Cтраница 1
Вещество стержня, находящееся левее некоторой границы В, движется с постоянной одной и той же скоростью v, k вещество правее этой границы находится в покое. Сама граница В Перемещается вправо с постоянной скоростью с. В акустике, как правило, имеют дело с так называемыми малыми возмущениями. В этих случаях скорость вещества v бывает очень мала по сравнению со скоростью распространения возмущения с. Нарушение этого условия наблюдается только в случае очень сильных возмущений, называемых ударными волнами, которые здесь рассматриваться не будут. [1]
Можно выбрать вещество стержня, слабо поглощающее энергию колебаний, а при подходящем законе убывания сечения - вообще довести до минимума излучение энергии через боковую поверхность стержня. [2]
Можно выбрать вещество стержня, слабо поглощающее энергию колебаний, а при подходящем законе убывания сечения довести до минимума излучение энергии через боковую поверхность стержня. [3]
При таком характере деформации вещество стержня подвергается сдвигу, причем величина сдвига прямо пропорциональна расстоянию от оси цилиндра. Появление сдвига пояснено на рис. 310, показывающем, как скашивается элемент объема, выделенный в цилиндре при закручивании последнего. Но деформации сдвига сопутствуют растяжение и сжатия. [4]
Юнга) на растяжение, учитывает сопротивляемость вещества стержня растягивающим силам. Обозначим относительное удлинение А / / / через с. Отношение Т7 / 5 р показывает, какая растягивающая сила приходится на единицу площади поперечного сечения стержня, и называется напряжением на растяжение. [5]
Обозначим через Гкр минимальную плотность тепла, при которой вещество стержня переходит в газ. [6]
Юнга ( модулем продольной упругости), зависит от вещества стержня. Отношение Р / 3 а показывает, какая растягивающая сила приходится на единицу площади поперечного сечения стержня, и называется нормальным механическим напряжением. [7]
Однако, если иметь в виду, что произведение Аре эквивалентно величине А, где А - площадь поперечного сечения стержня, р - его плотность, а с - удельная теплоемкость вещества стержня, становится очевидным, что должна существовать аналогия между площадями поперечных сечений левого ( L) и правого ( N) концов стержня и концентрациями А и А в областях I и III агрегационного пространства. Малая толщина соединительной части стержня М соответствует предполагаемой низкой концентрации олигомеров в области II агрегационного пространства. [8]
Мы сделаем рассматриваемый случай более частным, предположив, что вещество стержня изотропно, но сечение его оставим неопределенным. [9]
Явление теплопроводности в чистом виде имеет место в твердых телах. Если на концах, например металлического стержня, поддерживать различную температуру, нагревая один из них и охлаждая другой, то тепло от более нагретого конца будет передаваться через вещество стержня к более холодному концу, последовательно переходя от более нагретых частиц тела к менее нагретым. [10]
Задача о вращении тяжелого тела вокруг неподвижной точки, как было разъяснено в седьмой лекции, неразрешима в общем виде. Решение возможно лишь в том случае, когда на тело не действует тяжесть. Второй случай, когда задача о вращении может быть решена, это тот, когда тяжесть действует на тело, но телом является тело вращения, и неподвижная точка расположена на оси вращения. В данном случае это возможно тогда, когда между постоянными упругости стержня и постоянными его поперечного сечения существуют некоторые соотношения. Эти соотношения существуют, как это будет видно из изложенного, если вещество стержня изотропно и его поперечное сечение есть круг. [11]