Свет - длина - волна
Cтраница 3
В спектроскопе имеется кварцевая линза, с помощью которой образуется параллельный пучок, 60 -ная призма и зеркало, которые направляют свет вновь на призму и линзу для создания спектра в фокальной плоскости прибора. Свет исследуемой длины волны выделяется с помощью щелей S2, S3 и S4 в фокальной плоскости. [31]
В лампах накаливания источником является металлическая нить, чаще всего из вольфрама. Лампы накаливания дают свет всевозможных длин волн, или, как принято говорить, они дают белый свет. [32]
Главный недостаток метода получения активных частиц - атомов и радикалов, подобного указанному методу получения атомов Н путем облучения Н J, состоит в том, что обычно при этом получают частицы с энергией, значительно превышающей среднюю тепловую энергию. Так, при облучении HJ светом длины волны 2537 А ( сплошной спектр поглощения HJ простирается от К 3600 А в область вакуумного ультрафиолета и имеет максимум вблизи 1 - 2080 А) избыточная энергия составляет 42 ккал. [33]
 |
Ход отраженных и проходящих лучей при двукратном отражении в пленке. [34] |
При падении света на пленку или тонкую пластинку часть света проходит сквозь нее, а часть отражается. Предположим, что одноцветный ( монохроматический) свет длины волны Я, падает на пластинку перпендикулярно к ее поверхности. На рис. 272 изображен ход лучей в пластинке, причем для ясности лучи изображены не вполне nepj пендикулярными к ней. В отраженном свете имеем луч 1, отраженный от верхней поверхности пластинки, луч 2, отраженный от нижней поверхности. [35]
При падении света на пленку или тонкую пластинку часть света проходит сквозь нее, а часть отражается. Предположим, что одноцветный ( монохроматический) свет длины волны К падает на пластинку перпендикулярно к ее поверхности. На рис. 272 изображен ход лучей в пластинке, причем для ясности лучи изображены не вполне перпендикулярными к ней. В отраженном свете имеем луч /, отраженный от верхней поверхности пластинки, луч 2, отраженный от нижней поверхности. [36]
При падении света на пленку или тонкую пластинку часть света проходит сквозь нее, а часть отражается. Предположим, что одноцветный ( монохроматический) свет длины волны Я падает на пластинку перпендикулярно к ее поверхности. На рис. 272 изображен ход лучей в пластинке, причем для ясности лучи изображены не вполне перпендикулярными к ней. В отраженном свете имеем луч 1, отраженный от верхней поверхности пластинки, луч 2, отраженный от нижней поверхности. [37]
 |
Устройство двойной щели. [38] |
При а 2Xk в пределах объектива видно несколько дифракционных максимумов и минимумов. Из формулы ( 69) следует, что можно определить ширину щели спектрографа, если для света длины волны Я определить число т минимумов, умещающихся в пределах заданного угла ср. [39]
Два когерентных источника света Sf и Si расположены на расстоянии / друг от друга. Найти расстояние между соседними интерференционными полосами вблизи середины экрана ( точка А), если источники посылают свет длины волны К. [40]
Для большинства представляющих интерес с точки зрения лазерной локации длин волн коэффициенты молекулярного и корпускулярного рассеяния увеличиваются обратно пропорционально величине длины волны в четвертой степени. Молекулярное ( релеев-ское) рассеяние света неизбежно имеет место и оно почти не меняется во времени, но практически не препятствует прохождению света видимых и инфракрасных длин волн. Например, излучение с длиной волны 0 5 мкм, направленное вертикально с уровня моря в зенит будет ослаблено в толще атмосферы за счет релеевского рассеяния всего на 13 %; в дальнем инфракрасном диапазоне ( 10 6 мкм) релеевским рассеянием вообще можно пренебречь. [41]
Уравнение (VI.21), известное просто как закон Бера, справедливо для монохроматического света. Оптическая плотность D может быть непосредственно измерена с помощью фотометра. Коэффициент экстинкции е является мерой способности раствора поглощать свет длины волны А. Поскольку некоторое количество света может быть поглощено растворителем и другими веществами, обычно вводят поправку, получаемую путем измерения оптической плотности раствора без индикатора в тех же условиях, при которых измеряется оптическая плотность раствора, содержащего индикатор. [42]
Уравнение (VI.21), известное просто как закон Бера, справедливо для монохроматического света. Оптическая плотность D может быть непосредственно измерена с помощью фотометра. Коэффициент экстинкции ех является мерой способности раствора поглощать свет длины волны Я. Поскольку некоторое количество света может быть поглощено растворителем и другими веществами, обычно вводят поправку, получаемую путем измерения оптической плотности раствора без индикатора в тех же условиях, при Которых измеряется оптическая плотность раствора, содержащего индикатор. [43]
Согласно формуле (122.8) положение максимумов зависит от длины волны Ко. Поэтому в белом свете получается совокупность смещенных друг относительно друга полос, образованных лучами разных цветов, и интерференционная картина приобретает радужную окраску. Возможность наблюдения интерференционной картины в белом свете определяется способностью глаза различать оттенки света близких длин волн. Лучи, отличающиеся по длине волны менее чем на 20 А, средний глаз воспринимает как имеющие одинаковый цвет. Поэтому для оценки условий, при которых может наблюдаться интерференция от пластинок в белом свете, АЯ0 следует положить равным 20 А. [44]
В 1965 г. Пеннингтон и Лин [22] продемонстрировали новый многообещающий метод цветной голографии. Их метод позволяет получить трехцветные изображения трехмерных объектов, используя черно-белые фотопластинки с высокой разрешающей способностью. Этот метод появился в результате установления того факта, что восстанавливать обычные голограммы с помощью света произвольной длины волны, как это допускает простая теория, в действительности нельзя. Ее ширина обратно пропорциональна толщине эмульсии фотопластинки и в случае специальных толстослойных эмульсий может составлять всего 10 нм. Ясно, что элементарная теория, изложенная в разд. [45]
Страницы: 1 2 3 4