Cтраница 1
Ротта; 9 - вентиль сброса газа; 10 - вентиль сброса газа из шланга; / / - предохранительная мембрана шланга; 12 - предохранительный клапан сосуда; 13 - предохранительная мембрана сосуда; 14 - испаритель; 15 - вентиль подъема давления; 16 - указатель уровня жидкости; 17, 18 и 19 - вентили указателя уровня; 20 - манометр. [1]
Ротта дает два различных выражения для с /, соответствУ1 1Г их гладкой и шероховатой поверхностям. [2]
К - Ротта [20], задача количественного расчета турбулентного пограничного слоя, образующегося на стенке при заданных условиях, на современном уровне знаний может решаться только полуэмпирическими методами. [3]
Приведенное доказательство заимствовано у Ротта [19] с единственным отличием. [4]
Сз - новые числовые постоянные, Ротта предложил использовать для вычисления дисеипационных слагаемых в правой части (7.8), содержащих коэффициент вязкости. При использовании этих формул уравнения (7.5) и (7.8) позволяют определить зависимость отношений различных напряжений Рейнольдса от градиента средней скорости и получить некоторые другие результаты, допускающие проверку на опыте. Во второй статье Ротта ( 1951 в) в добавление к соотношениям (7.10) и (7.11) было предложено также дифференциальное уравнение, описывающее изменение во времени и в пространстве длины /, и с его помощью было получено более полное объяснение наблюдающихся на опыте фактов. [5]
С - Денхофф - Тетервин, D - Ротта; О экспериментальные данные. [6]
С - Денхофф - Тетервин; D - Ротта; О экспериментальные данные. [7]
Для масштаба турбулентности либо выписывается соответствующее дифференциальное уравнение ( как это сделано Ротта), по структуре аналогичное уравнениям ( 1 - 13 - 48), либо эмпирически задается зависимость масштаба от координат. [8]
Ротта см., в его монографии Турбулентный пограничный слой, русск. [9]
В ней фазовый переход связан с особенностями конфигурационного интеграла. Ротта изложен в гл. [10]
Однако числовые значения этого критерия неизвестны. Ротта установил, что начальное значение Н не оказывает сильного влияния на положение отрыва, если в окрестности перехода давление умеренно повышается или понижается. Однако выбор начального значения Н будет влиять на положение отрыва, если турбулентный пограничный слой начинается в области повышения давления или если давление резко возрастает сразу же после установления турбулентного режима в пограничном слое. [11]
Близкие распределения / по сечению трубы предложили также Сцаблевский ( 1968) и Обухов ( 1942), высказавшие одновременно некоторую гипотезу о длине /, позволяющую находить ее зависимость от координат для труб любого сечения. Непосредственно около стенки ( в пределах вязкого подслоя) /, гю-видимому, должно убывать при убывании z быстрее, чем по линейному закону; гипотезы о поведении / в этой области течения предлагались Ротта ( 1950), Хама ( 1953), Ван Дристом ( 1956) и другими авторами. Трехслойное распределение / в плоском пограничном слое, объединяющее распределение Ван Дриста около стенки, линейное распределение / хг с х 0 435 в логарифмическом слое ( при г 0 09б / х) и допущение о том, что / 0 09 6 const при г0 09б / х, предложил Сполдинг ( 1967), показавший, что такое распределение очень удобно и оказывается достаточно точным для большинства практических задач. [12]
При составлении рукописи нового издания мне оказали помощь многочисленные коллеги по специальности. Ротта тщательно пересмотрел часть книги, посвященную турбулентным пограничным слоям, и снабдил ее многочисленными дополнениями, в частности новой главой XXIII о сжимаемых турбулентных пограничных слоях. [13]
В переходной области распределение скоростей попеременно становится то турбулентным, то ламинарным / 261, 366 /, смена ламинарных и турбулентных состояний происходит через неравномерные промежутки времени. Физический характер такого перемежающегося движения можно описать коэффициентом перемежаемости у, указывающим, какую долю некоторого промежутка времени в определенном месте трубы существует турбулентное движение. Ротта / 368 / при постоянном числе Рейнольдса коэффициент перемежаемости возрастает с увеличением расстояния от входа в трубу; наоборот, частота смен ламинарного и турбулентного состояний с увеличением расстояния от входа в трубу уменьшается. При числах Рейнольдса, лежащих вблизи Re и 2000, окончательный переход ламинарного движения в турбулентное происходит на очень большой длине трубы. [14]
Ротта ( 1946) 2, проводившихся при различных числах Маха и Рейнольдса, следовало, что в ламинарном 328 пограничном слое появляется сначала слабый косой скачок уплотнения, а затем уже сильный прямой. В турбулентном слое образуется один главный сильный скачок уплотнения. В зоне скачка наблюдаются значительные продольные и поперечные градиенты давления. Позади скачка уплотнения происходит нарастание толщины пограничного слоя ( в ламинарном слое значи-тельно быстрее, чем в турбулентном), а затем наступает отрыв потока. [15]