Сверхпроводник - второе - род
Cтраница 3
Следует, однако, отметить, что эти материалы относятся к сверхпроводникам второго рода ( иногда из последних выделяют сверхпроводники третьего рода, обладающие магнитным гистерезисом), которые в отличие от сверхпроводников первого рода имеют не два, а три состояния - нормальное, смешанное и сверхпроводящее. В смешанном состоянии их электрическое сопротивление несоизмеримо меньше, чем в нормальном состоянии, но в отличие от сверхпроводящего состояния магнитный поток проникает в материал. Эффект Мейсснера в этих материалах проявляется в ограниченном интервале напряженности поля, далеко не достигающем напряженности Якр. [31]
Следует, однако, отметить, что эти материалы относятся к сверхпроводникам второго рода ( иногда из последних выделяют сверхпроводники третьего рода, обладающие магнитным гистерезисом), которые в отличие от сверхпроводников первого рода имеют не два, а три состояния - нормальное, смешанное и сверхпроводящее. В смешанном состоянии их электрическое сопротивление несоизмеримо меньше, чем в нормальном состоянии, но в отличие от сверхпроводящего состояния магнитный поток проникает в материал. [32]
Разрушение сверхпроводимости ( переход отдельных групп электронов в нормальное состояние) в, сверхпроводнике второго рода происходит постепенно, однако нулевое сопротивление он сохраняет до тех пор, пока в нем существует хотя бы одна группа сверхпроводящих электронов. [33]
Измерения глубины проникновения и анализ этих измерений позволяют таким образом сравнить свойства смешанного состояния сверхпроводников второго рода с предсказаниями микроскопических теорий. [34]
Максимальной критической температурой для сверхпроводников первого рода является 11 20 К, а для сверхпроводников второго рода 18 К. [35]
Значение Нс лежит между Нс и НС2 - Само по себе, однако, оно для сверхпроводника второго рода ничем не замечательно. [36]
Для простой проводящей жидкости условия такого распределения можно легко вывести, в то время как для сверхпроводников второго рода, имеющих вихревую или слоистую структуру, это является более сложной проблемой. В соответствии с вихревой моделью можно предположить, что вихри движутся в проводнике с общей скоростью. [37]
Вещества, проявляющие полный эффект Мейсснера, называются сверхпроводниками первого рода, а проявляющие частичный эффект - сверхпроводниками второго рода. [38]
Книга заканчивается небольшим введением в теорию солито-нов; кратко рассказывается о джозефсоновских контактах и о вихрях в сверхпроводниках второго рода. Возможно, что такие нелинейные теории, демонстрирующие, как могут возникнуть четко выраженные корпускулярные характеристики, могут сыграть в дальнейшем важную роль в углублении наших представлений о разнообразных коллективных явлениях, столь широко распространенных в конденсированных средах. [39]
Известно из эксперимента, что высокую критическую плотность тока в общем имеют многофазные или сильнодеформированные в холодном состоянии сверхпроводники второго рода. [40]
Классическим примером в физике конденсированных сред, где применяются такие гомотопические соображения, является система трубок тока в сверхпроводниках второго рода. [41]
 |
Трубка хромоэлектрического потока радиусом R в вакууме КХД, плотность энергии которого отрицательна и равна - 3. [42] |
При напряженности, большей некоторого критического значения, внешнее магнитное поле в виде тонких сгустков магнито-силовых линий начинает проникать в сверхпроводник второго рода. [43]
Поведение ниобия при намагничении ( 29в к / юок - - 500) и аналогичных образцов, содержащих кислород я азот, в значительной мере обратимо и приближается к предсказанному Абрикосовым для сверхпроводников второго рода. Поле сначала пронизывает образец макроскопически при значении Я / р, величина которого меньше, чем термодинамическое критическое поле Нс. По мере увеличения концентрации внедренных атомов Hfp уменьшается, тогда как Я - величина поля, требующегося для перевода сверхпроводника в нормальное состояние - увеличивается. Отношение HN / HC является линейной функцией рп - удельного электросопротивления в нормальном состоянии. [44]
Практическое значение открытия состоит в том, что осваивается новый диапазон нейтронного излучения с длиной волны 10 4 - 10 5 см. В этом диапазоне может быть изучена структура полимерных, материалов, крупных белковых молекул, магнитная структура ферромагнитных материалов и сверхпроводников второго рода. Изучение этих материалов с помощью ультрахолодных нейтронов имеет ряд преимуществ по сравнению с другими методами. [45]
Страницы: 1 2 3 4