С-оболочка

Cтраница 2

Полученные формулы легко обобщаются на случай во-дородоподобных атомов или на случай / С-оболочки произвольных атомов, имеющей водородоподобный характер. [16]

Эти обозначения можно также использовать для орбиталей с главным квантовым числом один ( / С-оболочка) и три ( УИ-обо-лочка), дополнительно указывая ( К) или ( М) перед символами Малликена, т.е. ( K. [17]

Система ядро свободный электрон имеет массу больше, чем ядро и связанный в / С-оболочке электрон, на величину Effz / c2, где EKZ - энергия / С-электрона в исходном атоме. [18]

Схема атома натрия. [19]

Переход электронов с L-обо-лочки и следующих за ней оболочек на свободное место в / С-оболочке приводит поэтому к испусканию больших квантов энергии с малой длиной волны, соответствующей р е н тге невским лучам. [20]

Дальняя тонкая структура края рентгеновского состояния электрона и обусловленных интерференцией между волновой функцией фотовозбуждения электрона / С-оболочки и той ее долей, которая рассеялась обратно от ближайших соседних атомов. Большое энергетическое расстояние между атомными / С-линиями позволяет фиксировать возбуждение каждого типа атомов по отдельности. Использование метода дает в отдельных случаях возможность исследовать в многокомпонентных системах окружение атомов, присутствующих в количестве 10 - 4 % ( ат. [21]

Спектр цезия-137, снятый на однокристальном спектрометре. [22]

При поглощении на основе фотоэффекта вся энергия у-кван-та передается сильно связанному электрону ( в основном электрону на / С-оболочке) атома кристалла и возникающему при этом фотону рентгеновского характеристического излучения. Возникшие фотоэлектрон и характеристический рентгеновский квант полностью поглощаются в кристалле. Следовательно, при фотоэффекте почти вся энергия падающего у-кванта поглощается в кристалле и на выходе счетно-анализируемой электронной схемы возникают электрические импульсы почти равной амплитуды, которые создают пик на аппаратурной линии. [23]

Таким образом, когда речь идет не о свободных, но о связанных в молекулы атомах, вырванный из / С-оболочки электрон оказывается в поле не только собственного ионного остатка, но и других атомов, что может, вообще говоря, исказить получаемые вышеуказанным способом значения эффективных зарядов. [24]

Вследствие существования такой структуры возможность сателлитов / С-линий может быть объяснена и без привлечения процессов трехкратной ионизации или двукратной ионизации / С-оболочки. Схема уровней Лангера и его классификация сателлитов изображена на фиг. [25]

Квантовомеханическими расчетами можно показать, что Is-орбиталь ( определяемая квантовыми числами п1, / - О, m О и соответствующая С-оболочке) имеет сферическую симметрию относительно ядра атома; 25-орбиталь ( п 2, / О, m - 0) также имеет сферическую симметрию, но находится на большем расстоянии от ядра. [26]

Фотоэлектронная спектроскопия является первым экспериментальным методом, позволяющим получить для данного атома или молекулы полный набор потенциалов ионизации орбиталей, от валентных до внутренних / С-оболочек. Поскольку эти потенциалы ионизации являются характеристическими свойствами образующих их молекул или атомов, то фотоэлектронная спектроскопия дает возможность идентифицировать соединения и получать данные, имеющие большую ценность для теоретической химии. [27]

Согласно принципу Паули, в А - оболочке не может находиться больше двух электронов. С-оболочку возможен только в том случае, если в АГ-оболочке отсутствует один из электронов. Очевидно, что во время работы рентгеновской трубки ускоренные электроны выбивают из / ( - оболочки атома один электрон. Так как большинство других оболочек целиком заполнено электронами, то этот / ( - электрон должен будет либо перейти на один из незаполненных внешних уровней, либо выйти за пределы атома, в зависимости от количества энергии, переданной атому падающим электроном. В результате этого процесса в / ( - оболочке будет теперь находиться только один электрон. Если какой-либо электрон переходит из L - в АГ-оболочку, то этот переход сопровождается излучением кванта с частотой, равной частоте А - линии. Электрон, переходящий из L - в / ( - оболочку, движется в электрическом поле, созданном положительным зарядом ядра и отрицательным зарядом одного электрона, оставшегося в АГ-оболочке. Можно показать, что влияние внешних электронов на это электрическое поле очень мало. [28]

Энергии f - квантов, испускаемых при изомерных переходах, обычно составляют величину порядка 100 кэа. Если у-квант претерпевает конверсию в / С-оболочке, атом получает энергию отдачи 0 5 эв. Поскольку энергии обычных химических связей составляют 2 - 3 эв, то очевидно, что всякий процесс непосредственного разрыва связей является невозможным. [29]

Принцип исключения Паули1 требует, чтобы на одной орбите находилось не более двух электронов, причем два электрона на одной орбите должны иметь противоположные спины и, таким образом, взаимно нейтрализовать свои магнитные моменты. Наиболее стабильной орбитой в каждом атоме является Is-орбита в / С-оболочке. В атоме водорода в основном состоянии на этой орбите находится один электрон, спиновый магнитный момент которого делает одноатомный газообразный водород парамагнитным. В атоме гелия в основном состоянии ls - орбита занята двумя электронами. [30]

Страницы: 1 2 3 4