Тепловое самовоздействие

Cтраница 2

А х м а н о в, Воронцов М. А., Кандидов В. П. и др. Тепловое самовоздействие световых пучков и методы его компенсации. [16]

Из сравнения (1.55) - (1.60) с учетом (1.61) видно, что при фиксированной энергетике пучка тепловое самовоздействие наиболее существенно в режимах (1.56) и (1.57) соответствующих зонам покоя на трассе распространения. [17]

Зависимость угла нелинейной. [18]

В работе [42] предсказан, а в [1] экспериментально исследован эффект уменьшения флуктуации интенсивности в пучке при тепловом самовоздействии в турбулентной среде. Было установлено, что ослабление флуктуации интенсивности при увеличении интенсивности излучения сменяется затем их усилением. [19]

Критические энергии тепловой самсфокусировки, измеренные в работе [77] для некоторых ВРМБ активных сред, приведены в табл. 4.2. Для подавления теплового самовоздействия необходимо брать среды с низким неактивным поглощением и низкой пороговой энергией ВРМБ. [20]

С одной стороны, турбулентное уширение пучка приводит к снижению эффекта лазерного нагрева, уменьшая нелинейную рефракцию [1, 17]; с другой стороны, образование спекл-структуры вследствие рассеяния света на турбулентных неоднородностях, обуславливает изменение пространственной статистики излучения в процессе теплового самовоздействия. Так, относительно слабая тепловая нелинейность приводит к сглаживанию неоднородной структуры пучка - его стабилизации [1, 17, 24] - вследствие возникновения локальных дефокусировок в местах пучностей светового поля. [21]

Аберрационная структура двумерного частично когерентного гауссова пучка при стационарной ветровой нелинейности. [22]

Вводятся безразмерные величины: / - / / / 0, R-R / R (), p - р / ак, z - z / LT, LT ( cppgvQR ( ] - r а / oj 2 -длина теплового самовоздействия. [23]

Тепловое самовоздействие пучков частично когерентного светового пучка. [24]

В том числе, в главе 2 рассматриваются процессы термоакустического расплывания пучков импульсного излучения и нестационарной самофокусировки ИК-излучения при кинетическом охлаждении. Обобщены первые результаты исследований пространственной статистики излучения при импульсном нагреве турбулизованной атмосферы, а также неустойчивостей, возникающих при самовоздействии пучков частично-когерентного излучения. В главе 3 систематизированы многочисленные результаты исследований проблемы стационарного теплового самовоздействия. Дается классификация и описание стационарных тепловых искажений лазерных пучков с различными геометрией и распределением поля на апертуре; а также частично когерентных пучков. Рассматривается самовоздействие лазерных пучков на вертикальных атмосферных трассах и в турбулентной атмосфере. Приведены результаты численного моделирования задач оптимизации транспортировки лазерной энергии в атмосфере. [25]

От энергии электронов зависит частота их соударений с фононами и примесями. Концентрация электронов также определяется их энергией через процессы ударной ионизации и рекомбинации. Диэлектрическая проницаемость плазмы является функцией концентрации и частоты соударений и, следовательно, электромагнитного поля. Так возникает тепловое самовоздействие. [26]

Распространение сильной электромагнитной волны в плазме полупроводника обусловливает ряд новых явлений, связанных с нелиней-ностями различного рода. Суть его заключается в том, что диэлектрическая проницаемость полупроводника начинает зависеть от электрического поля. Однако диэлектрическая проницаемость в свою очередь определяет характер распространения электромагнитной волны. Волна, таким образом, как бы воздействует сама на себя, изменяя условия распространения. Наиболее эффективно тепловое самовоздействие, которое и будет рассмотрено ниже. [27]

Результаты теоретических расчетов как методами статистических испытаний, так и методом возмущений указывают на такие же закономерности в процессе. Показано, что изменение радиуса когерентности в начале импульса определяется тенденцией изменения взаимной корреляции амплитуды и фазы ВА ( р на входе в среду. При dBA ( p / dz0 dRJdt0 и пространственная когерентность в начале импульса улучшается. При дВАу / дг0 dRK / dt0 и пространственная когерентность уменьшается. В дальнейшем с возрастанием времени во всех случаях происходит падение радиуса когерентности. Этот эффект, как было установлено выше, связан с процессом аберрационного расслоения случайно модулированного пучка при его тепловом самовоздействии. [28]

Страницы: 1 2