Дифрагированный свет

Cтраница 2

Схема опыта для измерения поляризации при отражении.| Влияние поляризации на отражение. [16]

Поляризация часто наблюдается и в дифрагированном свете, при отражении от штрихов дифракционной решетки. Благодаря тому, что решетки поляризуют свет, может оказаться, что энергия дифрагированного пучка зависит от состояния поляризации падающего луча. Объяснение их весьма сложно и до сих пор нет теории, которая могла бы объяснить целый ряд экспериментально полученных закономерностей. Так, например, прямоугольная форма штриха приводит к максимальной поляризации света, при изменении профиля штриха ( при угле между гранями 110 - 120) поляризация практически не наблюдается. Для уменьшения поляризации света, отраженного данной решеткой, необходимо, чтобы свет падал нормально к граням штриха и чтобы решетка использовалась под углом блеска. [17]

Выражение (1.6) представляет собой разложение поля дифрагированного света по порядкам дифракции. [18]

Интервал [ I ] соответствует быстрому затуханию дифрагированного света. Интервал [ II ] представляет собой квазистационарную область после быстрого затухания, как показано на рис. 3.6.2, а. [19]

Составляющая первого спада при различных периодах решетки. сплошные криные - теоретические значения согласно уравнению. штриховые - экспериментальные результаты. [20]

На рис. 3.6.2 показаны типичные осциллограммы интенсивности дифрагированного света в двух масштабах времени, когда период дифракционной решетки составлял 3 6 мкм. Интенсивность дифрагированного света быстро нарастает и снижается до нуля с постоянной времени Т 2 мкс. После этого спада интенсивность шфра-гировзнного света вновь постепенно нарастает до уровня стационарной дифракции с постоянной времени 70 мкс. Стационарный уровень интенсивности дафрагирован-ного света, показанный на том же рисунке, дает представление об уровне дифракции на решетке, относящемся к фотопотемнению. На рис. 3.6.3 показаны различные наблюдавшиеся кривые затухания составляющей первого спада для различных периодов решетки. [21]

Экспериментальная установка ия нестационарного дифракционного метода. [22]

Поскольку этот метод является нулевым, т.е. интенсивность дифрагированного света перед возбуждением равна нулю, он очень чувствителен к небольшим изменениям показателя преломления. [23]

До сих пор мы пренебрегали действием фазовой пластинки а дифрагированный свет, отмечая, что ее наличие очень слабо изменяет первоначальную картину дифракции. Хотя изменения, вносимые фазовой пластинкой в точке S, вообще весьма слабы, все же они производят вторичные явления, которые любопытно уточнить. [24]

Акустооптические модуляторы света, а - режим дифракции Рамана - Ната. б - режим брэгговской дифракции. [25]

Если высокочастотная звуковая волна промодуяирована несущим информацию сигналом, то дифрагированный свет будет также промодулирован тем же сигналом. В таком режиме работы свет в нулевом порядке должен быть экранирован с помощью соответствующим образом расположенной диафрагмы. Если индекс модуляции kAnL 2 4 ( см. разд. Для высоких частот ( малых Л) максимальная достижимая длина L оказывается слишком малой для практических применений ( см. задачу 10.1) вследствие того, что при этом требуется чрезвычайно большая мощность звука. Поэтому модуляторы света Рамана - Ната могут работать лишь при низких частотах и, следовательно, иметь ограниченные полосы. [26]

Из (9.5.29) следует, что при низкой эффективности дифракции интенсивность дифрагированного света пропорциональна интенсивности звука. Это используется в акустических модуляторах оптического излучения. Для модуляции интенсивности звука используется сигнал, содержащий передаваемую информацию. [27]

В разделе 7.4 было показано, что при считывании линейно поляризованным светом дифрагированный свет имеет линейную поляризацию, отличающуюся от исходной. В частности, поляризация света в дифракционном порядке может быть ортогональна к исходной. В этом случае, если за модулятором располагается анализатор, скрещенный для света исходной поляризации, то он полностью пропускает дифрагировавший свет, Нулевой порядок и ореол имеют в общем случае эллиптическую поляризацию. Реальный анализатор осуществляет такое подавление не полностью, для него можно записать Т Т0 sin2 A / 0, где Т - коэффициент пропускания для света скрещенной поляризации. [28]

Графики сложения колебаний при отрицательном ( а и положительном ( б фазовом контрасте.| Оптическая схема получения фазового контраста. [29]

Через нее должен проходить весь недифрагированный свет от источника, причем величина дифрагированного света, прошедшего через эту же пластинку 7, незначительна. [30]

Страницы: 1 2 3 4 5