Динамика - виртуальный катод
Cтраница 2
При асимметричной связи между модулями, когда т Т2, наблюдается жесткий переход к хаотическим колебаниям через перемежаемость. Таким образом, можно сделать вывод, что увеличение времени запаздывания в цепи связи между модулями приводит к усложнению динамики системы. Следует отметить, что подобный эффект наблюдается и в автономном виртоде. Как было показано в работах [80 82], увеличение времени задержки внешней обратной связи облегчает хаотизацию динамики виртуального катода в виртодной системе. [16]
 |
Эквивалентная схема диодного промежутка с виртуальным катодом. [17] |
Тем не менее, вышеупомянутые модели не лишены недостатков. Дело в том, что в них не учитываются явным образом основные причины нестационарного поведения виртуального катода в пролетном промежутке. Возникновение колебаний в этих моделях происходит благодаря заданию порогового уровня одной из переменных, по достижении которого система должна перепрыгнуть на другую ветвь эволюции. Поведение таких системы зависит как от текущего значения переменных, так и от предыстории процесса. Однако такой подход не совсем корректен, так как нестационарность динамики виртуального катода является результатом инерционности процесса образования отражающего заряженные частицы виртуального катода. [18]
Переход к хаотическим колебаниям из режимов Q и R % имеет место через перемежаемость ( область / на карте режимов ( рис. 5.13)), когда регулярная временная реализация прерывается хаотическими всплесками. При росте плотности ионного фона длительность хаотических стадий увеличивается и в системе устанавливается хаотический режим С. Переход к хаотическим режимам с ростом плотности ионного фона по сценарию перемежаемости обусловливается следующим. С ростом плотности ионного фона растет плотность заряда р % во вторичном сгустке, формирующемся в пролетном потоке. При некоторой плотности ионного фона п возникают отражения электронов от него, влияющие на динамику виртуального катода на последующем периоде колебаний. Однако при п к ni это происходит не на каждом периоде колебаний. Поэтому колебания представляют собой регулярные колебания, прерываемые короткими стадиями хаотической динамики. С ростом плотности ионного фона при п П2 наблюдается увеличение P2i отражения от вторичного сгустка становятся все более частыми и, как результат, растет длительность хаотической стадии колебаний. [19]
Страницы: 1 2