Cтраница 3
Более существенное значение приобретает поляризация при наличии магнитного поля. Здесь электрическое поле, направленное поперек магнитного, вызывает движение плазмы - так называемый дрейф, о котором речь будет дальше. В магнитном поле все внутренние поля, связанные с поляризацией, становятся заметными. А так как всякое движение плазмы поперек магнитного поля, в свою очередь, возбуждает в ней токи, то поляризация играет важную роль в динамике плазмы, находящейся в магнитном поле. [31]
Выделение области прекурсорной ионизации в структуре фронта ионизующей ударной волны является в значительной степени условным. Профиль ионизации в этой части фронта определяется при этом решением линеаризованного уравнения кинетики ионизации (2.25) и для случая ионизующих ударных волн в магнитном поле дается вторым членом справа в выражении (2.26), учитывающим как фотоионизацию, так и ударную ионизацию, возникающую благодаря джоулеву нагреву электронов. Такое выделение области прекурсорной ионизации значительно упрощает задачу, позволяя получить решение в замкнутой аналитической форме. В общем случае, если нельзя воспользоваться таким приемом, мы приходим к весьма сложной многомерной задаче на собственные значения для системы интегродифференциальных уравнений, включающей совместное решение уравнений Максвелла, динамики плазмы и уравнения кинетики ионизации с уравнением переноса ионизующего излучения. Разумеется, сформулированные выше условия ионизационной устойчивости всегда остаются в силе. [32]
Старые проблемы отошли в историю, их основное и рациональное ядро легло в фундамент современной механики. Новые задачи, возникшие в конечном счете из запросов современной практики, усложнились и вынуждены были вобрать в себя новые и более глубокие разделы математики. В этом особенно преуспела механика сплошной среды, являющаяся по сути более высокой ступенью развития механики системы материальных точек. Именно здесь нашли разнообразные применения уравнения математической физики, вариационное исчисление, функциональный анализ, операционное исчисление, интегральные уравнения и др. От основных ветвей механики сплошной среды, которыми еще совсем недавно были гидродинамика и теория упругости, очень быстро отпочковались и превратились в самостоятельные, в той или иной степени, научные дисциплины: газовая динамика, магнитная гидродинамика, феррогидродинамика, динамика плазмы, аэродинамика разреженных газов, теория тепло - и массопе-редачи, теория фильтрации, теория пластичности, нелинейная теория упругости, аэроупругость, биомеханика, физико-химическая гидродинамика, гидромеханика многофазных и гетерогенных сред и целый ряд других, важных для практики наук. [33]
Лснгмюровская турбулентность может развиваться в плазме без магн. Однако при увеличении амплитуды ленгмюровских волн очень быстро возникают нелинейные эффекты. А именно, вследствие небольшого смещения ионов возникает модуляционная неустойчивость, приводящая к появлению сгустков ленгмюровских волн - солитонов. Эти солитоны оказываются неустойчивыми по отношению к самосжатию до таких малых размеров ( коллапс ленгмюровских волн), что их энергия может переходить в энергию ускоряемых электронов. Захарова, к-рые следуют из ур-ний двухжидкостной динамики плазмы при явном выделении в электронном отклике адиабатической ионной части. [34]
К таким случаям относятся задачи расчета влияния лучистого переноса энергии на динамику плазмы, в которой спектр линейчатого излучения характеризуется большим количеством близко расположенных сильно перекрывающихся линий излучения в dd - переходах. Подобная ситуация характерна для плазмы сложного состава элементов с большими Z при условиях, когда плазма состоит из ионов с большим числом связанных электронов. В этом случае благодаря сильному перекрытию контуров большого числа линий с близкими энергиями dd - переходов возможна разработка моделей расчета спектральных сечений фотопоглощения в горячей плазме, основанных на статистическом подходе. Некоторые из таких моделей описаны ниже. Статистические модели учета множества dd - переходов в спектральных пробегах излучения в горячей многозарядной плазме являются одними из основных, используемых в задачах РГД для расчетов переноса излучения. При использовании статистического подхода для описания кинетических характеристик плазмы целевой точностью моделей РГД является задача расчета интегральных характеристик динамики плазмы в условиях лучистого переноса энергии излучением. Задача детального исследования спектра излучения, как правило, не ставится, а ставится более ограниченная задача описания спектра излучения в крупнозернистом приближении. [35]