переменной. Переменная имеет смысл микровращения. Последнее означает, что вращение среды на макроуровне должно определяться, как обычно, через ротор поля скоростей; однако при переходе к микроуровню у среды проявляются дополнительные степени свободы, для описания которых требуются дополнительные переменные и соответствующие дополнительные уравнения. [24]