Cтраница 3
Если исследуется не спектр испускания самого источника излучения, а спектр поглощения вещества, то оптическая схема освещения щели выглядит иначе. Одним из основных требований остается требование наиболее полного использования светосилы спектрального прибора. Кроме того, источник излучения должен быть расположен относительно щели таким образом, чтобы между ним и щелью могла быть расположена кювета с поглощающим веществом. Излучение должно проходить через кювету таким образом, чтобы просвечиваемый объем определяемого вещества был бы максимальным. [31]
Это означает, во-первых, что нельзя говорить о светосиле спектрального прибора без указания величины разрешающей способности. Последнее обстоятельство особенно важно при сопоставлении светосилы различных спектральных приборов. [32]
В 193 / - 1933 гг. последние описали оригинальную конструкцию спектрографа, основанного на этом принципе. По данным этих авторов, им удалось добиться значительного повышения светосилы рентгеновских спектральных приборов и, работая при больших расстояниях между щелью спектрографа, кристаллом и фотопленкой, довести разрешающую способность спектрографов этого типа до величины около 2700, что сопоставимо с разрешающей способностью существующих двойных кристалл-спектрографов. Особенностью геометрических условий фокусировки таких приборов, как показал Кунцль [10], является зависимость радиуса кривизны их кристалла от длины волны и, следовательно, от угла ( Брегга - Вульфа) отражающихся от него рентгеновских лучей. [33]
Rk / dKk / dk ( К - длина волны, k - частота) и 2) светосила, или световой поток, пропущенный прибором от источника с единичной мощностью на единицу поверхности для единичного спектрального интервала. Очевидно, что второй параметр зависит от разрешающей способности, поэтому сопоставление светосилы спектральных приборов следует производить только при их одинаковой разрешающей способности. [34]
Описанное выше явление интереференционной модуляции послужило основой для создания спектрометров принципиально нового типа, в которых зачастую нет необходимости использовать призмы и дифракционные решетки. Речь идет о спектрометрах с интерференционной селективной амплитудной модуляцией ( СИСАМ) и Фурье-спектрометрах, обладающих рядом исключительно ценных качеств и, в частности, огромной светосилой, на несколько порядков превышающей светосилу обычных спектральных приборов. Эта особенность делает подобные приборы весьма перспективными, например, при изучении малоинтенсивных свечений, а также при решении многих других задач. В настоящее время этот круг вопросов интенсивно разрабатывается как с теоретической, так и с практической точек зрения, включая освоение промышленного выпуска таких приборов. [35]
Это означает, во-первых, что нельзя говорить о светосиле спектрального прибора без указания величины разрешающей способности. Последнее обстоятельство особенно важно при сопоставлении светосилы различных спектральных приборов. [36]
При сравнении различных диспергирующих элементов следует учитывать, что призма в отличие от дифракционной решетки дает всего один спектр, поэтому не требуется отделения спектров высших порядков. Это облегчает эксперимент и в некоторых случаях позволяет более эффективно исследовать малые световые потоки. Однако здесь возникает весьма сложный вопрос о светосиле спектральных приборов. Ее оценки требуют дополнительного исследования и обоснования. Эту важную характеристику спектрального прибора мы рассмотрим весьма кратко. [37]
Установим связь между спектральной яркостью источника излучения и непосредственно измеряемой с помощью спектрального прибора фотометрической величиной. Этой величиной при фотографической регистрации является освещенность спектра, а при фотоэлектрической регистрации - поток излучения, концентрирующийся в нем. Коэффициент пропорциональности между яркостью источника и измеряемой фотометрической величиной называется светосилой спектрального прибора. В соответствии с измеряемой фотометрической величиной различают светосилу по освещенности и светосилу по потоку, так как они по-разному зависят от параметров спектрального прибора. Кроме того, светосила спектрального прибора зависит от соотношения между шп-рпной спектра н шириной аппаратной функции. [38]
Допустим сначала, что мы имеем идеальный спектральный прибор с бесконечно узкой аппаратной функцией при бесконечно малой ширине входной щели. Освещенность такой площадки зависит от величины В ( v) и светосилы спектрального прибора. [39]
Установим связь между спектральной яркостью источника излучения и непосредственно измеряемой с помощью спектрального прибора фотометрической величиной. Этой величиной при фотографической регистрации является освещенность спектра, а при фотоэлектрической регистрации - поток излучения, концентрирующийся в нем. Коэффициент пропорциональности между яркостью источника и измеряемой фотометрической величиной называется светосилой спектрального прибора. В соответствии с измеряемой фотометрической величиной различают светосилу по освещенности и светосилу по потоку, так как они по-разному зависят от параметров спектрального прибора. Кроме того, светосила спектрального прибора зависит от соотношения между шп-рпной спектра н шириной аппаратной функции. [40]
В общем случае слагаемые, содержащие z2 и у2 одновременно, в нуль не обращаются. Это означает, что в спектре каждого порядка точка А изображается лучами каждой длины волны астигматически. В точке А получается изображение А в виде вертикального отрезка, в точке А - в виде горизонтального отрезка. Здесь мы не будем подробно рассматривать влияние аберраций на форму спектральных линий, так как этот вопрос хорошо рассмотрен в специальной литературе. Отметим только, что классический путь снижения аберраций сферической решетки состоит в ограничении ее размеров и высоты входной щели и приводит к весьма малой светосиле спектрального прибора. Особенно значительно снижается светосила в рентгеновской области спектра, так как коэффициенты аберраций возрастают с уменьшением угла скольжения. [41]