Свечение - плазма
Cтраница 2
Из анализа фоторазверток и осциллограмм давления и свечения плазмы было установлено, что отношение скорости падающего фронта свечения плазмы к скорости отраженной плазмы уменьшается с ростом начального давления воздуха в трубе. [16]
Если давление в меж-электродном пространстве не слишком высоко, то в этом объеме возникает объемная ионизация, сопровождающаяся свечением плазмы и уве-личением силы тока. [17]
Интенсивность этого излучения при яркостном методе ( погрешность 5 - 10 %) регистрации температуры определялась [37, 41] фотометрическим сравнением разверток во времени свечения ударно-сжатой плазмы и эталонных источников света - лампы-вспышки с яркостной температурой ( 8600 Ь 200) К, импульсного капиллярного источника света с Т ( 39700 700) К и ударной волны в воздухе с Т ( 11800 600) К. [18]
Типичный кинофильм, полученный е помощью описанной аппаратуры, приведен на рис. 34.4. Как видно из приведенной последовательности кадров, в начальной Стадии процесса свечение плазмы практически полностью заполняет разрядную камеру; затем оно стягивается в сравнительно узкий плазменный шнур, бторванньгй от стенок. Заметим, что на самых ранних этапах интенсивность свечения мала и форма плазменного образования не может быть зарегистрирована жа пленке. [19]
Однажды - рассказывает Р. А. Житников - при проведении очередного эксперимента мы обнаружили, что в результате ориентации - поворота атомов в пространстве - - изменилась почему-то интенсивность свечения плазмы. [20]
При оптическом гомодинировании 4) [61] световых потоков от двух независимых лазеров, работающих в одномодовом режиме, неизбежны внешние шумовые излучения, а также тепловые шумы, обусловленные свечением плазмы разряда трубок. Результирующее излучение, являющееся одномодовым, может быть найдено методом свертки весовых функций исходных полей. Близкий по физической ситуации случай - может иметь место в лазерном гироскопе Еря наблюдении сигнала разностной частоты биений двух световых потоков, распространяющихся по контуру в противоположных направлениях. [21]
Как было уже отмечено при исследовании процессов отражения плазмы от торца трубы, согласно фоторазвертке ( рис. 7), свечение на торце по времени как бы возникает раньше, чем приходит падающий фронт свечения плазмы. Однако при детальном рассмотрении рис. 8 можно видеть, что появление свечения у торца и приход к торцу падающего фронта плазмы происходят одновременно. На фоторазвертке ( рис. 7) этого не видно вследствие сильной неоднородности свечения и искривления фронта движущейся плазмы. По этой причине несостоятельными представляются аргументы авторов [5], которые на основании подобных фоторазверток делают ошибочные заключения о положении ударного фронта относительно газоразрядной плазмы и о состоянии газа за ударной волной. [22]
В рамках того временного разрешения, которое было реализовано на приведенных снимках, различия между кадрами, отвечающими одним и тем же моментам времени, но полученными в различных разрядах при неизменных начальных условиях, оказываются небольшими. Поэтому усредненную по многим разрядам картину свечения плазмы можно рассматривать как достаточно представительную и можно сделать следующий шаг в ее расшифровке, позволяющий судить о внутренней структуре разряда. [23]
Те, Для определения поперечника излучающего объема плазмы в момент сжатия применялась скоростная развертка свечения как в свете линии На, что служило контролем за общим ходом стягивания плазмы к оси, так и в свете континуума в выбранном интервале длин волн. На рис. 34.14 приведены соответствующие развертки свечения плазмы; полученные описанным методом. [25]
Движущаяся светящаяся область принимала сферическую или тороидальную форму, причем видимое излучение плазмы наблюдалось примерно в течение 0 01 с, а вообще свечение плазмы фиксировалось не дольше 0 4 с, что существенно меньше наблюдаемого времени жизни шаровой молнии. [26]
Область разряда вначале отделялась от нормальной атмосферы тонкой мембраной, которая разрывалась при включении разряда, так что эрозионная плазмы выбрасывалась в атмосферу. Движущаяся светящаяся область принимала сферическую или тороидальную форму, причем видимое излучение плазмы наблюдалось в течение примерно 0 01 с, а вообще свечение плазмы фиксировалось не дольше 0 4 с, что существенно меньше наблюдаемого времени жизни шаровой молнии. [27]
Теория переноса излучения является одним из важнейших разделов теоретич. Ее методы находят также различные применения в других разделах физики, например в геофизике ( см. Геофизики математические задачи), в теории переноса нейтронов и при расчетах свечения плазмы. [28]
Просвечивание плазмы импульсным рентгеновским излучением с длиной волны 0 1 и 9 нм показало [156] отсутствие аномально высокой плотности плазмы, а ее измеренные значения оказались в 810 раз превосходящими плотность воздуха атмосферного давления, что хорошо согласуется с расчетом состояний за фронтом воздушной ударной волны [158], выполненным для квазиидеального газового приближения. Коэффициент оптического поглощения плазмы также не содержит каких-либо качественных аномалий и описывается моделью разреженной плазмы ( см. гл. Опыты по выходу детонационной волны в вакуум [156] и гелий [157] обнаружили отсутствие свечения плазмы, в то время как, согласно концепции [153-155], это свечение должно было бы только усилиться. Для объяснения наблюдаемых скоростей движения плазменного сгустка в [153-155] привлекались искусственные соображения о реактивной тяге при рекомбинации, в то время как эти скорости легко рассчитываются на основе теории распада разрыва на границе ВВ-воздух. [29]
Опыты по регистрации импульсов давления и свечения плазмы у торца трубы показали, что с точностью до ошибок измерений эти фронты совпадают по времени. Наличие резкого переднего фронта давления ( рис. 10), несомненно, указывает на присутствие ударной волны. В то же время ничего нельзя сказать о состоянии газа за ударным фронтом, так как за ним располагается область неоднородного свечения плазмы с неровным передним фронтом. [30]
Страницы: 1 2 3