Выходящий свет
Cтраница 2
Степень поглощения светового потока раствором неодинакова для потоков с различными Я, составляющих белый свет. В результате выходящий свет часто бывает окрашен. [16]
Поэтому между выходящими лучами образуются всеврзможные разности фаз. В других местах выходящий свет имеет эллиптическую поляризацию ( в том числе циркулярную) с изменяющимися параметрами эллипса. Посмотрев на поверхность компенсатора через николь, обнаружим периодическое изменение освещенности, которое и свидетельствует о поляризации входящего в компенсатор света. [17]
У лазера, излучающего в поперечную моду, возникают определенные фазовые соотношения между значениями напряженности поля в различных точках выходного зеркала. Тем самым обеспечивается способность выходящего света к интерференции. [18]
В качестве измерительной ячейки чаще всего используют либо цилиндрическую ( если измерение рассеянного света проводить при разных углах), либо прямоугольную ( для измерений под углом 90) кювету из полированного оптического стекла с пришлифованными пробками. Во избежание обратного отражения при выходе из кюветы и на боковых стенках выходящий свет направляется в ловушку. Для измерения рассеяния света при различных температурах измерительную кювету помещают в специальный термостат. Внутренние детали установки зачерняют. Интенсивность рассеянного света измеряют специально подобранными фотоэлектронными умножителями с малым значением темнового тока. Для устранения искажения результатов вследствие нестабильности светового потока ртутной лампы обычно применяют компенсационную схему, по которой часть света попадает на контрольный фотоумножитель. Непрерывное сопоставление измеряемого и контрольного сигналов позволяет исключить нестабильность источника. [19]
В последнее время довольно широким распространением пользуется так называемый концентрационный колориметр КОЛ-1. Оптическая часть прибора принципиально от колориметра Дюбоска не отличается, но на пути выходящего света, между окуляром и преломляющей призмой, поставлена обойма с 7 светофильтрами, что дает возможность работать со светом определенной области спектра. [20]
 |
Вращение плоскополяризованного света эквимолярными растворами d - и / - изомеров одного и того же вещества. Вращение происходит в равной степени, по в противоположных направлениях. [21] |
При пропускании плоскополяризованного света через многие твердые тела, жидкости, газы или растворы положение плоскости поляризации остается неизменным. Однако существуют некоторые вещества, которые оказывают влияние на пучок проходящего через них плоскополяризованного света; выходящий свет имеет плоскость поляризации, повернутую относительно плоскости поляризации падающего света. Такие вещества называют оптически активными, и для каждого из них может быть найдено изомерное соединение, обладающее идентичными физическими свойствами, за исключением взаимодействия с плоскополяризованным светом. Обычно измеряют удельное вращение [ а ], равное QV / ml ( град-см 3 / г-см), где ( т / У) - количество граммов изомера на 1 л раствора и / - путь, проходимый лучом в растворе. [22]
Компеп-сатпр оптический), расположенную между двумя поля-ризаторами, поляризующие направления к-рых параллельны ( перпендикулярны) друг другу составляют угол 45 с оптич, осью пластинки. I, зависят от длины волны К ( 6 2nl ( n0 - пе) / Я), то состояние поляризации, а следовательно и интенсивность выходящего света ( см. Интерференция поляризованных лучей), также имеет спектральную зависимость. При достаточно большой разности показателей преломления фазовой пластинки ( п0 - пе) состояние поляризации выходящего из нее света может меняться в зависимости от Ji, от линейной, совпадающей с падающей, через все фазы эллиптической, до линейной, ортогональной исходной. Если поляризация света, прошедшего фазовую пластинку, совпадает с поляризующим направлением поляризатора на выходе, то наблюдается максимум в интенсивности выходящих интерферирующих поляризов, лучей; если соответствующие поляризации ортогональны, то наблюдается минимум. [23]
Наконец, можно привести, что при прохождении некоторых из призматических цветов через прозрачное окрашенное тело выходит промежуточный цвет. Так, например, если на прозрачное красное стекло падает зелень, то желтовидные лучи, если они скрываются смешанными с этой зеленью на ряду с прочими, проходят через стекло и делают выходящий свет желтоватым. [24]
 |
Величина r2 (. cjg / 7c7 задаваемая формулой, как функция времени при следующих значениях параметра возбуждения. а - 4 и б - ( jogr e / jcj L 22 ( Ackerhalt, Milonni and Shih, 1985. [25] |
С точки зрения эксперимента, порог нестабильности, как правило, слишком высок для наблюдения в однородно-уширенном одномодовом лазере. Однако используя одномодовый кольцевой NHs - лазер с очень большим коэффициентом усиления, работающий в дальней инфракрасной области спектра, авторы работы ( Weiss, Klische, Ering and Cooper, 1985) добились наблюдения последовательности пульсаций выходящего света, включающих последовательность удвоения периода и, в конечном счете, - хаос. Хаотическое состояние наиболее легко распознается по изменению спектра от дискретного к непрерывному. На рис. 18.36 показана последовательность спектров, записанных по мере постепенной настройки кольцевого NHs - лазера на центр линии. Видно продвижение от линейчатого спектра к непрерывному. [26]
Этот простой полуклассический анализ пренебрегает квантовыми флуктуациями системы, которые становятся особенно важными в окрестности бистабиль-ности. В действительности, они в общем случае вынуждают систему переключаться где-то между точками D и А и между С и 5, а не точно там, где указано на рис. 16.11. Можно показать в рамках полностью квантового рассмотрения ( Bonifacio and Lugiato, 1978а; Narducci, Gilmore, Da Hsuan Feng and Agarwal, 1978), что большие полевые флуктуации появляются в критической области переключения и что выходящий свет имеет некогерентную составляющую, спектральная плотность которой изменяется коренным образом по мере прохождения бистабильного цикла. Спектр становится много уже, чем спектр естественно уширенной линии в точке D на рис. 16.11. Он уширяется по мере продвижения к точке А и становится трехгорбым в точке В. В точке С он снова становится одногорбым, но имеет ширину, существенно превышающую естественную ширину линии. Эти изменения спектра отражают фундаментальные изменения в механизме излучения. Около точки В и выше, где поглощающая среда близка к насыщению, каждый атом излучает более или менее независимо в резонансном вынуждающем поле. Поэтому, можно ожидать трехгорбый спектр, характерный для спонтанного излучения в когерентном поле ( ср. Однако около точки С вынуждающее поле не является достаточно сильным, чтобы преодолеть взаимодействие между атомами, и система излучает в кооперативном или сверхизлучательном режиме, который будет обсуждаться в разд. Это характеризуется уширением линии излучения. В области между D и А сильное поглощение резонансной средой вызывает сужение спектра проходящего через нее света по сравнению с естественно уширенной линией. Это еще раз показывает, что переключение, которое происходит в области бистабильности, соответствует переходам между кооперативным и некооперативным процессами излучения. [28]
Рассмотрим вначале двойной монохроматор нулевой дисперсии. Выше отмечалось, что данный прибор при отсутствии у него средней щели дает излучение через выходную щель в виде неразложенного света, который по спектральному составу тождествен вошедшему в прибор через входную щель. Спектральный состав выходящего света через щель легко изменять по желанию путем экранирования отдельных участков спектра, расположенного в плоскости средней щели. [29]
 |
Прохождение света через раствор, заключенный в стеклянный сосуд. [30] |
Страницы: 1 2 3