Сверхпроводник - род
Cтраница 4
 |
Сверхпроводящие характеристики некоторых элементов и соединений. [46] |
Следует иметь в виду, что практически любой сверхпроводник I рода можно превратить в сверхпроводник II рода введением примесей, дислокаций или каких-либо иных дефектов решетки. [47]
Большинство известных сверхпроводников, даже и сверхпроводников II рода, имеет все же весьма низкую температуру перехода Тс. Поэтому устройства, в которых используется явление сверхпроводимости, обычно работают при охлаждении жидким гелием, что сложно и дорого. Совершенно исключительные возможности дали бы материалы, сохраняющие состояние сверхпроводимости при нормальной или еще более высоких температурах. Имеются сведения о получении материалов ( в частности, в системах Nb - Ge и Nb - Ge - А1) со значением Гсо, превышающим температуру сжижения водорода, и к тому же с высоким значением Всо. [48]
Большинство известных сверхпроводников, даже и сверхпроводников II рода, имеет все же весьма низкую температуру перехода Тс. Поэтому устройства, в которых используется явление сверхпроводимости, обычно работают при охлаждении жидким гелием, что сложно и дорого. Совершенно исключительные возможности дали бы материалы, сохраняющие состояние сверхпроводимости при нормальной или еще более высоких температурах. Наиболее высокую ТСО из всех известных элементарных сверхпроводников имеет ниобий, а из в. Имеются сведения о получении материалов ( в частноеги, в системах Nb - Ge и Nb - Ge - А1) со значением ГСО, превышающим температуру. [49]
 |
Диаграммы состояния сверхпроводника II рода - станнида ниобия Nb3Sn ( кривые 1 и 2 и сверхпроводника I рода - свинца РЬ ( кривая 3. [50] |
На рисг й тфедставлена диаграмма состояния типичного сверхпроводника II рода - интерметаллического соединения, стап-нида ниобия NbSn. Кривая / дает значения ДС01, кривая 2-значения - ВС02; заштрихована область промежуточного состояния. [51]
Это же замечание относится и к сверхпроводникам II рода, сверхпроводящие характеристики которых сильно зависят от чистоты материала, степени и характера обработки. [52]
 |
Запасы гелия в США. [53] |
Для понимания механизма образования потерь в сверхпроводнике II рода требуется подход, основанный на принципе квантовой механической теории. Здесь нет необходимости подробно останавливаться на принципах этой теории, с ними можно ознакомиться по другим литературным источникам. Следует, однако, отметить, что эти потери могут быть снижены путем выбора соответствующих размеров и конфигурации проводника и тщательной обработки его поверхности. [54]
Сверхпроводники относятся к двум основным группам: сверхпроводники I рода - все чистые сверхпроводящие металлы ( кроме технеция, ванадия и ниобия) и сверхпроводники II рода - чистые технеций, ванадий, ниобий, сверхпроводящие сплавы и соединения. [55]
 |
Зависимость внутреннего магнит ного поля от внешнего магнитного поля для сверхпроводников I и II рода. [56] |
Сверхпроводники относятся к двум основным группам: сверхпроводники I рода - все чистые сверхпроводящие металлы ( кроме технеция, ванадия и ниобия) и сверхпроводники II рода - чистые технеций, ванадий, ниобий сверхпроводящие сплавы и соединения. [57]
Теперь мы в состоянии понять кривые намагничивания сверхпроводников II рода, которые были описаны в § 1.2. Вспомним, что намагничивание может быть как обратимым, так и необратимым. В первом случае при увеличении магнитного поля от нуля поток полностью вытесняется, пока значение поля не достигнет вполне определенной величины Яс1; выше НС1 поток проникает в образец и переход в нормальное состояние происходит при верхнем критическом поле Яса. При понижении поля от значения ЯС2 необратимые кривые не совпадают с первоначальными кривыми, полученными при возрастающем поле. [58]
Простейший тип поведения теплопроводности имеет место у чистых сверхпроводников I рода, у которых фононная теплопроводность может быть пренебрежимо мала до температур значительно ниже температуры перехода 7V Если температура перехода Тс меньше температуры, при которой теплопроводность имеет максимум, то металл становится сверхпроводящим при такой температуре, когда средняя длина свободного пробега электронов в нормальном состоянии почти полностью ограничивается рассеянием на дефектах и, таким образом, не зависит от температуры. Если предположить, что в сверхпроводящем состоянии средняя длина свободного пробега эффективных электронов остается такой же, как в нормальном состоянии1), и что скорость этих электронов не меняется, то отношение теплопроводностей сверхпроводящего и нормального состояний должно быть равно отношению соответствующих теплоемко-стей. [59]
Абрикосов [1] показал, что если к сверхпроводнику II рода приложить магнитное поле, превышающее низшее критическое поле ЯС1, наступит так называемое смешанное состояние, которое характеризуется однородным распределением токовых вихрей, пронизывающих образец. Теория показала, что смешанное состояние соответствует минимуму свободной энергии, однако предсказать, за какое время это состояние установится, невозможно. [60]
Страницы: 1 2 3 4 5