Частично когерентный свет

Cтраница 1

Частично когерентный свет, общая интенсивность которого равна /, можно рассматривать как совокупность двух составляющих: когерентной с интенсивностью у / где у - степень когерентности света, и некогерентной с интенсивностью ( 1 - у) I-При наложении частично когерентных волн интерферируют только их когерентные составляющие. [1]

Это дифракция частично когерентного света ( 0 V 1), описанию которой и посвящено последующее изложение. Пользуясь введенными ранее терминами, укажем, что в данном случае изучается пространственная когерентность. [2]

Осветительная система и система, формирующая изображение. [3]

Излагая теорию формирования изображения в частично когерентном свете, мы хотим показать, каким образом можно вычислить распределение интенсивности в плоскости изображения в любой заданной экспериментальной ситуации и при этом выяснить, какую роль играют в таком процессе по отдельности освещение, объект и оптика, формирующая изображение. Можно надеяться, что это позволит более правильно интерпретировать результаты эксперимента. Ниже мы излагаем ряд разных методов анализа, которые дают возможность предсказывать распределение интенсивности на изображении в тех или иных условиях эксперимента. [4]

Уравнение (6.2.14) аналогично закону (4.3.19) скалярной теории для интерференции частично когерентного света. [5]

Один из разделов этой главы посвящен вопросу о дифракции частично когерентного света. При изложении основ дифракционной теории оптических инструментов рассмотрен новый метод получения объемного изображения - голография. [6]

Это уравнение известно как общий закон интерференции стационарных оптических полей, или как общий закон интерференции для частично когерентного света. Для представления выбранной пары точек поля освещенности используется, как и на рис. 6.7, экран с расположенными на нем определенным образом точечными отверстиями. [7]

Представления (8.5.1) и (8.5.3) оказались очень полезными при рассмотрении различных проблем статистической оптики, как очевидно, например, из анализа некоторых задач распространения частично когерентного света, рассмотренного в гл. [8]

Иллюстрация схемы и обозначений для формулы ( James and Wolf, 1991a.| Изменения, создаваемые интерференцией в аксиальной точке PQ [ ] в спектре Планка при разных значениях d. Предполагалось, что источник находится при температуре Т 3000 К и стягивает угловой полудиаметр а х 10 - рад. в точке О. Единицы измерения на вертикальной оси произвольные ( James and Wolf, 199 la. [9]

Другой концептуально простой способ для иллюстрации влияния когерентности на оптический спектр основан на интерференционном эксперименте Юнга. Если отверстия освещаются частично когерентным светом, то спектр света в интерференционной картине будет отличаться от спектра падающего на отверстия света по двум причинам: из-за дифракции на отверстиях и вследствие корреляции света в двух этих отверстиях. Однако, как было впервые показано Джеймсом и Вольфом ( James and Wolf, 1991a, b), изменения, возникающие благодаря частичной когерентности, существенны лишь тогда, когда ширина полосы частот падающего света достаточно велика. [10]

Зависимость нормализованного фазового параметра LP-мод волоконного световода от нормализованной частоты. [11]

Следует также отметить, что LPfp-моды, с их однородной линейной поляризацией лишь в одном поперечном направлении во всем сечении волоконного световода, хорошо подходят не только для описания распределений полей мод и их интенсивностей и для анализа распространения мод в слабонаправляющих волокнах, но также весьма хороши для практических приложений. Действительно, используемые на практике источники излучения, в основном, генерируют когерентный или частично когерентный свет. Чаще всего такими источниками излучения оказываются лазеры. [12]

Интересным частным случаем являются астрономические источники типа звезд. В этом случае на границу атмосферы ( С - убывающая функция высоты z) падает уже частично когерентный свет. [13]

Например, если частично когерентный свет преломляется на апертуре, линейные размеры которой порядка или меньше, чем ширина поперечных корреляций падающего света, то свет, прошедший через апертуру будет пространственно когерентным. Однако, если размер апертуры достаточно большой, проходящий через него свет будет частично когерентным. Следовательно, можно ожидать, что на спектр света, который проходит через апертуру, будет, в общем случае, влиять размер апертуры. [14]

Фактически здесь рассмотрены различные варианты опыта Юнга. Мы увидим, почему на первый взгляд простой опыт следует описывать с использованием представлений и об интерференции, и о дифракции частично когерентного света. [15]

Страницы: 1 2