Cтраница 2
ХС, как правило, окрашены, чаще от желтого до темно-коричневого цвета, прозрачны в инфракрасной области спектра ( макс, пропускание 60 - 80 %) и имеют очень простую структуру спектров поглощения. У As2S, резко выражены полосы поглощения 4 2 и 6 5 мк и слабее 11 мк. ХС определяется характером поглощения As2S, и As2Ses, причем нек-рые стекла пригодны для получения хороших светофильтров с краем полосы пропускания от 0 6 до 2 - 3 мк. К недостаткам ХС следует отнести их пониженную химия, стойкость и склонность к кристаллизации. [16]
Это изменение электропроводимости халькогенидных стекол обусловлено главным образом изменением концентрации носителей тока. Халькогенидные стекла, как правило, бывают от желтого до темно-коричневого цвета, однако они отличаются прозрачностью в инфракрасной области спектра ( максимальное пропускание 60 - 80 %) и имеют очень простую структуру спектров поглощения. Оптическое поглощение у большинства халькогенидных стекол определяется характером поглощения As2S3 и AsaSeg. Ряд стекол пригоден для получения хороших светофильтров с краем полосы пропускания от 0 6 до 2 - 3 мк. [17]
Если вместо одной крупинки стекла взять мелкий порошок однородного стекла ( например, оптическое стекло определенного сорта, измельченное в порошок с крупинками размером около 0 5 мм) и, поместив в кювету с плоскими стенками, залить его какой-либо жидкостью, то, вообще говоря, такая кювета представит собой тело, оптическая однородность которого очень несовершенна: пучок света, проходящий через кювету, будет сильно рассеиваться в стороны; в направлении первичного пучка пройдет сравнительно мало света. Но если подобрать жидкость, как было указано выше, то, несмотря на сильную физическую неоднородность, наша кювета будет оптически однородным телом, сквозь которое пучок света пройдет, не ослабляясь. В действительности, осуществить опыт в таком простом виде невозможно, ибо стекло и жидкость обладают различной дисперсией, так что среда оказывается оптически однородной только для сравнительно узкого интервала длин волн. Свет именно этой спектральной области будет проходить через кювету без ослабления, а другое излучение испытает значительное рассеяние в стороны. При достаточной толщине кюветы можно добиться того, что проходящий свет будет ограничен очень узким интервалом длин волн ( около 3 0 - 5 0 нм), и такая кювета будет служить хорошим светофильтром. При незначительном нагревании кюветы можно наблюдать, как меняется окраска проходящего света, что обусловливается различной температурной зависимостью показателя преломления стекла и выбранной жидкости. [18]
Если вместо одной крупинки стекла взять мелкий порошок однородного стекла ( например, оптическое стекло определенного сорта, измельченное в порошок с крупинками размером около V2 мм) и, поместив в кювету с плоскими стенками, залить его какой-либо жидкостью, то, вообще говоря, такая кювета представит собой тело, оптическая однородность которого очень несовершенна: пучок света, проходящий через кювету, будет сильно рассеиваться в стороны, в направлении первичного пучка пройдет сравнительно мало света. Но если подобрать жидкость, как было указано выше, то, несмотря на сильную физическую неоднородность, наша кювета будет оптически однородным телом, сквозь которое пучок света пройдет, не ослабляясь. В действительности, осуществить опыт в таком простом виде невоз можно, ибо стекло и жидкость обладают различной дисперсией, так что среда оказывается оптически однородной только для сравнительно узкого интервала длин волн. Свет именно этой спектральной области будет проходить через кювету без ослабления, а другое излучение испытает значительное рассеяние в стороны. При достаточной толщине кюветы можно добиться того, что проходящий свет будет ограничен очень узким интервалом длин волн ( около 3 0 - 5 0 нм), и такая кювета будет служить хорошим светофильтром. При незначительном нагревании кюветы можно наблюдать, как меняется окраска проходящего света, что обусловливается различной температурной зависимостью показателя преломления стекла и выбранной жидкости. [19]