Положительное свечение

Cтраница 3

Тлеющий разряд происходит при давлении меньше 0 1 атм. При тлеющем разряде наблюдается катодное свечение, астоново темное пространство, тлеющее ( отрицательное) свечение, темное фарадеево пространство, положительное - свечение и анодное свечение. Газ в области положительного свечения находится в состоянии плазмы ( ионизованный газ); напряжение-сотни и тысячи вольт. [31]

Тлеющий разряд происходит при давлении меньше 104 Па. При тлеющем разряде наблюдается катодное свечение, астоново темное пространство, тлеющее ( отрицательное) свечение, темное фарадеево пространство, положительное свечение и анодное свечение. Газ в области положительного свечения находится в состоянии плазмы ( ионизированный газ); напряжение - сотни и тысячи вольт. [32]

Яркость свечения положительного столба зависит от плотности тока, от давления и химической природы газа и от влияния стенок разрядной трубки При малых давлениях газа положительное свечение заполняет все сечение цилиндрической разрядной трубки. При давлениях порядка нескольких десятков миллиметров ртутного столба, а также при увеличении тока положительный столб суживается, отделяясь от стенок трубки. При давлениях порядка одной или нескольких атмосфер положительное свечение приобретает вид ярко светящегося шнура, расположенного по оси трубки. Такое отшнурование положительного столба происходит потому, что температура газа у стенок трубки меньше, чем в осевой области. [33]

На рис. 111 изображена одна из конструкций разрядных трубок с несколькими электродами, разработанная С. Э. Фришем [ ] для спектрального анализа газов. Такая конструкция трубки позволяет наблюдать в ней свечение различных типов разряда. При включении электродов 1 и 2 возникает положительное свечение в капилляре; при включении электродов 3 и 4 в качестве катода, а электрода / в качестве анода получается свечение типа полого катода. [34]

Газоразрядная трубка с холодными электродами. [35]

Непосредственно у катода К находится очень узкое темное пространство, с которым граничит первый светящийся слой, называемый катодным свечением КС. Правее этого слоя находится темное катодное пространство, имеющее резкую границу со вторым светящимся слоем, называемым тлеющим свечением ТС. Свечение этого слоя постепенно слабеет ( вправо) и переходит в темное фарадеево пространство, за которым следует столб положительного свечения ПС, простирающийся до анода А. [36]

Длина столба положительного свечения, в отличие от протяженности области катодного падения потенциала, отрицательного свечения и темного фарадеева пространства, зависящей от давления газа в разрядной трубке, определяется исключительно длиной трубки. В положительном свечении, простирающемся практически до самого анода, градиент потенциала имеет постоянное значение обычно составляя несколько вольт на 1 мм или несколько вольт на 1 см. В спектре положительного свечения преобладают полосы нейтральных молекул. Это - наглядное свидетельство того, что в темном фарадеевом пространстве, как уже было отмечено, электроны имеют ничтожную энергию. [37]

Длина столба положительного свечения, в отличие от протяженности области катодного падения потенциала, отрицательного свечения и темного фарадеева пространства, зависящей от давления газа в разрядной трубке, определяется исключительно длиной трубки. В положительном свечении, простирающемся практически до самого анода, градиент потенциала имеет постоянное значение, обычно составляющее несколько вольт на 1 мм или несколько вольт на 1 см. В спектре положительного свечения преобладают полосы нейтральных молекул. [38]

Вследствие своей малой скорости они при столкновениях не могут ионизировать атомов газа, и потому газ здесь не светится; образуется фарадеево темное пространство. Оно простирается до того места, где электроны, попав в более сильное поле, опять приобретают достаточную скорость, чтобы быть в состоянии ударами расщеплять атомы. Там начинается положительный световой столб. При столкновении с атомами отрицательные ионы задерживаются; поэтому у начала положительного светового столба происходит их накопление: газ заряжен отрицательно, что и видно по подъему кривой силы поля ( черт. Между этим отрицательным зарядом газа, с одной стороны, и анодом ( Л) - с другой, образуется то более или менее равномерное поле, которое поддерживает и равномерную ионизацию всего положительного светового столба. Это поле как раз настолько сильно, чтобы электроны на своем свободном пробеге от их освобождения до столкновения могли приобретать достаточную скорость для расщепления атомов ударом. При этом число возникающих в единицу времени ионов в каждой части пространства, занимаемого сплошным положительным свечением, равно числу самопроизвольно воссоединяющихся. Длина свободного пути электронов приблизительно обратно пропорциональна давлению. Поэтому сила поля в положительном - световом столбе при прочих равных условиях уменьшается вместе сх давлением газа. Кроме того она зависит еще от силы тока и от ширины трубки. В однородном положительном световом столбе области ионизации газа и области свободного пробега ионов вполне перемешаны, проникают одна другую. Но при некоторых еще недостаточно исследованных условиях области ионизации и области свободного пробега обособляются. Однородность столба нарушается, и положительное свечение разбивается на слои. Области ионизации, где происходит расщепление атомов и возникновение новых ионов, являются ярко светящимися чечевицами ( черт. Они разделены темными промежутками. Существование этих темных промежутков обычно объясняется тем, что возникающие в светлых слоях новые ионы вначале имеют лишь такие малые скорости, что они не в состоянии быть ионизаторами. Чтобы сделаться ударными, они, как объяснено выше, должны пробежать известный свободный путь под влиянием ускоряющей эл. Поэтому все электроны, освобожденные из своих атомов в одном поперечном сечении трубки ( светлом слое), достигнут ударных скоростей в другом сечении, находящемся от первого на расстоянии / средней длины свободного пути электрона при данных условиях. [39]

Страницы: 1 2 3