Cтраница 1
Свечение оболочек при отсутствии ионизационного равновесия может также наблюдаться в случае звезд типа Be. Как известно, из этих звезд происходит иррегулярное выбрасывание вещества. Если мощность выбрасывания вещества убывает, то количество квантов высокочастотного излучения, доходящих от звезды до выброшенной ранее оболочки, возрастает. Благодаря этому усиливается ионизация атомов в оболочке. [1]
Одним из примеров свечения оболочки при отсутствии ионизационного равновесия является Новая Геркулеса 1 - 934 г. после апрельского минимума блеска. До минимума в течение нескольких месяцев из звезды происходило мощное выбрасывание вещества, приведшее к образованию очень протяженной и разреженной оболочки. Под действием излучения звезды начался процесс ионизации в оболочкег вызвавший появление ярколинейчатого спектра, характерного для газовых туманностей. Благодаря этому началось вторичное возрастание блеска Новой Геркулеса, продолжавшееся более месяца. [2]
Для теории свечения новых звезд большой интерес представляет также задача о свечении оболочки в первый период вспышки. Свечение оболочки в это время происходит как за счет энергии, заключенной в оболочке в начале вспышки ( оболочка высвечивается), так и за счет энергии, поступающей в оболочку от самой звезды. [3]
Однако в некоторых случаях интенсивность ионизующего излучения меняется довольно быстро, что влечет за собой свечение звездной оболочки при отсутствии ионизационного равновесия. [4]
Увеличение числа ионизованных атомов в оболочке влечет за собой увеличение числа рекомбинаций, а значит и усиление свечения оболочки в спектральных линиях. [5]
Для теории свечения новых звезд большой интерес представляет также задача о свечении оболочки в первый период вспышки. Свечение оболочки в это время происходит как за счет энергии, заключенной в оболочке в начале вспышки ( оболочка высвечивается), так и за счет энергии, поступающей в оболочку от самой звезды. [6]
Если оптическая толщина оболочки до вспышки звезды меньше единицы, то сразу после вспышки начинается свечение всей оболочки. Усиление свечения оболочки происходит вследствие увеличения числа ионизованных атомов в каждом объеме. [7]
Если оптическая толщина оболочки до вспышки больше единицы, то сначала начинают светиться ближай-щие к звезде части оболочки, а затем и более далекие. Усиление свечения оболочки в этом случае происходит вследствие постепенного увеличения светящегося объема. [8]
Наружный слой клеток пробки яркий, голубовато-зеленый; внутренние слои пробки имеют голубовато-синее свечение оболочек; содержимое - темно-красное, почти черное. Группы лубяных волокон зеленовато-голубые. При-камбиальные слои имеют голубовато-зеленоватое свечение. [9]
В соответствии с этим в ядре диффузионного пламени процесс нагрева горючего газа продуктами сгорания развивается по-разному в зависимости от характера этого газа. Если горючий газ состоит из теплоустойчивых компонентов: водорода и окиси углерода ( например, водяной генераторный газ), то никаких химических изменений в этой зоне не происходит. Поэтому внутренняя часть диффузионного пламени остается прозрачной, а все пламя в целом хотя и имеет голубой цвет, обусловленный свечением пламенной оболочки, но все же в целом прозрачно. [10]
При решении указанной задачи следует различать два случая. Если среднее время пребывания кванта в среде мало по сравнению с промежутком времени, в течение которого интенсивность источников излучения заметно меняется, то можно считать, что в каждый момент времени в среде осуществляется лучистое равновесие. В этом случае рассмотрение нестационарных процессов свечения сводится к рассмотрению стационарных процессов. Например, чтобы определить изменение свечения неба с течением времени, достаточно найти свечение неба при определенном положении Солнца, а затем в окончательных формулах учесть зависимость зенитного расстояния Солнца от времени. Другим примером может служить свечение оболочек новых звезд. Тем не менее расчет спектра оболочки обычно можно выполнять по формулам, полученным при предположении о наличии в оболочке лучистого равновесия. [11]
Мы видим лишь проекцию туманности, а на самом деле она сферической формы. Поперечники планетарных туманностей огромны - порядка светового года. Следовательно, излучение туманности не может быть просто рассеянным в ней излучением звезды. Особый характер свечения туманности подтверждается и видом ее спектра. В нем главную роль играют эмиссионные линии, принадлежащие атомам водорода, гелия, дважды ионизованным атомам кислорода и другие, тогда как в спектре центральной звезды этих линий нет. Как мы уже говорили выше, спектр, состоящий из эмиссионных линий, характерен для излучения нагретого разреженного газа. Каким же путем возбуждается свечение планетарных туманностей, откуда, в данном случае, берется излучаемая энергия. Ответ на этот вопрос был дан еще в тридцатые годы. Разработанная тогда теория свечения планетарных туманностей сыграла важную рэль в объяснении свечения звездных оболочек и, следовательно, в истолковании различных явлений, связанных со звездными взрывами. [12]