Cтраница 2
Соединив первую гипотезу кварковой динамики с гипотезой об асимптотической свободе, можно получить резко противоречащий опыту вывод о том, что при достаточно высокой энергии столкновения полное сечение должно стремиться к нулю. [16]
Ур-ния Янга - Миллса описывают частицы, обладающие асимптотической свободой. [17]
Эта наблюдаемая картина и находит естественное объяснение с помощью свойства асимптотической свободы. Роль партонов при этом играют кварки, представление о которых возникло в начале 60 - х годов в связи с феноменологической схемой классификации адронов и адронных резонансов, основанной на концепции унитарной симметрии. [18]
На малых расстояниях кварк создает цветовое поле, отвечающее, в силу асимптотической свободы, малому заряду. [19]
В соответствии с этим кварки внутри адронов почти свободны ( это называется асимптотической свободой), но при попытке кварка вырваться из адрона, преодолеть конфайнмент, силы его взаимодействия с остальными кварками адрона становятся столь большими, что бегство одиночного кварка невозможно. За счет этого сильного взаимодействия возникают новые кварк-антикварковые пары, каждый вылетающий кварк обрастает ими и в конечном счете из адрона могут вылетать только адроны. [20]
Это означает, что аа и аа падают с ростом переданного импульса ( асимптотическая свобода), а а растет. Если пренебрегать пороговыми эффектами вблизи mt, mw и тх, то удобно изображать не a. [21]
Усечением этой теории легко получаются теории для М 2 и М 1, обладающие асимптотической свободой. [22]
Эти распады очень интересны, поскольку дают богатейшие возможности количественного исследования хромодинамических эффектов в промежуточной области энергий, так сказать, на пороге асимптотической свободы. Тут очень ценна была бы даже 10-процентная точность. Уже имеющиеся данные указывают на существование неожиданных соотношений между вероятностями различных распадов и дают пищу для размышлений о роли различных механизмов взаимодействия кварков и глюонов, о механизме адро-низации - тяжелого кварка. [23]
Результатом этого развития явилось создание последовательной теории слабых и электромагнитных взаимодействий, основанной на модели Вайнберга - Салама, а также успешное описание адронных процессов в области асимптотической свободы, где применима теория возмущений. [24]
Процесс деконфайнмента упрощенно можно себе представить таким образом: сильное внешнее давление прижимает кварки в адроне друг к другу, а на малых расстояниях взаимодействие между ними ослабевает ( асимптотическая свобода) и они перестают быть связанными между собой и со своим нуклоном и могут взаимодействовать с другими свободными кварками. [25]
Перестановочные соотношения ( 1) имеют такой же вид, как и для токов, составленных из полем свободных кварков, В квантовой хримодинамике ( КХД) УТО объясняется СВОЙСТВОМ асимптотической свободы, на малых расстояниях эфф. [26]
К таким теориям относится квантовая хромодинамика ( КХД): в них эффективное взаимодействие между зарядами, пропорциональное е2 ( 1 / гг), исчезает на малых расстояниях - при Р2 - 1 / г2 - - оо, Это теории с асимптотической свободой на малых расстояниях. [27]
Вследствие асимптотической свободы эти кварки ведут себя как почти независимые друг от друга. [28]
Между кварками действуют силы притяжения, обладающие двумя необычными свойствами. Первое свойство называется асимптотической свободой. [29]
В настоящем параграфе мы проведем расчеты, аналогичные тем, которые были выполнены в § 9.6, с целью показать, что при высоких энергиях бегущая константа связи в теориях Янга - Миллса приближается к нулю. Это свойство известно как асимптотическая свобода. [30]