Cтраница 2
При этом величина кванта ( порции) испускаемого света, а эта величина, обратно пропорциональная длине волны, зависит от энергетических уровней смещающихся электронов. В свою очередь энергетические уровни электронов, их кинетическая и потенциальная энергия зависят от величины заряда ядра: в атоме, имеющем большой заряд ядра, электроны, вращающиеся по какой-нибудь орбите, например, по внутренней, ближайшей к ядру, должны обладать большей энергией, чем электроны, двигающиеся по такой же орбите вокруг ядра с малым зарядом. Только при этом условии возможно равновесие в атоме. [16]
По классической электродинамике этой же величине равна частота VKJI испускаемого света. С частотой VKI совпадает частота VKB, вычисленная по квантовым соотношениям для перехода между двумя орбитами, если считать что оба квантовых числа nt и nk, характеризующих эти орбиты, велики, а разность между ними ( nk - ftj) - мала. Таким образом, для относительно медленных колебаний между результатами, вычисленными классическим и квантовым методом, имеет место совпадение. [17]
Если предположить, что энергия поглощенного света равна энергии испускаемого света, то вещество должно быть бесцветным. Почему же вещества бывают цветными. [18]
В области этих длинных волн следует ожидать совпадения частоты испускаемого света, вычисленной по квантовой теории, с частотой, определяемой классическими методами, т.е. с частотой обращения электрона. [19]
Особое внимание во второй главе уделяется как качественному характеру испускаемого света, так и количественным закономерностям, что является теоретической основой большого числа количественных исследований, рассматриваемых в последующих главах. В этой главе кратко разобрана также и экспериментальная сторона исследования спектров испускания. [20]
Если предположить, что энергия поглощенного света равна энергии испускаемого света, то вещество должно быть бесцветным. Почему же вещества бывают цветными. [21]
В явлениях фосфоресценции и флюоресценции связь между возбуждающим и испускаемым светом дается правилом Стокса, утверждающим, что лучистая энергия переходит здесь от света большей частоты к меньшей, а не наоборот. [22]
В явлениях фосфоресценции и флюоресценции связь между возбуждающим и испускаемым светом дается правилом Стокса, утверждающим, что лучистая энергия переходит здесь от света большей частоты к меньшей, а не наоборот. Несмотря на некоторые несомненные исключения, правило это охватывает громадное большинство исследованных случаев. [23]
Вследствие какой-то предварительной потери возбужденной молекулой некоторой части ее энергии испускаемый свет обычно имеет большую длину волны ( меньшую энергию), чем поглощаемый. Флуоресценция особенно характерна для сложных органических молекул, имеющих жесткую структуру, таких, как полициклические ароматические или гетероциклические соединения. [24]
Нагретая макроскопическая частица больших ( по сравнению с характерной длиной испускаемого света) размеров излучает в соответствии с оптическими свойствами своей поверхности. Изолированные атом или молекула - макроскопические частицы - могут излучать набор фотонов со строго заданными частотами. [25]
РЕЗОНАНСНАЯ ЛИНИЯ - спектральная линия атома, для к-рой частота испускаемого света совпадает с частотой излучения, поглощаемого атомом в осн. [26]
Это должно быть ближе к экспериментальному критерию по минимально обнаруживаемой интенсивности испускаемого света, который де-дектируют фотоумножители ( в эксперименте), нацеленные на пограничный слой. [27]
Важно, что эта спектральная плотность достигается одновременно с высокой интенсивностью испускаемого света; это принципиально отличается от обычных спектральных методов, в которых высокое спектральное разрешение ведет к потере интенсивности. Спектральная чистота излучения лазера тесно связана с его когерентностью. [28]
Аналогично, для переходов, для которых ДЖ 4: 1, испускаемый свет поляризован по кругу в плоскости ху. Отметим, кстати, что исследования эффекта Зеемана представляют один из наилучших способов определения характеристик состояний, приводящих к атомным спектрам. [29]
В принципе этот метод включает введение образца бериллия в дуговой разряд, испускаемый свет диспергируется моно-хроматором и интенсивность спектральных линии бериллия измеряют фотоэлектрическим способом. Спектрографический метод был также применен для определения бериллия в форме аэрозоля. В этом случае необходимо перевести бериллии в раствор, химически экстрагировать, высушить и ввести в дуговой разряд. [30]