Рассеиваемый свет

Cтраница 2

Еще более высокодисперсные аэрозоли - с частицами размером меньше 0 03 - 0 01 мк - также преимущественна рассеивают голубой свет, но количество рассеиваемого света чрезвычайно резко уменьшается - обратно пропорционально третьей или четвертой степени размера частиц. Поэтому такие высокодисперсные аэрозоли даже при высокой концентрации частиц - 107 - 108 в 1 см3 - совершенно прозрачны. [16]

Монохроматическое излучение) с частотой v в спектре рассеянного света имеются дополнит, частоты v v, где v ( - постоянные, характеризующие рассеивающее вещество и не зависящие от частоты v рассеиваемого света. Величины Vf представляют собой собственные частоты колебаний молекул рассеивающего вещества, соответствующие инфракрасной области спектра. [17]

В США для испытаний пластмасс на истирание применяют след, стандартные методы: 1) истирание абразивным полотном с закрепленными абразивными частицами; 2) истирание с незакрепленным абразивом, насыпанным на чугунный диск ( ASTM D 1242); 3) истирание на машине ( колесо Табера), где износ осуществляется двумя абразивными дисками ( ASTM D 1044); мера износа - потеря объема, а для прозрачных пластиков - изменение доли рассеиваемого света после истирания; 4) истирание струей абразива ( ASTM D 673) для пластмасс с глянцевой поверхностью. [18]

В США для испытаний пластмасс на истирание применяют след, стандартные методы: 1) истирание абразивным полотном с закрепленными сбразивными частицами; 2) истирапие с незакрепленным абразивом, насыпанным па чугунный диск ( ASTM D 1242); 3) истирапие па машине ( колесо Табера), где износ осуществляется двумя абразивными дисками ( ASTM D 1044); мера износа - потеря объема, а для прозрачных пластиков - изменение доли рассеиваемого света после истирания; 4) истирапие струей абразива ( ASTM D 673) для пластмасс с глянцевой поверхностью. [19]

Амплитуда рассеяния каждого атома одна и та же; следовательно, поле рассеянной волны оказывается в N раз больше. Интенсивность рассеиваемого света увеличивается в N2 раз. Если бы атомы находились далеко друг от друга, мы получили бы увеличение в N раз по сравнению со случаем отдельного атома, а здесь возникает N2 раз. [20]

Явление мерцания светящихся точек происходит вследствие вращательного броуновского движения. При этом интенсивность рассеиваемого света периодически меняется во времени. Необходимо помнить, что в ультрамикроскопе видны не сами коллоидные частички, а только свет, рассеиваемый ими. [21]

Отметим, что в условиях (3.1) нигде не проявляется векторный характер электромагнитного поля. Действительно, рассеяние на гиперзвуковых решетках в газах и жидкостях нечувствительно к состоянию поляризации рассеиваемого света. [22]

Отсюда же вытекает, что на интенсивность рассеянного света влияют не только количество, но и размеры частиц - обстоятельство, значительно усложняющее практическое выполнение не-фелометрического анализа. Наконец, характерно в уравнении Рейлея присутствие множителя Д4, указывающего на то, что количество рассеиваемого света быстро возрастает с уменьшением длины волны. Если суспензия освещается белым светом, то в результате значительно большего рассеяния коротких волн рассеянный свет получается с преобладанием коротких волн и кажется поэтому голубым, в то время как проходящий свет имеет красноватый оттенок. [23]

Диаграммы Фейнмана для Комптона эффекта. е, v и 7 е, т - электрон и фотон соответственно и начальном и конечном состояниях. е - виртуальный электрон в промежуточном е состоянии. [24]

Комптон рассмотрел упругое рассеяние фотона на свободном покоящемся электроне ( что является хорошим приближением для рассеяния фотонов рентг. При рассеянии фотон передает электрону часть энергии и импульса, что соответствует уменьшению частоты ( увеличению длины волны) рассеиваемого света. [25]

Схема теневого метода Дворжака ( по Шардину. [26]

На этом основании авторы считают, что при определении нормальной скорости пламени по методу Гун - Михельсона следует пользоваться поверхностью шлирен-конуса. Позднее, в качестве дополнительного обоснования этого вывода, Брезо [54] привел фотографии несветящсйся зоны пламени в рассеянном свете от частиц дыма ( NH4C1 или ZnO), введенного в горючую смесь. Интенсивность рассеиваемого света пропорциональна объемной концентрации взвешенных в газе частиц и должна поэтому уменьшаться либо при превращении твердых частиц в газ - при распаде NH4C1 - - NH3 4 НС1 ( температура распада 350), либо, как в случае ZnO, по мере снижения плотности газа, достигая минимального значения в зоне реакции. Судя по фотографиям таких пламен, на расстоянии около 1 мм от светящейся зоны и приблизительно в мосте расположения границы шлирен-конуса наблюдается резкое ослабление света, рассеиваемого частицами дыма, чем, по мнению Брезе, подтверждается, что шлирен-конус отмечает расположение реакционной зоны и что именно он должен фигурировать при рассмотрении всех вопросов выделения энергии, скорости сгорания и др. Видимый же конус, несмотря на его очевидную наглядность, представляет в этом отношении малый интерес [ 54, стр. [27]

Колебательная спектроскопия включает также метод комбинационного рассеяния. Спектроскопия комбинационного рассеяния основана на явлении неупругого рассеяния света. Энергия рассеиваемого света отличается от энергии падающего света на величину, соответствующую энергии колебательного возбуждения. Взаимодействие между светом и колеблющейся молекулой зависит от ее поляризуемости. Соответствующий оператор, по которому определяется правило отбора, представляет собой оператор квадрупольного момента, включающий квадраты координат. Эта матрица имеет ненулевые элементы на диагонали и на расстоянии двух элементов от нее. На первый взгляд может показаться, что An должно быть равно 2, однако исследование матричных элементов показывает, что они зависят только от ненулевых элементов матрицы Q. Поэтому правило отбора в спектроскопии комбинационного рассеяния, выраженное через Ал, в приближении гармонического осциллятора должно было бы совпадать с правилом отбора в спектроскопии инфракрасного поглощения. Однако в дальнейшем мы убедимся, что существуют налагаемые симметрией правила отбора, которые неодинаковы для инфракрасной спектроскопии и спектроскопии комбинационного рассеяния. [28]

Схема теневого метода Дворжака ( по Шардину. [29]

На этом основании авторы считают, что при определении нормальной скорости пламени по методу Гун - Михельсона следует пользоваться поверхностью шлирен-конуса. Позднее, в качестве дополнительного обоснования этого вывода, Брезе [54] привел фотографии несветящейся зоны пламени в рассеянном свете от частиц дыма ( NH4C1 или ZnO), введенного в горючую смесь. Интенсивность рассеиваемого света пропорциональна объемной концентрации взвешенных в газе частиц и должна поэтому уменьшаться либо при превращении твердых частиц в газ - при распаде NH4C1 - - NH3 HC1 ( температура распада 350), либо, как в случае ZnO, по мере снижения плотности газа, достигая минимального значения в зоне реакции. Судя по фотографиям таких пламен, на расстоянии около I мм от светящейся зоны и приблизительно в месте расположения границы шлирен-конуса наблюдается резкое ослабление света, рассеиваемого частицами дыма, чем, по мнению Брезе, подтверждается, что шлирен-конус отмечает расположение реакционной зоны и что именно он должен фигурировать при рассмотрении всех вопросов выделения энергии, скорости сгорания и др. Видимый же конус, несмотря на его очевидную наглядность, представляет в этом отношении малый интерес [ 54, стр. [30]

Страницы: 1 2 3